特許 6103011 半導体装置の製造方法

(19)【発行国】日本国特許庁(JP)

(12)【公報種別】特許公報(B2)

(11)【特許番号】6103011

(24)【登録日】2017年3月10日

(45)【発行日】2017年3月29日

(54)【発明の名称】半導体装置の製造方法

(51)【国際特許分類】

   H01L 21/336 20060101AFI20170316BHJP

   H01L 29/78 20060101ALI20170316BHJP

   H01L 29/739 20060101ALI20170316BHJP

   H01L 21/265 20060101ALI20170316BHJP

   H01L 21/329 20060101ALI20170316BHJP

   H01L 29/868 20060101ALI20170316BHJP

   H01L 29/861 20060101ALI20170316BHJP

【ＦＩ】

   H01L29/78 658A

   H01L29/78 652G

   H01L29/78 653A

   H01L29/78 655B

   H01L29/78 658H

   H01L21/265 F

   H01L21/265 602A

   H01L29/91 A

   H01L29/91 C

   H01L29/91 J

【請求項の数】4

【全頁数】23

(21)【出願番号】特願2015-182763(P2015-182763)

(22)【出願日】2015年9月16日

(62)【分割の表示】特願2014-508242(P2014-508242)の分割

【原出願日】2013年3月29日

(65)【公開番号】特開2016-15513(P2016-15513A)

(43)【公開日】2016年1月28日

【審査請求日】2015年9月16日

(31)【優先権主張番号】特願2012-80684(P2012-80684)

(32)【優先日】2012年3月30日

(33)【優先権主張国】JP

(73)【特許権者】

【識別番号】000005234

【氏名又は名称】富士電機株式会社

(74)【代理人】

【識別番号】100104190

【弁理士】

【氏名又は名称】酒井 昭徳

(72)【発明者】

【氏名】宮崎 正行

(72)【発明者】

【氏名】吉村 尚

(72)【発明者】

【氏名】瀧下 博

(72)【発明者】

【氏名】栗林 秀直

【審査官】 綿引 隆

(56)【参考文献】

【文献】 米国特許出願公開第２００６／００８１９２３（ＵＳ，Ａ１）

【文献】 国際公開第２０１１／０５２７８７（ＷＯ，Ａ１）

【文献】 特開２００１−１６０５５９（ＪＰ，Ａ）

【文献】 特表２００３−５３３０４７（ＪＰ，Ａ）

(58)【調査した分野】（Int.Cl.，ＤＢ名）

Ｈ０１Ｌ ２１／２６５

Ｈ０１Ｌ ２１／３２９

Ｈ０１Ｌ ２１／３３６

Ｈ０１Ｌ ２９／７３９

Ｈ０１Ｌ ２９／７８

Ｈ０１Ｌ ２９／８６１

Ｈ０１Ｌ ２９／８６８

(57)【特許請求の範囲】

【請求項1】

第１導電型の半導体基板の裏面から当該半導体基板を研削し薄板化する薄板化工程と、
前記半導体基板の研削面からプロトンを照射する照射工程と、
前記半導体基板の研削面に照射されたプロトンを活性化し、前記半導体基板の内部に前記半導体基板よりも不純物濃度が高い第１導電型の第１半導体層を形成するアニール工程と、
を含み、
１回以上の前記照射工程と１回の前記アニール工程とを連続して行う一組の連続工程とし、
前記一組の連続工程を複数組続けて行うことにより、前記半導体基板の研削面からの深さの異なる複数の前記第１半導体層を形成し、
前記半導体基板の研削面から最も深い前記プロトンの飛程が１５μｍ以上であり、
前記照射工程は、前記半導体基板の研削面からの前記第１半導体層を形成する領域の深さが深いほど高い加速電圧とし、
前記アニール工程は、前記半導体基板の研削面からの前記第１半導体層を形成する領域の深さが深いほど高いアニール温度とし、
複数組の前記一組の連続工程は、前記第１半導体層が前記半導体基板の研削面から最も深い位置となる組から順に行うことを特徴とする半導体装置の製造方法。

【請求項2】

前記アニール温度は、前記照射工程の照射条件に応じて決定し、
前記一組の連続工程で前記アニール温度が同じとなる前記照射工程を２回以上行う場合、当該アニール温度が同じとなる前記照射工程を行う回数を、当該一組の連続工程での前記照射工程の繰り返し回数とすることを特徴とする請求項１に記載の半導体装置の製造方法。

【請求項3】

前記一組の連続工程では、前記照射工程の繰り返し回数と同数の前記第１半導体層を形成することを特徴とする請求項１または２に記載の半導体装置の製造方法。

【請求項4】

複数組の前記一組の連続工程の後に、前記半導体基板の研削面から第２導電型不純物をイオン注入する注入工程と、
前記注入工程の後に、前記第２導電型不純物を活性化させる第２アニール工程と、
前記第２アニール工程の後に、前記半導体基板の研削面に裏面電極を形成する工程と、
をさらに含むことを特徴とする請求項１〜３のいずれか一つに記載の半導体装置の製造方法。

【発明の詳細な説明】

【技術分野】

【0001】

この発明は、半導体装置の製造方法に関する。

【背景技術】

【0002】

電力用半導体装置として、各種の耐圧クラス、例えば、４００Ｖ、６００Ｖ、１２００Ｖ、１７００Ｖ、３３００Ｖの耐圧またはそれ以上の耐圧を有するＩＧＢＴ（Ｉｎｓｕｌａｔｅｄ Ｇａｔｅ Ｂｉｐｏｌａｒ Ｔｒａｎｓｉｓｔｏｒ：絶縁ゲート型バイポーラトランジスタ）やダイオード（Ｄｉｏｄｅ）等が公知である。これらの電力用半導体装置はコンバータやインバータなどの電力変換装置に用いられている。

【0003】

この電力用半導体装置の製造方法として、次の方法が公知である。まず、半導体基板のおもて面におもて面素子構造を形成する。次に、半導体基板の裏面を研削等により除去し、半導体基板を薄板化する。次に、半導体基板の研削された裏面に不純物イオンをイオン注入する。そして、熱処理によって、半導体基板の裏面に注入された不純物を活性化して裏面素子構造を形成する。また、このような方法において、半導体基板にプロトンを照射し、熱処理によるプロトンの活性化（ドナー化）現象を利用して半導体基板の内部に高濃度のｎ⁺層を形成する方法が種々提案されている。

