特許 6026101 熱安定化亜化学量論的誘電体

(19)【発行国】日本国特許庁(JP)

(12)【公報種別】特許公報(B2)

(11)【特許番号】6026101

(24)【登録日】2016年10月21日

(45)【発行日】2016年11月16日

(54)【発明の名称】熱安定化亜化学量論的誘電体

(51)【国際特許分類】

   G02B 5/28 20060101AFI20161107BHJP

   C01G 53/00 20060101ALI20161107BHJP

【ＦＩ】

   G02B5/28

   C01G53/00 A

【請求項の数】3

【外国語出願】

【全頁数】18

(21)【出願番号】特願2011-264818(P2011-264818)

(22)【出願日】2011年12月2日

(62)【分割の表示】特願2007-500968(P2007-500968)の分割

【原出願日】2005年2月25日

(65)【公開番号】特開2012-93771(P2012-93771A)

(43)【公開日】2012年5月17日

【審査請求日】2011年12月27日

【審判番号】不服2014-18153(P2014-18153/J1)

【審判請求日】2014年9月11日

(31)【優先権主張番号】60/547,077

(32)【優先日】2004年2月25日

(33)【優先権主張国】US

(73)【特許権者】

【識別番号】501280301

【氏名又は名称】エージーシー・フラット・グラス・ノース・アメリカ・インコーポレイテッド

【氏名又は名称原語表記】ＡＧＣ ＦＬＡＴ ＧＬＡＳＳ ＮＯＲＴＨ ＡＭＥＲＩＣＡ， ＩＮＣ．

(74)【代理人】

【識別番号】100108855

【弁理士】

【氏名又は名称】蔵田 昌俊

(74)【代理人】

【識別番号】100109830

【弁理士】

【氏名又は名称】福原 淑弘

(74)【代理人】

【識別番号】100075672

【弁理士】

【氏名又は名称】峰 隆司

(72)【発明者】

【氏名】ピーター・マシュウィッツ

【合議体】

【審判長】 西村 仁志

【審判官】 鉄 豊郎

【審判官】 樋口 信宏

(56)【参考文献】

【文献】 特開２０００−２２９３７７（ＪＰ，Ａ）

【文献】 特開２０００−１４３２９７（ＪＰ，Ａ）

【文献】 米国特許出願公開第２００３／０１４８１１５（ＵＳ，Ａ１）

【文献】 特開２００２−４７０３３（ＪＰ，Ａ）

【文献】 特開平８−２３８７１０（ＪＰ，Ａ）

(58)【調査した分野】（Int.Cl.，ＤＢ名）

G02B 5/20 - 5/28

C01G 53/00

(57)【特許請求の範囲】

【請求項1】

亜化学量論的ＮｉＣｒＯ_ｘの均質な亜化学量論層を備え、前記亜化学量論層が、４．３〜１２ｎｍの厚さであり、ガラス／化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／ＺｎＯ／Ａｇ／ＮｉＣｒＯ_x／化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_yの層構成を有する光学スタックであって、該光学スタックは、焼き入れ前の光学スタックであり、前記光学スタックが、空気中、６７０℃で６分２０秒間加熱することにより焼き入れされた際に、１．３％以下の透過率の絶対変化を受ける、光学スタック。

【請求項2】

前記透過率の絶対変化が、０．５０％以下である請求項１に記載の光学スタック。

【請求項3】

前記透過率の絶対変化が、０．２５％以下である請求項１に記載の光学スタック。

【発明の詳細な説明】

【発明の概要】

【0001】

発明の背景
本発明は、亜化学量論的（sub-stoichiometric）誘電体材料に関する。特に、本発明は、透明基板上に形成される光学スタックに用いられる亜化学量論的誘電体材料層に関する。

【0002】

背景の検討
亜化学量論的誘電体は、薄膜および光学コーティングの分野でよく知られている。これらの亜化学量論的誘電体は、典型的に、金属、シリコンまたはゲルマニウムに基づく、酸素または窒素と完全に反応していない物質である。しばしば、これらの材料は、可視波長では光吸収性であるが、完全に反応した態様の化合物は、しばしば、可視波長では光非吸収性である。

【0003】

薄膜中の亜化学量論的材料は、しばしば、光学スタック中に含まれる。化学量論的誘電体材料に比べ、亜化学量論的誘電体材料は複数の望ましい性質を有する。

【0004】

例えば、亜化学量論的誘電体は、一般に、対応する化学量論的誘電体よりも高い区屈折率（「ｎ」）を有し、全てのより低い屈折率の化学量論層では到達することがより困難な光学的性質を有する光学スタックを提供し得る。亜化学量論的誘電体のより高い屈折率は、しばしば、亜化学量論層を対応する化学量論的誘電体よりも薄くすることを可能にする。