【0004】

このような半導体装置の製造方法として、半導体基板にプロトンを照射することにより、プロトンの照射位置に電子／正孔移動度を低下させる技術が開示されている（例えば、下記特許文献１参照。）。また、半導体基板へのプロトン照射後の熱処理条件について開示されている（例えば、下記特許文献２参照。）。プロトンは、照射後に所定温度でアニールすることにより、結晶欠陥層を回復させ、キャリア濃度が回復する。また、複数回のプロトン照射により、水素ドナーからなる複数のｎ⁺層を形成し、基板裏面から最も深いｎ⁺層の基板裏面からの深さを１５μｍとする方法について開示されている（例えば、下記特許文献３参照。）。

【先行技術文献】

【特許文献】

【0005】

【特許文献1】米国特許出願公開第２００５／０１１６２４９号明細書

【特許文献2】米国特許出願公開第２００６／０２８６７５３号明細書

【特許文献3】米国特許出願公開第２００６／００８１９２３号明細書

【発明の概要】

【発明が解決しようとする課題】

【0006】

しかしながら、上記特許文献１に記載の技術には、プロトン照射により導入される残留欠陥、すなわちディスオーダーにより電子／正孔移動度を低下させることはできるが、半導体基板裏面近傍に結晶欠陥層が存在するため、漏れ電流の増加等の電気特性不良が生じる。

【0007】

また、上記特許文献２に記載の技術では、プロトン照射時に生成した結晶欠陥を所定の熱処理条件によって回復させる点について記載されているが、プロトン照射は、二つの照射条件である、ドーズ量の違い、加速電圧の違いを有する。しかし、この特許文献２の技術を用いても、プロトン照射の二つの照射条件をいずれも最適とするアニールを行うことはできない。すなわち、アニール処理の温度が低い場合や時間が短いといった条件では結晶欠陥層（ディスオーダー）が残り、逆にアニール処理を過度な温度や時間により行ってしまうと、プロトンキャリア濃度の低下が生じる。

【0008】

また、プロトン照射（注入）の平均飛程（照射されたイオンが最も高濃度に存在する位置の照射面からの距離）が、上記特許文献３に記載の技術にあるように１５μｍを超えた場合、照射面（裏面）近傍およびプロトンの通過領域におけるディスオーダー低減が十分ではないことが分かった。図１５は、従来のプロトン照射の平均飛程とキャリア濃度との関係を示す特性図である。図１５には、プロトン照射の平均飛程Ｒｐが１５μｍ前後およびそれより深い場合について、同一の温度でアニール処理したときのキャリア濃度分布を各平均飛程ごとに示す。図１５（ａ）にはプロトン照射の平均飛程Ｒｐが５０μｍである場合を示し、図１５（ｂ）にはプロトン照射の平均飛程が２０μｍである場合を示し、図１５（ｃ）にはプロトン照射の平均飛程が１５μｍである場合を示す。

【0009】

図１５（ｃ）のプロトン照射の平均飛程Ｒｐ＝１５μｍの場合は、照射面近傍（深さが０μｍ〜５μｍ）およびプロトンの通過領域のキャリア濃度が、シリコン基板の濃度１×１０¹⁴（／ｃｍ³）よりも高くなっており、ディスオーダーは十分低減されている。一方、図１５（ｂ）のプロトン照射の平均飛程Ｒｐ＝２０μｍおよび図１５（ａ）のプロトン照射の平均飛程Ｒｐ＝５０μｍでは、照射面近傍およびプロトンの通過領域のキャリア濃度が大きく低下しており、ディスオーダーが低減されていないことがわかる。このようにディスオーダーが残留する場合、素子の漏れ電流や導通損失が高くなってしまう。また、プロトン照射の平均飛程Ｒｐが１５μｍを超える場合、ディスオーダーの残留によるキャリア移動度の低下が顕著になる。

【0010】

特に、半導体基板の深さを変えて複数回プロトン照射を行って半導体基板の内部の異なる深さ位置に複数の高濃度のｎ⁺層を形成しようとする場合、プロトン照射の条件が異なるが、これらに対し１つの条件のみで一括してアニール処理を行うと、上記問題を生じる。

【0011】

また、複数回プロトン照射を行った後に一括してアニール処理をする場合、アニール温度を複数回のうちどの回のｎ⁺層に最適になる温度とするかによって、以下の問題が生じる。この問題について、例えば、３回のプロトン照射により、照射面から最も深いｎ⁺層を形成するためのプロトン照射を１回目とし、照射面に向かって浅くなる順に２回目、３回目のプロトン照射を行う場合を例に説明する。

【0012】

１回目のプロトン照射によるｎ⁺層は、２，３回目のプロトン照射によるｎ⁺層よりも照射面から最も深い位置に形成される。したがって、１回目のプロトン照射のプロトンの加速エネルギーは１〜３回目のプロトン照射の中で最も高く設定される。そのため、照射面からプロトンの平均飛程Ｒｐまでのプロトンの通過領域に与えられる半導体基板の結晶性のダメージは、３回のプロトン照射の中で最も高くなる。そこで、１回目のプロトン照射のダメージを低減するために、アニール温度を高く設定するという方法があるが、この場合、ダメージ軽減の代償として、プロトン照射によるｎ⁺層のキャリア濃度は低下してしまう。

【0013】

また、上記問題の他に、例えば照射面に最も近い（浅い）３回目のプロトン照射によるｎ⁺層のキャリア濃度を高くするために、アニール温度を低くした場合、基板裏面から最も深い１回目のプロトン照射によって基板に与えられたダメージは十分低減されない。そのため、１回目のプロトン照射のプロトンの通過領域にはディスオーダーが多く残留し、素子の電気的特性不良が生じやすくなるという問題がある。

【0014】

以上のように、複数個のｎ⁺層の形成に必要なアニール温度は、多くの場合異なっている。そのため、複数回のプロトン照射後にアニール処理を一括して行う場合、プロトン照射によるｎ⁺層のキャリア濃度を高く維持することと、プロトンの通過領域のディスオーダーの低減とを十分に両立させることが難しくなる。

【0015】

この発明は、上述した従来技術による問題点を解消するため、複数回のプロトン照射の条件に適合したアニール条件を用いてアニールすることにより、各プロトン照射により形成された各結晶欠陥を回復させて高いキャリア濃度の領域を複数形成できる半導体装置の製造方法を提供することを目的とする。また、漏れ電流増加等の電気特性不良を改善することができる半導体装置の製造方法を提供することを目的とする。