【0005】

亜化学量論層は、また、一般に、対応する化学量論的誘電体よりも高い減衰係数（「ｋ」）を有する。その結果、亜化学量論的誘電体材料は、非吸収性化学量論的誘電体化合物のみでは達成し得ない光学的性質を光学スタックが獲得することを可能にする。

【0006】

金属亜酸化物および亜窒化物の薄膜は、一般に、化学バリヤーとして、対応する化学量論的金属酸化物および窒化物よりも良好な性質を有する。金属亜酸化物および亜窒化物のバリヤー層は、攻撃され易い金属層を腐食から保護するために光学スタック中で有用である。

【0007】

成長速度は、通常、亜化学量論的酸化物および窒化物の方が、化学量論的材料よりも高い。その結果、亜化学量論層の使用は、典型的に、薄膜コーティングを製造するための製造コストを低減させる。このことは、ほとんどのスパッタおよび蒸着方法に当てはまる。

【0008】

いくつかの光学的設計のために、ＵＶ光を遮蔽することが望ましい。ほとんどの亜化学量論的材料は、対応する化学量論的化合物よりも、ＵＶ波長において吸収性である傾向にある。

【0009】

亜化学量論薄膜の望ましくない性質は、それらが完全酸化または完全窒化化合物よりもより化学的反応性である傾向にあることである。しばしば、光学スタック中の亜化学量論層は、光学スタックが加熱されあるいは水または腐食性化学剤に供されたときには特に、酸化される。酸化は、層のｎとｋ値の変化をもたらし得、これは光学スタックのスペクトル特性を変化させる。

【0010】

光学スタック、特に亜化学量論層を含有する光学スタックの特性を安定化させる必要がある。これは、光学スタックがアニールまたは基板焼き入れ（tempering）プロセスで加熱される場合に特に当てはまる。

【0011】

発明の概要
本発明は、光学スタックの光学的性質（例えば、透過および反射）を安定化させるように特性が制御された亜化学量論的誘電体層を含む光学スタックを提供する。

【0012】

種々の態様において、亜化学量論層は、亜化学量論層の化学的性質を安定化させるように機能する安定化もしくはクラッド層により一方の側面または両側面が直接接触され得る。安定化機能は、例えば、光学スタックが、通常亜化学量論的誘電体層を空気または他の雰囲気中で反応させるようにする高められた温度に供されたときに現れる。亜化学量論層の反応を妨げ、光学スタックの化学的性質を安定化させることにより、安定化層は、亜化学量論層が光学スタック中で一次光干渉機能として作用するときには特に、光学スタックの光学的性質を安定化させ得る。

【0013】

他の態様において、亜化学量論層の組成および厚さは、加熱の際の亜化学量論層と空気または他の雰囲気との反応が光学スタックの残りによる光学的性質（例えば、光吸収）の変化と正確にバランスさせる該性質の変化をもたらし、その結果光学スタックが光学的性質においてゼロの純変化（zero net change）を示すように選ぶことができる。

【0014】

本発明の好ましい態様を以下の図面を参照して詳しく説明する。

【図面の簡単な説明】

【0015】

【図1】窒素スパッタリングガス中で１０重量％のアルミニウムを含有するシリコンターゲットからスパッタされたシリコンアルミニウム窒化物についての屈折率（「ｎ」）と減衰係数（「ｋ」）を示す図。

【図2】化学量論的誘電体安定化層と直接接する亜化学量論的誘電体層を含む光学スタックを示す図。

【図3】２つの化学量論的誘電体安定化層の間にあり、それらと直接接する亜化学量論的誘電体層を含む光学スタックを示す図。

【図4】空気中７３０℃で４分間の加熱前後の３９ｎｍ厚のＮｉＣｒＯ_x試料についての屈折率ｎと減衰係数ｋを示す図。

【図5】ＮｉＣｒＯ_x層を含む単一銀低放射率光学スタックの焼き入れの際の透過率変化（デルタ％ＴＹ）をＮｉＣｒＯ_x層の厚さの関数として示す図。

【0016】

好ましい態様の詳細な説明
本発明は、光学スタックの光学的性質を、特に加熱および焼き入れ（tempering）中において、安定化させ得る亜化学量論層を単独でまたは１つまたはそれ以上の安定化層とともに提供する。

【0017】

プロセスの制限により、多元素化合物は、化学量論により指示される正確な元素比を有する薄膜としてほとんど堆積されない。

【0018】

この点に鑑み、ここで用いる用語「化学量論的」は、１またはそれ以上の元素の酸化物、窒化物もしくは酸窒化物であって、酸素および／または窒素の他の元素に対する原子比が、該１またはそれ以上の元素の酸化物、窒化物もしくは酸窒化物化合物の原子比の±５％以内であるところのものをいう。例えば、「化学量論的」酸化スズは、ここでは、ＳｎＯx（ここで、１．９≦ｘ≦２．１）をいう。「化学量論的」窒化シリコンは、ここでは、Ｓｉ₃Ｎ_y（ここで、３．８≦ｙ≦４．２）をいう。Ｓｉ−１０重量％Ａｌの「化学量論的」酸窒化物は、ここでは、（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）₃（Ｏ_xＮ_y）_w（ここで、ｘ＋ｙ＝１；ｘが１に近づくにつれ、ｗは６に近づき、ｙが１に近づくにつれ、ｗは４に近づく）をいう。

【0019】

ここで用いる用語「亜化学量論的」とは、１またはそれ以上の元素の酸化物、窒化物もしくは酸窒化物であって、酸素および／または窒素の他の元素に対する原子比が、該１またはそれ以上の元素の酸化物、窒化物もしくは酸窒化物化合物の９５％未満で、少なくとも３０％であるところのものをいう。例えば、「亜化学量論的」酸化スズは、ＳｎＯx（ここで、０．６≦ｘ＜１．９）をいう。「亜化学量論的」窒化シリコンは、ここでは、Ｓｉ₃Ｎ_y（ここで、１．２≦ｙ＜３．８）をいう。

【0020】

化学量論もしくは亜化学量論層における酸素および／または窒素の原子比は、当該分野でよく知られている種々の技術を用いて決定することができる。例えば、ｎとｋの測定は、化学量論を見積もるために用いることができる。多くの化学量論的酸化物および窒化物についてのｎおよびｋの値は、文献に記載されており、容易に立証される。具体的な亜化学量論的材料のいくつかの標準試料についてのｎおよびｋ値は、容易に得ることもできる。これらの値を、個々の化学量論もしくは亜化学量論層のそれらと比較することにより、個々の層における酸素および／または窒素の原子比が示され得る。ｘ線光電子分光法（ＸＰＳ）およびラザフォード後方散乱（ＲＢＳ）のような表面分析技術も、化学量論を決定するために用いることができる。

【0021】

ここで用いる用語「誘電体」とは、「化学量論的」もしくは「亜化学量論的」であり得る酸化物、窒化物または酸窒化物であって、可視光に対して少なくとも部分的に透明であり、薄膜中に干渉効果を生じるものをいう。

【0022】

ここで用いる用語「均質」は、一方の表面から他方の表面にわたって化学組成の勾配を持たない層を記述する。かくして、用語「均質」は、単一化合物からなる層を記述する。用語「均質」は、２種またはそれ以上の異なる化合物の均一な混合物からなる層をも記述する。

【0023】

本発明は、その態様において、１つまたは２つの安定化層と接する亜化学量論的誘電体層を有する光学スタックを提供する。好ましくは、安定化層は、亜化学量論層と直接接する。

【0024】

亜化学量論層は、酸素および／または窒素と少なくとも１種の金属元素または半導体元素との反応から生じ得る亜化学量論的誘電体組成である。好適な金属元素には、遷移金属、Ｍｇ、Ｚｎ、Ａｌ、Ｉｎ、Ｓｎ、ＳｂおよびＢｉが含まれる。好ましくは、金属元素には、Ｍｇ、Ｙ、Ｔｉ、Ｚｒ、Ｎｂ、Ｔａ、Ｗ、Ｚｎ、Ａｌ、Ｉｎ、Ｓｎ、ＳｂおよびＢｉが含まれる。好適な半導体元素には、ＳｉおよびＧｅが含まれる。亜化学量論層は、該層のｎおよびｋを上げるＴｉ、ＦｅおよびＣｕのような元素の酸化物、窒化物および酸窒化物でドープすることができる。ドーパントとホスト材料の共スパッタリングは、不均質な組成を有する層、例えばドーパント濃度が頂部から底部へと変化している層を生成させ得る。好ましくは、亜化学量論層は、均質な組成を有する。