【課題を解決するための手段】

【0016】

上述した課題を解決し、本発明の目的を達成するため、この発明にかかる半導体装置の
製造方法は、次の特徴を有する。まず、第１導電型の半導体基板の裏面から当該半導体基板を研削し薄板化する薄板化工程を行う。次に、前記半導体基板の研削面からプロトンを照射する照射工程を行う。次に、前記半導体基板の研削面に照射されたプロトンを活性化し、前記半導体基板の内部に前記半導体基板よりも不純物濃度が高い第１導電型の第１半導体層を形成するアニール工程を行う。このとき、１回以上の前記照射工程と１回の前記アニール工程とを連続して行う一組の連続工程とする。前記一組の連続工程を複数組続けて行うことにより、前記半導体基板の研削面からの深さの異なる複数の前記第１半導体層を形成する。前記半導体基板の研削面から最も深い前記プロトンの飛程が１５μｍ以上である。

【0017】

また、この発明にかかる半導体装置の製造方法は、上述した発明において、前記アニール温度は、前記照射工程の照射条件に応じて決定する。前記一組の連続工程で前記アニール温度が同じとなる前記照射工程を２回以上行う場合、当該アニール温度が同じとなる前記照射工程を行う回数を、当該一組の連続工程での前記照射工程の繰り返し回数とすることを特徴とする。

【0018】

また、この発明にかかる半導体装置の製造方法は、上述した発明において、前記一組の連続工程では、前記照射工程の繰り返し回数と同数の前記第１半導体層を形成することを特徴とする。

【0019】

また、この発明にかかる半導体装置の製造方法は、上述した発明において、さらに、複数組の前記一組の連続工程の後に、前記半導体基板の研削面から第２導電型不純物をイオン注入する注入工程を行う。次に、前記第２導電型不純物を活性化させる第２アニール工程を行う。次に、前記半導体基板の研削面に裏面電極を形成する工程を行うことを特徴とする。

【0020】

また、この発明にかかる半導体装置の製造方法は、上述した発明において、前記照射工程では、前記半導体基板の研削面からの前記第１半導体層を形成する領域の深さが深いほど高い加速電圧とする。前記アニール工程では、前記半導体基板の研削面からの前記第１半導体層を形成する領域の深さが深いほど高いアニール温度とする。複数組の前記一組の連続工程は、前記第１半導体層が前記半導体基板の研削面から最も深い位置となる組から順に行うことを特徴とする。

【0021】

上述した発明によれば、プロトン照射とアニールとを組とし、プロトン照射とアニールの条件を半導体基板上で形成しようとする第１半導体層の位置に応じて規定することにより、複数の第１半導体層の不純物濃度をいずれも高めることができるようになる。そして、複数回のプロトン照射の条件に適合したアニール条件を用いてアニールすることにより、各プロトン照射により形成された各結晶欠陥を回復させ、かつ各キャリア濃度を高くできる。また、漏れ電流増加等の電気特性不良を改善することができるようになる。

【発明の効果】

【0022】

本発明にかかる半導体装置の製造方法によれば、複数回のプロトン照射の条件に適合したアニール条件を用いてアニールすることにより、各プロトン照射により形成された各結晶欠陥を回復させて高いキャリア濃度の領域を複数形成できるという効果を奏する。また、漏れ電流増加等の電気特性不良を改善することができるという効果を奏する。

【図面の簡単な説明】

【0023】

【図1】図１は、実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法により製造される半導体装置の一例を示す断面図である。

【図2】図２は、実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法の概要を示すフローチャートである。

【図3】図３は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。

【図4】図４は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。

【図5】図５は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。

【図6】図６は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。

【図7】図７は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。

【図8】図８は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。

【図9】図９は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。

【図10】図１０は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。

【図11】図１１は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。

【図12】図１２は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。

【図13】図１３は、実施の形態２にかかる半導体装置の製造方法により製造される半導体装置の一例を示す断面図である。

【図14】図１４は、実施例にかかる半導体装置のキャリア濃度分布を示す特性図である。

【図15】図１５は、従来のプロトン照射の平均飛程とキャリア濃度との関係を示す特性図である。

【図16】図１６は、電圧波形が振動を始める閾値電圧について示す特性図である。

【図17】図１７は、一般的なＩＧＢＴのターンオフ発振波形を示す特性図である。

【図18】図１８は、本発明にかかる半導体装置のプロトンの平均飛程とプロトンの加速エネルギーとの関係を示す特性図である。

【図19】図１９は、本発明にかかる半導体装置において空乏層が最初に達するフィールドストップ層の位置条件を示す図表である。

【図20】図２０は、実施の形態１にかかる半導体装置のフィールドストップ層のエミッタ電極と基板おもて面との界面からの深さを示す説明図である。

【図21】図２１は、実施の形態２にかかる半導体装置のフィールドストップ層のアノード電極と基板おもて面との界面からの深さを示す説明図である。

【発明を実施するための形態】

【0024】

以下に添付図面を参照して、この発明にかかる半導体装置の製造方法の好適な実施の形態を詳細に説明する。本明細書および添付図面においては、ｎまたはｐを冠記した層や領域では、それぞれ電子または正孔が多数キャリアであることを意味する。また、ｎやｐに付す＋および−は、それぞれそれが付されていない層や領域よりも高不純物濃度および低不純物濃度であることを意味する。なお、以下の実施の形態の説明および添付図面において、同様の構成には同一の符号を付し、重複する説明を省略する。

【0025】

（実施の形態１）
まず、実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法により作製（製造）される半導体装置の一例としてトレンチゲート型ＩＧＢＴの構造について説明する。図１は、実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法により製造される半導体装置の一例を示す断面図である。図１の紙面左側には、エミッタ電極７とｎ⁺⁺エミッタ領域３との境界から半導体基板の深さ方向における不純物濃度分布を示す。図１に示す実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法により製造される半導体装置において、ｎ^-ドリフト層１となる半導体基板の内部には、おもて面側の表面層にｐベース領域２が設けられている。

【0026】

ｐベース領域２の内部には、半導体基板のおもて面に露出するようにｎ⁺⁺エミッタ領域３が設けられている。ｎ⁺⁺エミッタ領域３の不純物濃度は、ｎ^-ドリフト層１の不純物濃度よりも高い。ｎ⁺⁺エミッタ領域３およびｐベース領域２を貫通しｎ^-ドリフト層１に達するトレンチ４が設けられている。トレンチ４の側壁および底面に沿って、ゲート絶縁膜５が設けられている。トレンチ４の内部には、ゲート絶縁膜５の内側に、トレンチ４に埋め込まれるようにゲート電極６が設けられている。