【0025】

亜化学量論層は、光学スタックにおいて主として光学的干渉層として好ましく機能する。亜化学量論層は、１０〜１００ｎｍ、好ましくは１５〜８０ｎｍ、より好ましくは２５〜７０ｎｍの範囲内の厚さを有し得る。亜化学量論層が１０ｎｍ未満の厚さであると、光学的干渉を十分に及ぼし得ない。亜化学量論層が１００ｎｍを超える厚さであると、可視光を吸収しすぎて光学スタックを暗くし得る。

【0026】

上に述べたように、亜化学量論的誘電体層は、１つまたは２つの安定化層と直接接することができる。安定化層に用いることのできる材料は、熱に曝された際に、隣接する亜化学量論層の化学的および光学的変化を減少させるものである。好ましくは、各安定化層は、均質な組成を有する。

【0027】

安定化層は、酸素含有雰囲気中での加熱プロセス中に実質的に透明な化合物へ酸化する傾向にある金属材料であり得る。金属の安定化層は、例えば、Ｔｉ、Ｚｒ、Ｈｆ、Ｎｂ、Ｔａ、Ｍｏ、Ｗ、ＡｌもしくはＭｇ、並びにこれらの元素の合金、アルミナイドおよびシリサイドを含み得る。

【0028】

安定化層は、また、亜化学量論層でもあり得る。安定化層が亜化学量論的誘電体である場合、その安定化層は、安定化層により接触される亜化学量論層の組成と異なる組成を有する。亜化学量論層は、加熱の際、その亜化学量論状態を維持し得るか、より化学量論的状態へ酸化し得る。

【0029】

好ましくは、安定化層は、化学量論的誘電体である。化学量論的安定化層は、安定化層により接触された亜化学量論層の、最高酸化状態にある化学量論層の酸化物、窒化物または酸窒化物（例えば、Ｎｂ⁵⁺を有するＮｂ₂Ｏ₅）中の金属および／または半導体元素との完全反応バージョンであり得る。あるいは、安定化層は、当該元素がその最高酸化状態にない亜化学量論層の酸化物、窒化物または酸窒化物（例えば、Ｎｂ⁴⁺を有するＮｂＯ₂）の化学量論バージョンであり得る。また、安定化層は、亜化学量論層中に存在する元素とは異なる元素の化学量論的、部分的または完全反応酸化物、窒化物または酸窒化物であり得る。

【0030】

化学量論的安定化層は、亜化学量論層よりも可視光に対してより多く吸収性であるか、より少なく吸収性であり得る。Ｍｇ、Ｙ、Ｔｉ、Ｚｒ、Ｎｂ、Ｔａ、Ｗ、Ｚｎ、Ａｌ、Ｉｎ、Ｓｎ、Ｓｂ、ＢｉおよびＧｅのような多くの元素は、該元素の最も完全反応化学量論的酸化物、窒化物または酸窒化物よりも、可視光に対してより光学的に吸収性である亜化学量論的酸化物、窒化物または酸窒化物を生成する。これに対し、Ｃｒ、Ｆｅ、ＮｉおよびＣｕのようないくつかの金属は、１つを超える化学量論的酸化状態を有し、いくつかの場合、その最も完全反応状態は可視光に対し吸収性がない。これらの酸化物を加熱し、その後さらに酸化を行うことにより、光学的により吸収性の層が生じ得る。例えば、Ｃｕ₂ＯとＣｕＯは、銅の２つの化学量論的酸化物であるが、Ｃｕ₂Ｏは可視波長において最小吸収性である。

【0031】

Ｍｇ、Ｙ、Ｔｉ、Ｚｒ、Ｎｂ、Ｔａ、Ｗ、Ｚｎ、Ａｌ、Ｉｎ、Ｓｎ、Ｓｂ、ＢｉおよびＧｅの酸化物は、完全酸化状態において可視波長にわたってゼロに近い減衰係数ｋを有する（実質的に非吸収性である）傾向にある。ＡｌおよびＳｉの窒化物は同じ傾向にある。この非吸収特性は、これらの物質の安定化層を、光学スタックにおいて非常に有用なものとさせている。多くの光学的設計のために、吸収性は非常に望ましくないものである。しかしながら、吸収性が許容されまたは望ましいいくつかの光学的設計が存在する。

【0032】

図１は、亜化学量論的および化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_yスパッタフィルムの屈折率および減衰係数の値を比較するものである。図１は、亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_yが、化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_yよりも高い屈折率と減衰係数を有することを示している。

【0033】

安定化層は、主として、亜化学量論層を化学的に安定化させるように機能する。好ましくは、亜化学量論層と接する安定化層は、亜化学量論層を、光学的性質の変化がほとんどあるいは全くなく、６００℃まで、より好ましくは７００℃まで、さらにより好ましくは８００℃までの温度に、４〜５分間加熱することを可能とさせる。

【0034】

安定化またはクラッド層は、１〜１０ｎｍ、このましくは２〜８ｎｍ、より好ましくは２〜５ｎｍの範囲内の厚さを有し得る。

【0035】

態様において、亜化学量論層の屈折率は、少なくとも１．８（すなわち、ｎ≧１．８）、より好ましくは少なくとも２．３（すなわち、ｎ≧２．３）である。亜化学量論層の減衰係数ｋは、０．００３≦ｋ≦０．１５の範囲内にあり得る。

【0036】

亜化学量論層誘電体の酸化物、窒化物または酸窒化物は、安定化層よりも高い屈折率を有し得、また１またはそれ以上の安定化層よりも厚くあり得る。これにより、亜化学量論層と化学量論層の組合せであって、当該組合せと同じ厚さの化学量論層よりも高い屈折率を有する組合せが結果し得る。

【0037】

あるいは、亜化学量論層誘電体の酸化物、窒化物または酸窒化物は、安定化層よりも低い屈折率を有し得る。１つまたはそれ以上の安定化層とそのような低い屈折率の亜化学量論層との組合せは、亜化学量論層よりもはるかに高い屈折率を有する層の均等物を生成し得る。

【0038】

亜化学量論層が２つの安定化層に挟まれている場合、その２つの安定化層は、同じであるか異なる組成および同じであるか異なる厚さを有し得る。

【0039】

本発明の光学スタックは、種々の層の積層体が層を順次気相堆積させる、スパッタのような通常の薄膜フィルム堆積技術により作ることができる。

【0040】

種々の金属および誘電体層の光学スタックは、ガラスのような透明基板の放射率を減少させ得る。図２は、ガラス基板２１上に堆積された低放射率（「低ｅ」）の光学スタック２０を示す。光学スタック２０は、Ａｇ、ＣｕまたはＡｕのような赤外線反射性金属を含み得る金属層２４および２７を含む。ガラス基板２１と金属層２４の間に、化学量論的誘電体層２３と直接接している亜化学量論的誘電体層２２が存在する。金属層２４と２７の間に、化学量論的誘電体層２６と直接接している亜化学量論的誘電体層２５が存在する。

【0041】

図３は、ガラス基板３１上に堆積された低ｅ光学スタック３０を示している。光学スタック３０は、Ａｇ、ＣｕまたはＡｕのような赤外線反射性金属を含み得る金属層３５および３９を含む。ガラス基板３１と金属層３５の間に、化学量論的誘電体層３２と３４との間に挟まれ、それらと直接接している亜化学量論的誘電体層３３が存在する。金属層３５と３９の間に、化学量論的誘電体層３６と３８に挟まれ、それらと直接接している亜化学量論的誘電体層３７が存在する。

【0042】

図２および図３において、表示「…」は、１またはそれ以上の特定されていない層の存在を示す。

【0043】

本発明の他の態様において、亜化学量論層の組成および厚さが加熱の際の亜化学量論層の光学特性の変化が当該スタックの残りの光学特性の変化を相殺するように選択された光学スタックが提供される。焼き入れ中の加熱により、スパッタされた亜化学量論的ＮｉＣｒＯ_xのようないくつかの亜化学量論的材料は、可視光に対しより吸収性となり、屈折率の増加を示す。これに対し、ほとんどの低ｅ光学スタックは、焼き入れ中により透明になり、明るくなる。当該分野でよく知られている技術により、加熱により可視光に対してより吸収性となる好適な亜化学量論的材料の好適な厚さを選択することは、焼き入れ中に過熱されたとき透過率の絶対変化（％ＴＹの変化）１．０％以下、好ましくは０．５０％以下、より好ましくは０．２５％以下（すなわち、それぞれ、±１．００％以下、±０．５０％以下、または±０．２５％以下の透過率変化）を受ける光学スタックを設計することを可能とさせる。加熱による透過率の増加に対抗するために、２〜２０ｎｍ、好ましくは３〜１２ｎｍの厚さを有する亜化学量論的ＮｉＣｒＯ_xを用いることができる。ＮｉＣｒＯ_x層が薄すぎると、他のスタック層の透過率変化に対抗できない。ＮｉＣｒＯ_xが厚すぎると、他のスタック層の透過率増加に打ち勝ち、その光学スタックは、焼き入れの際に、全体的により透明でなくなり、暗くなる。ＮｉＣｒＯ_xの厚さは、明るくなりゼロの焼き入れ透過率変化を生じる他の層の傾向を正確にバランスさせるように設計することができる。好ましくは、亜化学量論的ＮｉＣｒＯ_x層は、均質である。