【0027】

エミッタ電極７は、ｐベース領域２およびｎ⁺⁺エミッタ領域３に接する。また、エミッタ電極７は、層間絶縁膜８によってゲート電極６と電気的に絶縁されている。また、ｎ^-ドリフト層１となる半導体基板の内部には、裏面側の表面層にｐ⁺コレクタ層９が設けられ、裏面側のｐ⁺コレクタ層９よりも深い領域に第１の半導体層としてのｎ⁺フィールドストップ（ＦＳ）層１０が設けられている。このｎ⁺フィールドストップ層１０は、半導体基板の深さ方向の異なる位置に形成される複数のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃからなる。コレクタ電極１１は、ｐ⁺コレクタ層９に接する。ｐ⁺コレクタ層９の不純物濃度は、コレクタ電極１１とのオーミックコンタクトが得られる程度に高い。

【0028】

ｎ⁺フィールドストップ層１０の各ｎ⁺層１０ａ〜１０ｃは、それぞれｐ⁺コレクタ層９とほぼ平行となるように、半導体基板の深さ方向に直交する方向に延在する。また、各ｎ⁺層１０ａ〜１０ｃは、それぞれ一様な厚さで設けられている。半導体基板の最も裏面側に位置するｎ⁺層１０ｃは、ｐ⁺コレクタ層９から離れていてもよいし、ｐ⁺コレクタ層９に接していてもよい。ｎ⁺フィールドストップ層１０の不純物濃度は、ｎ^-ドリフト層１の不純物濃度よりも高い。ｎ⁺フィールドストップ層１０は、水素誘起ドナーによる半導体層である。この水素誘起ドナーとは、プロトン照射により半導体基板の深さ方向に導入された水素原子とその周囲の空孔・複空孔を含む複合的な格子欠陥から誘起されたドナーのことである。

【0029】

次に、実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法の概論について説明する。図２は、実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法の概要を示すフローチャートである。図２に示すように、実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法においては、まず、半導体基板のおもて面に、おもて面電極のコンタクトとなる各半導体領域を形成する（ステップＳ１）。次に、半導体基板のおもて面におもて面電極を形成する（ステップＳ２）。次に、半導体基板のおもて面に表面保護膜を形成する（ステップＳ３）。次に、半導体基板の裏面を研削またはエッチングなどにより除去し、半導体基板の厚さを一様に薄く（薄板化）する（ステップＳ４）。

【0030】

次に、半導体基板の裏面に、ｎ⁺フィールドストップ層を形成するためのプロトン照射を行う（ステップＳ５）。ステップＳ５のプロトン照射は、裏面電極とのコンタクトとなる半導体層よりも深い領域に照射可能な程度の照射エネルギーで行う。次に、第１アニールによって、ステップＳ５で照射されたプロトンを活性化（ドナー化）させる（ステップＳ６）。ここで活性化とは、水素誘起ドナーを形成する他に、プロトン照射によって半導体基板内に導入された多量の結晶欠陥（結晶の乱れ、ディスオーダー）を低減することも意味している。このディスオーダーの残留は、漏れ電流やオン電圧（導通時の電圧降下）の増加をもたらす。このステップＳ５およびＳ６により、半導体基板の内部の裏面側の深い領域に、ｎ⁺フィールドストップ層が形成される。ステップＳ６の第１アニールの温度は、例えばプロトン照射により形成された水素誘起ドナーを減少あるいは消失させない程度の温度であることが好ましい。

【0031】

そして、図１に示すように、半導体基板の深さ方向に複数のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃを形成する場合、半導体基板の裏面側からプロトン照射を行うため、半導体基板の裏面から最も離れた深いｐベース領域２に近い側のｎ⁺層１０ａから順に半導体基板の裏面側へかけてｎ⁺層１０ｂを形成した後、ｎ⁺層１０ｃを形成する。

【0032】

この際、ステップＳ５のプロトン照射とステップＳ６の第１アニールを一組として、設けるｎ⁺層の数の分だけこれらステップＳ５，ステップＳ６を繰り返す。詳細は後述するが、ｎ⁺層１０ａ〜１０ｃの深さに対応して、ステップＳ５におけるプロトン照射の加速電圧は深いほど高く、ステップＳ６におけるアニール温度は深いほど高くする。ここで、アニール温度が高いほど、ドナー化率は下がる傾向にあるため、半導体基板の裏面からの深さ方向で見て深い位置のｎ⁺層１０ａを先に形成し、その後、半導体基板の裏面側へかけてｎ⁺層１０ｂを形成してから最も裏面側のｎ⁺層１０ｃを形成する。隣り合うｎ⁺層同士は、接していてもよいし、離れていてもよい。

【0033】

ここで、ドナー化率とは、１つのｎ⁺層において、照射（注入）したプロトンのドーズ量で、ｎ⁺層のドーピング濃度をｎ⁺層の幅の範囲で深さ方向に積分した積分濃度を割ったときの割合である。例えば、プロトンのドーズ量が１×１０¹⁴／ｃｍ²の場合、１つのｎ⁺層の積分濃度が１×１０¹³／ｃｍ²であれば、ドナー化率は１０％である。また、ｎ⁺層の幅とは、例えばｎ⁺層のドーピング濃度がピーク濃度から表面および裏面に向かってそれぞれ減少し、半導体基板のドーピング濃度と同じ値まで外挿したときの２つの交点の間の距離と考えればよい。

【0034】

次に、薄板化された半導体基板の裏面に、裏面電極とのコンタクトとなる半導体層を形成するための不純物イオンをイオン注入する（ステップＳ７）。ステップＳ７のイオン注入は、後の工程で形成される裏面電極とのオーミックコンタクトが得られる程度に高いドーズ量で行う。次に、第２アニールによって、ステップＳ７で注入された不純物イオンを活性化させる（ステップＳ８）。ステップＳ８により、半導体基板の内部の裏面側の表面層に、裏面電極とのコンタクトとなる半導体層（例えば、コレクタ層）が形成される。