【0044】

例
本発明を利用したガラス上の低ｅコーティングの例を以下の例に示す。誘電体コーティングは、室温の基板上への中周波（〜３０ｋＨｚ）のデュアルマグネトロンスパッタリングにより形成した。ＳｉＡｌＯ_xＮ_yは、Ａｒ／Ｏ₂／Ｎ₂雰囲気中、ＳｉＡｌターゲットからスパッタした。ＺｎＯは、Ａｒ／Ｏ₂雰囲気中、Ｚｎターゲットからスパッタした。（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_yは、Ｓｉと１０重量％のＡｌを含有するターゲットからスパッタした。Ａｇは、Ａｒ雰囲気中、ＡｇターゲットからＤＣスパッタした。ＮｉＣｒＯ_xは、Ａｒ／Ｏ₂雰囲気中、ＮｉＣｒターゲットからＤＣスパッタした。

【0045】

酸化物、窒化物および酸窒化物の化学量論組成は、スパッタ用ターゲットの組成とスパッタ雰囲気を制御することにより制御した。シリコンを含有する化学量論的窒化物およびシリコンを含有する化学量論的酸窒化物の化学量論組成を確認するために、光学的透明性を用いた。

【0046】

例１
安定化化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層と接していない亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層の焼き入れの際の光学特性の変化を、安定化化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層と接しているときの同じ亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層と比較した。

【0047】

この比較において、単一のＡｇ層を含有する低ｅ光学スタックを、ソーダ石灰ガラス基板（５ｃｍ×５ｃｍ×０．３ｃｍ）上に堆積させた。表１および２は、種々の層を堆積させた順番を示している。表１は、亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層が安定化化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層と接していない光学スタックを形成するために用いた堆積条件を示す。表２は、亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層が安定化化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層と接しているもう１つの光学スタックを形成するために用いた堆積条件を示す。

【0048】

デュアルマグネトロンスパッタリングによりＳｉＡｌＯ_xＮ_yを堆積させるために用いた２つのターゲットのそれぞれのサイズは、１ｍ×１１０ｍｍであり、０．１１ｍ²の実効ターゲット表面積であった。ＳｉＡｌＯ_xＮ_yは、１７．８〜１８．０ｋＷの電力で、電力密度約１６．３Ｗ／ｃｍ²であった。亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_yは、８３ｓｃｃｍのＮ₂ガス流量でのスパッタリングにより得た。化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_yは、９８ｓｃｃｍのＮ₂ガス流量でのスパッタリングにより得た。

【表1】

【表2】

【0049】

塗布した基板をマッフル炉中、７３０℃で４分間焼き入れした。

【0050】

表３は、焼き入れにより生じた色変化（ΔＥ）を示す。ΔＥ（Ｌａｂ）は、Ｌ、ａ^*およびｂ^*の値を含む色変化である。ΔＥ（ａｂ）は、色だけ（ａ^*およびｂ^*）を含み、強さ（Ｌ）を含まない色変化である。

【表3】

【0051】

表３は、透過色変化は安定化化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_yにより減少しなかったことを示している。これに対し、表３は、反射色変化は亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層と直接接した安定化化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層の追加により減少したことを示している。特に、ガラス側の反射色変化（すなわち、ＲｇΔＥ）の減少は、０．５〜０．６色単位であった。表３は、亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層を含む光学スタックの性質は亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層を安定化化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層で直接クラッドすることにより安定化できることを示している。

【0052】

例２
２つの単一銀低放射率光学スタックを作った。第１のスタックは、単一の亜化学量論的（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_y底部誘電体を持つものであった。第２のスタックは、亜化学量論的（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_yとガラス基板との間に熱的安定化化学量論的（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_y層を持つものであった。各スタックの頂部には、同一の（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_yが存在した。完全なスタック設計を以下に示す。

【0053】

第１のスタック：
ガラス／亜化学量論的（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_y／ＺｎＯ／Ａｇ／ＮｉＣｒＯ_x／（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_y
第２のスタック：
ガラス／化学量論的（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_y／亜化学量論的（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_y／ＺｎＯ／Ａｇ／ＮｉＣｒＯ_x／（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_y。

【0054】

両試料を焼き入れし、焼き入れによる色変化を点検した。ΔＥａ^*ｂ^*で表現される色変化は、以下の式：
ΔＥａ^*ｂ^*＝（ａ^*_BB − ａ^*_AB）² ＋ （ｂ^*_BB − ｂ^*_AB）²］^0.5
（ここで、ＢＢは、焼き入れ前の色、ＡＢは、焼き入れ後の色）により算出した。

【0055】

透過についての焼き入れ色変化（ＴΔＥａ^*ｂ^*）、ガラス側反射についての焼き入れ色変化（ＲｇΔＥａ^*ｂ^*）およびフィルム（すなわち、スタック）側反射についての焼き入れ色変化（ＲｆΔＥａ^*ｂ^*）を以下の表４に示す。

【表4】

【0056】

表４は、第２のスタックに（Ｓｉ_0.9Ａｌ_0.1）Ｏ_xＮ_yの保護的安定化層を加えることが、ガラス側反射およびフィルム（光学スタック）側反射の両方について焼き入れ色シフトを減少させることを示している。

【0057】

本発明の態様において、安定化層は、ガラス側反射について４．０以下、好ましくは３．５以下、より好ましくは３．０以下、さらに好ましくは２．５以下の焼き入れ色シフトをもたらす。加えて、安定化層は、フィルム（光学スタック）側反射について４．０以下、好ましくは３．５以下、より好ましくは３．０以下、さらに好ましくは２．５以下の焼き入れ色シフトをもたらす。

【0058】

例３
以下の光学スタックを作成した：
６ｍｍガラス基板／２０ｎｍ化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／８ｎｍＺｎＯ／１２ｎｍＡｇ／２ｎｍＮｉＣｒＯ_x／５ｎｍ化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／５５ｎｍ亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／５ｎｍ化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／８ｎｍＺｎＯ／１５ｎｍＡｇ／２ｎｍＮｉＣｒＯ_x／３６ｎｍ化学量論的／ＳｉＡｌＯ_xＮ_y。

【0059】

ＳｉＡｌＯ_xＮ_yは、Ｓｉと１０重量％のＡｌを含有するターゲットからスパッタした。

【0060】

この光学スタックにおいて、中間の誘電体（すなわち、化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y）は、主として、ＳｉＡｌＯ_xＮ_yのより高い屈折率のバージョンである。これは、当該層についてのより低い物理的厚さと、堆積プロセスにおけるより高いスパッタ速度を可能とする。

【0061】

中間の誘電体の組み合わせは、表５に示す条件の下で堆積した。

【表5】

【0062】

光学スタックの色は、中間層の屈折率と光学厚さに非常に敏感である。通常、７３０℃で４分間のガラス焼き入れは、屈折率と光学厚さを変化させる。しかしながら、この変化は、亜化学量論層の両側の安定化化学量論層クラッドにより減少する。

【0063】

例４
スズ亜鉛酸化物（ＳｎＺｎＯ_x）は、焼き入れ可能な低放射率設計に用いられる普通の誘電体材料である。薄膜設計においてある光学的効果を生み出すために、ＳｎＺｎＯ_xを亜化学量論的状態で堆積させることができる。

【0064】

光吸収性亜化学量論的ＳｎＺｎＯ_xＮ_yが化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層を用いて熱的に安定化され得るかどうかを測定するために研究を行った。以下の表６に示すように、薄膜構造を石英基板上に形成した。

【表6】

【0065】

各層は、１メートル長のツイン−マグ（Twin-Mag）ターゲットからスパッタした。スパッタリングプロセスを安定化させ、アーク発生を減少させるために窒素を加えた。ＳｉＡｌＯ_xＮ_yおよびＳｎＺｎＯ_xＮ_yのための操作条件を以下の表７に示す。

【表7】

【0066】

４つの試料を堆積させた後、焼成前後で、可視波長でパーセント吸光度を測定した。焼成は、６７０℃で５分間行った。４００ｎｍの波長における焼成前試料から焼成後のパーセント吸光度の変化を以下の表８に示す。

【表8】

【0067】

表８は、加熱による吸光度の減少が化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y層を有する試料についてより少なかったことを示している。

【0068】

化学量論的ＳｎＺｎＯ_xＮ_yが光吸収性亜化学量論的ＳｎＺｎＯ_xＮ_yを熱的に安定化させるかどうかを測定するために類似の研究を行った。これらのスタックにおいて、加熱による吸光度の減少は、ＳｎＺｎＯ_xＮ_y層の有り無しで同じであった。

【0069】

例５
以下に示すような２つのＮｉＣｒＯ_x層を有する二重銀低放射率スタックを作った。

【0070】

ガラス／ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／ＺｎＯ／Ａｇ／ＮｉＣｒＯ_x／ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／ＺｎＯ／Ａｇ／ＮｉＣｒＯ_x／ＳｉＡｌＯ_xＮ_y。