【0035】

その後、例えばスパッタリングなどの物理気相成長法により半導体基板の裏面に裏面電極を形成し（ステップＳ９）、実施の形態１にかかる半導体装置が完成する。

【0036】

次に、この実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法について、図１に示すトレンチゲート型ＩＧＢＴを作製する場合を例に具体的に説明する。図３〜図１２は、実施の形態１にかかる製造途中の半導体装置を示す断面図である。まず、図３に示すように、ｎ^-ドリフト層１となる半導体基板を用意する。次に、図４に示すように、半導体基板のおもて面に、一般的な方法によりｐベース領域２、ｎ⁺⁺エミッタ領域３、トレンチ４、ゲート絶縁膜５およびゲート電極６からなるトレンチゲート型のＭＯＳ（金属−酸化膜−半導体からなる絶縁ゲート）構造を形成する。

【0037】

次に、図５に示すように、スパッタリングによって、半導体基板のおもて面にエミッタ電極７となるアルミニウムシリコン（ＡｌＳｉ）膜を堆積する。次に、アルミニウムシリコン膜をパターニングして配線パターンを形成した後、アニールを行う。これにより、半導体基板のおもて面にエミッタ電極７が形成される。次に、エミッタ電極７を覆うように、半導体基板のおもて面に表面保護膜（不図示）となる例えばポリイミド膜を塗布する。次に、ポリイミド膜をパターニングしエミッタ電極７の一部を露出させた後、ポリイミド膜をキュア（焼成）する。次に、半導体基板の裏面を例えば研削して、半導体基板を薄板化した後、半導体基板を洗浄して付着物を除去する。

【0038】

次に、半導体基板のｎ^-ドリフト層１の深さ方向に複数のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃを形成する。はじめに、一つめのｎ⁺層１０ａを形成する。図６に示すように、半導体基板の裏面から所定量離れた最も深い領域にプロトン２１ａを照射する。この際、プロトン照射の加速電圧は、半導体基板の裏面からの深さに応じて最も高い値で行う。例えば、ｎ⁺層の裏面からの深さを約１００μｍとする場合は３ＭｅＶ、同じく約５０μｍとする場合は２ＭｅＶ、同じく約２０μｍあるいはそれ以下とする場合は１ＭｅＶ以下、というように決めればよい。

【0039】

例えば、ｎ⁺層１０ａの基板裏面からの深さを６０μｍとする場合、対応するプロトンの加速エネルギーは２．３１ＭｅＶである。ｎ⁺層１０ａの基板裏面からの深さは、素子の定格電圧にもよるが、２０μｍ〜１００μｍが典型的な範囲となる。この深さ範囲に対応するプロトンの加速エネルギーの範囲は、例えば１．１７ＭｅＶ〜３．１３ＭｅＶである。なお、プロトン照射のドーズ量は、形成するｎ⁺層のピーク濃度などに応じて決めればよい。例えば、プロトン照射のドーズ量は、１×１０¹¹／ｃｍ²以上１×１０¹⁵／ｃｍ²以下であってもよい。

【0040】

次に、図７に示すように、第１アニールによって、照射されたプロトン２１ａを活性化し、半導体基板の裏面から所定量離れた深い領域にｎ⁺層１０ａを形成する。この第１アニールのうち、ｎ⁺層１０ａの形成は、半導体基板の裏面からの深さに対応して、形成しようとする複数のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃのうち最も高い温度で行う。例えば、４００℃とする。これにより、図７の左側に示すように、半導体基板の表面側のｐベース領域２に最も近い側に不純物濃度が高い一つめのｎ⁺層１０ａが形成される。このように基板裏面から最も深いｎ⁺層１０ａに必要なアニール温度は、例えば３８０℃以上４５０℃以下、好ましくは４００℃以上４２０℃以下である。

【0041】

次に、二つめのｎ⁺層１０ｂを形成する。具体的には、図８に示すように、半導体基板の裏面から所定量離れ、ｎ⁺層１０ａより浅い領域にプロトン２１ｂを照射する。この際、プロトン照射の加速電圧は、半導体基板の裏面からの深さに応じた値で行い、ｎ⁺層１０ａ形成時の加速電圧よりも低い中程度の値で行う。例えば、ｎ⁺層１０ｂの基板裏面からの深さを３０μｍとする場合、対応するプロトンの加速エネルギーは１．５ＭｅＶである。ｎ⁺層１０ｂの基板裏面からの深さは、素子の定格電圧にもよるが、１０μｍ〜５０μｍが典型的な範囲となる。この深さ範囲に対応するプロトンの加速エネルギーの範囲は、例えば０．７４ＭｅＶ〜２．０７ＭｅＶである。

【0042】

次に、図９に示すように、第１アニールによって、照射されたプロトン２１ｂを活性化し、半導体基板の裏面から所定量離れ、ｎ⁺層１０ａより浅い位置にｎ⁺層１０ｂを形成する。この第１アニールのうち、ｎ⁺層１０ｂの形成は、半導体基板の裏面からの深さに対応して、形成しようとする複数のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃのうち中程度の温度で行う（ｎ⁺層１０ａ形成時のアニール温度以下の温度）。例えば、ｎ⁺層１０ｂを形成するためのアニール温度は３８０℃である。これにより、図９の左側に示すように、半導体基板のおもて面側のｐベース領域２から見てｎ⁺層１０ａよりさらに離れた領域に不純物濃度が高い二つめのｎ⁺層１０ｂを形成することができる。このように基板裏面から２番目に深いｎ⁺層１０ｂに必要なアニール温度は、例えば３５０℃以上４２０℃以下、好ましくは３７０℃以上３９０℃以下である。

【0043】

次に、三つめのｎ⁺層１０ｃを形成する。具体的には、図１０に示すように、半導体基板の裏面から所定量離れ、ｎ⁺層１０ｂより浅い領域にプロトン２１ｃを照射する。この際、プロトン照射の加速電圧は、半導体基板の裏面からの深さに応じた値で行い、ｎ⁺層１０ｂ形成時の加速電圧よりも低く、最も低い値で行う。例えば、ｎ⁺層１０ｃの基板裏面からの深さを１０μｍとする場合、対応するプロトンの加速エネルギーは０．７４ＭｅＶである。ｎ⁺層１０ｃの基板裏面からの深さは５μｍ〜２０μｍが典型的な範囲となる。このときの加速エネルギーの範囲は、例えば０．４５ＭｅＶ〜１．１７ＭｅＶである。

【0044】

次に、図１１に示すように、第１アニールによって、照射されたプロトン２１ｃを活性化し、半導体基板の裏面から所定量離れ、ｎ⁺層１０ｂより浅い位置にｎ⁺層１０ｃを形成する。この第１アニールのうち、ｎ⁺層１０ｃの形成は、半導体基板の裏面からの深さに対応して、形成しようとする複数のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃのうち最も低い温度で行う（ｎ⁺層１０ｂ形成時のアニール温度以下の温度）。例えば、ｎ⁺層１０ｃを形成するためのアニール温度は３６０℃である。これにより、図１１の左側に示すように、半導体基板の表面側のｐベース領域２から見てｎ⁺層１０ｂよりさらに離れた領域に不純物濃度が高い三つめのｎ⁺層１０ｃを形成することができる。このように基板裏面から３番目に深い（図１１では基板裏面から最も浅い）ｎ⁺層１０ｃに必要なアニール温度は、例えば３４０℃以上４００℃以下、好ましくは３５０℃以上３７０℃以下、さらに好ましくは下限値を３５０℃よりも大きくするものである。

【0045】

上記のように、複数回行う第１アニールは、例えばプロトン照射により形成された水素誘起ドナーを減少もしくは消失させない程度の温度で行うことが好ましい。なお、アニール処理時間は０．５時間〜１０時間としてもよい。

【0046】

この後、半導体基板の研削された裏面に、例えばボロンイオン（Ｂ⁺）などのｐ型不純物イオンをイオン注入する。そして、図１２に示すように、第２アニールによって、半導体基板の裏面に注入されたｐ型不純物イオンを活性化し、半導体基板の裏面の表面層にｐ⁺コレクタ層９を形成する。そして、例えばアルミニウムを主成分とする金属でできたコレクタ電極１１を形成するための前処理として、シリコン（Ｓｉ）半導体層とアルミニウム膜とのコンタクト抵抗を小さくするためのフッ化水素（ＨＦ）処理を行う。次に、例えばスパッタリングにより、半導体基板の裏面にアルミニウム、チタン（Ｔｉ）、ニッケル（Ｎｉ）および金（Ａｕ）を順に堆積して、これら４層の金属膜が積層されてなるコレクタ電極１１を形成する。次に、コレクタ電極１１の表面成形性を改善させるための金属アニールを行う。これにより、図１に示したトレンチゲート型ＩＧＢＴが完成する。

【0047】

上記の説明では、プロトン照射と、第１アニールとを組にして、プロトン照射とアニールとを交互に行うこととした。このプロトン照射工程およびアニール工程の組は、ｎ⁺フィールドストップ層１０が半導体基板の裏面から最も深い位置となる組から順に行った。これに限らず、複数回行われる第１アニールのうち、ｎ⁺層１０ａ〜１０ｃの形成に必要なアニール温度が同じ場合には、複数回のプロトン照射後に１回のアニールを行って複数のｎ⁺層を形成するようにしてもよい。例えば、ｎ⁺層１０ｂ，１０ｃのアニール温度が同じ場合には、ｎ⁺層１０ｂ，１０ｃについてそれぞれ異なる条件で２回のプロトン照射を行った後、一つの条件（アニール温度）により、まとめて１回のアニールを行ってもよく、この場合、アニール回数を減らすことができ、製造の工程数を減らすことができるようになる。

【0048】

また、第１アニールの一部について、第２アニールと同じ条件（アニール温度）でよい場合には、これら第１アニールの一部と第２アニールとを同時に行うこともできる。ただし、第１アニールおよび第２アニールの温度は、以前に行ったアニール以下の温度で行う。また、複数回行われる第２アニールのうちの最後の第２アニールと金属アニールとが同じアニール温度である場合、第２アニールを金属アニールと同時に行ってもよい。

【0049】

他に、以下のような例えば３つの条件を用いて複数（多段）のｎ⁺層を形成してもよい。一つめの条件は、ｎ⁺層が照射面（基板裏面）から深い位置に配置されるほど、１つ当たりのｎ⁺層のプロトンのドーズ量は低め（５×１０¹²／ｃｍ²〜５×１０¹³／ｃｍ²）とする点である。ドーズ量を低めに設定することで、加速エネルギーが高いことによる結晶性のダメージを、低ドーズ量により減らすようにする。

【0050】

二つめの条件は、ｎ⁺層が照射面に近くなる、すなわちｎ⁺層が浅くなるほど、１つ当たりのｎ⁺層のプロトンのドーズ量は高め（３×１０¹³／ｃｍ²〜３×１０¹⁴／ｃｍ²）とする点である。加速エネルギーが低くなることにより、加速エネルギーが高い場合よりも結晶性へのダメージは小さくなるため、その分プロトンのドーズ量を高くしてもよい。

【0051】

三つめの条件は、照射面に最も近い（最も浅い）ｎ⁺層１０ｃの近傍のディスオーダーは、他の基板裏面から深い箇所のｎ⁺層１０ａ，１０ｂに比べて、残留量が高くてもよい点である。ここでディスオーダーの残留量とは、平たく言えばキャリア移動度が結晶の理論値よりも低くなる割合であると考えてよい。ｐベース領域２とｎ^-ドリフト層１との間のｐｎ接合から伸びる空乏層は、最も浅いｎ⁺層１０ｃでその伸長を抑えることにより、それ以上深くは広がらなく設計してもよい。これにより、基板裏面から最も浅いｎ⁺層１０ｃよりも基板裏面までの間にディスオーダーが残留していても、漏れ電流への影響を小さくすることができる。また、ゲートがオンの導通時には、基板裏面のｐ⁺コレクタ層９からの正孔の注入効率をディスオーダーにより小さくすることができるため、例えばオン電圧とターンオフ損失とのトレードオフ特性も改善することができる。

【0052】

以上、説明したように、実施の形態１によれば、ｎ⁺フィールドストップ層１０として、半導体基板の深さ方向に複数の不純物濃度が高いｎ⁺層１０ａ〜１０ｃを形成することにより、これら複数（多段）のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃによって、ｐベース領域２とｎ^-ドリフト層１との間のｐｎ接合から伸びる空乏層がｐ⁺コレクタ層９に達することを防止する。

【0053】

そして、プロトン照射とアニールとを組とし、プロトン照射とアニールの条件を半導体基板上で形成しようとするｎ⁺層の位置に応じて規定することにより、複数のｎ⁺層の不純物濃度をいずれも高めることができるようになる。このように、複数回のプロトン照射の条件に適合したアニール条件を用いてアニールすることにより、各プロトン照射により形成された各結晶欠陥を回復させ、かつ各キャリア濃度を高くできる。また、漏れ電流増加等の電気特性不良を改善することができるようになる。