【0071】

このスタックの１つのバージョンにおいて、各ＮｉＣｒＯ_x層はほぼ２ｎｍ厚であった。スタックの第２のバージョンにおいて、各ＮｉＣｒＯ_x層はほぼ４ｎｍ厚であった。７３０℃で４分間のスタックの焼成前後で光透過率（ＴＹ）を測定した。結果を以下の表９に示す。

【表9】

【0072】

表９は、より厚いＮｉＣｒＯ_xを有する光学スタックが、加熱により、より小さい透過率変化（ΔＴＹ）を有することを示している。このＮｉＣｒＯ_xの厚さの増加に伴うΔＴＹの減少は、ＮｉＣｒＯ_xが加熱により透過率が減少し、より光吸収性となることを示している。

【0073】

例６
石英基板上に堆積した３９ｎｍ厚のＮｉＣｒＯ_xフィルムの屈折率ｎおよび減衰係数ｋを、焼成前に、ウーラム（Woollam）Ｍ２０００Ｕエリプソメーターを用い、波長の関数として測定した。空気中、７３０℃で４分間の焼成後、これら光学定数を再度測定した。図４に示すように、ＮｉＣｒＯ_xについてのｎとｋの両方は加熱により増加した。

【0074】

例７
Ａｇ層上に堆積させたＮｉＣｒＯ_xバリヤー層の厚さだけを変えた４つの単一銀低放射率光学スタックを作った。光学スタックは、以下の一般的な設計を有していた。

【0075】

ガラス／３．５ｎｍ化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／１７ｎｍ亜化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y／６ｎｍＺｎＯ／１３，４ｎｍＡｇ／ＮｉＣｒＯ_x／３８ｎｍ化学量論的ＳｉＡｌＯ_xＮ_y。

【0076】

ＮｉＣｒＯ_xは、１メートル長の８０重量％Ｎｉ−２０重量％Ｃｒターゲットから反応的にＤＣスパッタした。ＳｉＡｌＯ_xＮ_yは、Ｓｉと１０重量％Ａｌを含有するターゲットからスパッタした。スパッタリング条件を以下の表１０に示す。

【表10】

【0077】

標準、すなわち対照のスタックにおいて、ＮｉＣｒＯ_x層は、ほぼ２ｎｍの厚さであった。ＮｉＣｒＯ_x層の厚さは、他のスタックでは増加させた。

【0078】

スタックを空気中、６７０℃で６分２０秒間加熱することにより焼き入れした。

【0079】

透過率（％ＴＹ）は、加熱の前後で測定した。結果を以下の表１１および図５に示す。

【表11】

【0080】

表１１および図５は、焼き入れによる％ＴＹの変化が、ＮｉＣｒＯ_xの厚さを増加させるにつれて減少し、約１０．５ｎｍのＮｉＣｒＯ_x厚を超えると負になることを示している。これらの結果は、光学スタック中の約１０．５ｎｍのＮｉＣｒＯ_x厚が焼き入れの際にゼロの透過率変化を示す光学スタックをもたらすことを指し示している。これらの結果は、また、焼き入れの際のゼロの透過率変化がＮｉＣｒＯ_xの適切な選定によって、２つ以上の銀層を含む光学スタックにおいて達成され得ることを示している。

【0081】

焼き入れの前後の双方において、光学スタックを、水の下でのブラッシングを含む標準化された手法を用いて、濡れブラシ耐性について試験した。各試料上のブラッシングダメージを、標準スケールを用いて目視で定量した。結果を以下の表１２に示すが、ここで「％ダメージ」は、ブラッシングにより損傷した表面積をいう。

【表12】

【0082】

表１２は、焼き入れ前では、光学スタックは濡れブラシにより損傷されないことを示している。これに対し、焼き入れ後では、最も薄いＮｉＣｒＯ_xを有するスタックは最も多い表面ダメージを示したが、ＮｉＣｒＯ_xの厚さを増加させるにつれ、濡れブラシダメージの量は減少した。

【0083】

値の範囲についてのここでの開示は、その範囲内のすべての数値の開示である。加えて、属についてのここでの開示は、属内のすべての種の開示である（例えば、属「遷移金属」の開示は、Ｎｂ、Ｔａ等すべての遷移金属種の開示である）。

【0084】

本発明を具体的な態様に関して説明したが、本発明は説明した具体的な詳細に限定されず、それ自体当業者に示唆される種々の変更および修飾を含み、すべてが以下の特許請求の範囲により規定される本発明の範囲内にある。

【図1】

【図2】

【図3】

【図4】

【図5】