【0054】

また、上記のｎ⁺フィールドストップ層１０として形成する複数のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃの数は、半導体基板厚さや半導体素子の耐圧クラス（あるいは定格電圧）等に応じた数を設けることができる。定格電圧が高いほど半導体基板の厚さを厚くする必要がある。そのため、この半導体基板の厚さを厚くするにしたがって、ｎ⁺フィールドストップ層１０として形成するｎ⁺層の数を増やすようにしてもよい。例えば、定格電圧が６００Ｖなら１〜３個、同じく１２００Ｖなら２〜４個、同じく１７００Ｖなら３〜５個、同じく３３００Ｖなら４〜６個、などであってもよい。

【0055】

（実施の形態２）
図１３は、実施の形態２にかかる半導体装置の製造方法により製造される半導体装置の一例を示す断面図である。実施の形態２にかかる半導体装置の製造方法が実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法と異なる点は、ＩＧＢＴに代えてダイオードを作製する点である。

【0056】

図１３に示す実施の形態２にかかる半導体装置の製造方法により製造される半導体装置において、ｎ^-型の半導体基板３１の内部には、おもて面側の表面層にｐ⁺アノード領域３２が選択的に設けられている。符号３４は層間絶縁膜である。アノード電極（入力電極）３３は、ｐ⁺アノード領域３２に接する。また、ｎ^-型の半導体基板３１の内部には、裏面側の表面層にｎ⁺カソード層（第１半導体層）３５が設けられ、裏面側のｎ⁺カソード層３５よりも深い領域にｎ⁺フィールドストップ層３６が設けられている。

【0057】

ｎ⁺フィールドストップ層３６の構成は、実施の形態１のｎ⁺フィールドストップ層と同様に、半導体基板の深さ方向に複数のｎ⁺層３６ａ〜３６ｃからなる。カソード電極（出力電極）３７は、ｎ⁺カソード層３５に接する。ｎ⁺カソード層３５の不純物濃度は、カソード電極３７とのオーミックコンタクトが得られる程度に高い。

【0058】

以上、説明した実施の形態２においても、実施の形態１と同様の工程により製造することができる。これにより、プロトン照射およびアニールを組として複数回条件を変えて行うことにより、複数のｎ⁺層を形成することができるようになる。そして、複数回のプロトン照射の条件に適合したアニール条件を用いてアニールすることにより、各プロトン照射により形成された水素誘起ドナー層の濃度（ドーピング濃度）を高くできるようになる。また、プロトン照射によって導入された各結晶欠陥（ディスオーダー）を回復させることで、漏れ電流増加等の電気特性不良を改善することができるようになる。そして、実施の形態２によれば、ダイオードを形成する場合においても、所望のドーピング濃度を有するｎ⁺フィールドストップ層を形成することができる。

【0059】

（実施例）
次に、半導体層のドーピング濃度について検証した。図１４は、周知の広がり抵抗（Ｓｐｒｅａｄ Ｒｅｓｉｓｔａｎｃｅ）測定法によって測定した、実施例にかかる半導体装置のキャリア濃度分布を示す特性図である。実施の形態１にかかる半導体装置の製造方法に従い、プロトン照射（ステップＳ５）および第１アニール（ステップＳ６）を行った試料を用意した（以下、実施例とする）。

【0060】

ｎ⁺層１０ａ〜１０ｃのうち、ｎ⁺層１０ａが半導体基板の裏面からの深さが最も深く、プロトン照射時の加速電圧が最も高い。ｎ⁺層１０ｃが半導体基板の裏面からの深さが最も浅く、プロトン照射時の加速電圧が最も低い。加速電圧の値は、深さに応じて高い順にｎ⁺層１０ａ、ｎ⁺層１０ｂ、ｎ⁺層１０ｃとなる。また、アニール温度についても、高い順にｎ⁺層１０ａ、ｎ⁺層１０ｂ、ｎ⁺層１０ｃとなる。例えば、アニール温度は、ｎ⁺層１０ａが４５０℃、ｎ⁺層１０ｂおよびｎ⁺層１０ｃが３８０℃である。このような場合、ｎ⁺層１０ｂおよびｎ⁺層１０ｃは、２度のプロトン照射後、１度のアニール（温度３８０℃）で行うことができる。

【0061】

図１４に示す結果より、実施例では、半導体基板の深さ方向に複数のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃとして不純物濃度を高くすることができることが確認された。特に、ｎ⁺層１０ａ〜１０ｃの箇所以外で不純物濃度が極端に落ち込む領域がないことから、プロトン照射によって導入されたディスオーダーも十分低減できている。また、ｎ⁺層１０ａ〜１０ｃの領域でそれぞれ高い不純物濃度を示すことから、活性化率の高い水素誘起ドナー層を得ることができることが示されている。例えば、従来の方法のように、複数のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃをまとめて一括で同じ温度でアニールし、しかもこのアニール温度が低いとき、プロトン照射によってディスオーダー層ができることで電子および正孔の移動度が低下するため、ｎ⁺層１０ａ〜１０ｃの箇所以外で不純物濃度が極端に落ち込む領域ができる。しかしながら、本発明の実施例ではこれを防止できる。また、複数のｎ⁺層１０ａ〜１０ｃをまとめて一括で同じ温度でアニールし、しかもこのアニール温度が高いとき（５００℃よりも高い温度）、水素誘起ドナー層は濃度が減少もしくは消失し、半導体基板の裏面から浅い側のｎ⁺層１０ｃの不純物濃度が低くなる。しかしながら、本発明の実施例では、水素誘起ドナーの減少を抑制できた。

【0062】

（実施の形態３）
次に、本発明にかかる半導体装置の製造方法の複数回のプロトン注入において、１段目のｎ⁺フィールドストップ層のプロトンピーク位置の好ましい位置について、実施の形態３として説明する。１段目のｎ⁺フィールドストップ層とは、ダイオードの場合はカソード層側、ＩＧＢＴの場合はコレクタ層側となる基板裏面から、基板の深さ方向で最も深い箇所に位置するｎ⁺フィールドストップ層のことである。

【0063】

図１７は、一般的なＩＧＢＴのターンオフ発振波形を示す特性図である。コレクタ電流が定格電流の１／１０以下の場合、蓄積キャリアが少ないために、ターンオフが終わる手前で発振することがある。コレクタ電流をある値に固定して、異なる電源電圧Ｖ_CCにてＩＧＢＴをターンオフさせる。このとき、電源電圧Ｖ_CCがある所定の値を超えると、コレクタ・エミッタ間電圧波形において、通常のオーバーシュート電圧のピーク値を超えた後に、付加的なオーバーシュートが発生するようになる。そして、この付加的なオーバーシュート（電圧）がトリガーとなり、以降の波形が振動する。電源電圧Ｖ_CCがこの所定の値をさらに超えると、付加的なオーバーシュート電圧がさらに増加し、以降の振動の振幅も増加する。このように、電圧波形が振動を始める閾値電圧を発振開始閾値Ｖ_RROと呼ぶ。この発振開始閾値Ｖ_RROが高ければ高いほど、ＩＧＢＴはターンオフ時に発振しないことを示すので好ましい。

【0064】

発振開始閾値Ｖ_RROは、ＩＧＢＴのｐベース領域とｎ^-ドリフト層との間のｐｎ接合からｎ^-ドリフト層を広がる空乏層（厳密には、正孔が存在するので空間電荷領域）が、複数のプロトンピークのうち最初に達する１段目（最もｐベース領域側）のプロトンピークの位置に依存する。その理由は、次のとおりである。ターンオフ時に空乏層がｐベース領域とｎ^-ドリフト層との間のｐｎ接合からｎ^-ドリフト層を広がるときに、空乏層端が１つ目（最もｐベース領域側）のｎ⁺フィールドストップ層に達することでその広がりが抑えられ、蓄積キャリアの掃き出しが弱まる。その結果、キャリアの枯渇が抑制され、ターンオフ発振波形の発振が抑えられる。

【0065】

ターンオフ時の空乏層は、ｐベース領域とｎ^-ドリフト層との間のｐｎ接合からコレクタ電極に向かって深さ方向に沿って広がる。このため、空乏層端が最初に達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置は、ｐベース領域とｎ^-ドリフト層との間のｐｎ接合に最も近いｎ⁺フィールドストップ層となる。そこで、半導体基板の厚さ（エミッタ電極とコレクタ電極とに挟まれた部分の厚さ）をＷ₀とし、空乏層端が最初に達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置の、コレクタ電極と半導体基板の裏面との界面（境界）からの深さ（以下、裏面からの距離とする）をＸとする。ここで、距離指標Ｌを導入する。距離指標Ｌは、下記の（１）式であらわされる。

【0066】

【数1】

【0067】

上記（１）式に示す距離指標Ｌは、ターンオフ時に、増加するコレクタ・エミッタ間電圧Ｖ_CEが電源電圧Ｖ_CCに一致するときに、ｐベース領域とｎ^-ドリフト層との間のｐｎ接合からｎ^-ドリフト層１に広がる空乏層（正しくは空間電荷領域）の端部（空乏層端）の、当該ｐｎ接合からの距離を示す指標である。平方根の内部の分数の中で、分母はターンオフ時の空間電荷領域（空乏層）の空間電荷密度を示している。周知のポアソンの式は、ｄｉｖＥ＝ρ／ε_Sで表され、Ｅは電界強度、ρは空間電荷密度でρ＝ｑ（ｐ−ｎ＋Ｎ_d−Ｎ_a）である。ｑは電荷素量、ｐは正孔濃度、ｎは電子濃度、Ｎ_dはドナー濃度、Ｎ_aはアクセプタ濃度、ε_Sは半導体の誘電率である。特にドナー濃度Ｎ_dは、ｎ^-ドリフト層を深さ方向に積分し、積分した区間の距離で割った平均濃度とする。

【0068】

この空間電荷密度ρは、ターンオフ時に空間電荷領域（空乏層）を駆け抜ける正孔濃度ｐとｎ^-ドリフト層の平均的なドナー濃度Ｎ_dとで記述され、電子濃度はこれらよりも無視できるほど低く、アクセプタが存在しないため、ρ≒ｑ（ｐ＋Ｎ_d）と表すことができる。このときの正孔濃度ｐは、ＩＧＢＴの遮断電流によって決まり、特に素子の定格電流密度が通電している状況を想定するため、ｐ＝Ｊ_F／（ｑｖ_sat）で表される。Ｊ_Fは素子の定格電流密度であり、ｖ_satはキャリアの速度が所定の電界強度で飽和した飽和速度である。

【0069】

上記ポアソンの式を距離ｘで２回積分し、電圧ＶとしてＥ＝−ｇｒａｄＶ（周知の電界Ｅと電圧Ｖとの関係）であるため、境界条件を適当にとれば、Ｖ＝（１／２）（ρ／ε_S）ｘ²となる。この電圧Ｖが、定格電圧Ｖ_rateの１／２としたときに得られる空間電荷領域の長さｘを、上記の距離指標Ｌとしているのである。その理由は、インバータ等の実機では、電圧Ｖとなる動作電圧（電源電圧Ｖ_CC）を、定格電圧Ｖ_rateの半値程度とするためである。ｎ⁺フィールドストップ層は、ドーピング濃度をｎ^-ドリフト層よりも高濃度とすることで、ターンオフ時に広がる空間電荷領域の伸びを、ｎ⁺フィールドストップ層において広がり難くする機能を有する。ＩＧＢＴのコレクタ電流がＭＯＳゲートのオフにより遮断電流から減少を始めるときに、空乏層が最初に達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置が、ちょうどこの空間電荷領域の長さにあれば、蓄積キャリアがｎ^-ドリフト層に残存した状態で、空間電荷領域の伸びを抑えることができるので、残存キャリアの掃出しが抑えられる。

【0070】

実際のターンオフ動作は、例えばＩＧＢＴモジュールを周知のＰＷＭインバータでモーター駆動するときには、電源電圧Ｖ_CCや遮断電流が固定ではなく可変であることが多い。このため、このような場合では、空乏層が最初に達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置の好ましい位置に、ある程度の幅を持たせる必要がある。発明者らの検討の結果、空乏層が最初に達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置の裏面からの距離Ｘは、図１９に示す表のようになる。図１９は、本発明にかかる半導体装置において空乏層が最初に達するフィールドストップ層の位置条件を示す図表である。図１９には、定格電圧Ｖ_rateが６００Ｖ〜６５００Ｖのそれぞれにおいて、最初に空乏層端が達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置の裏面からの距離Ｘを示している。ここで、Ｘ＝Ｗ₀−γＬとおき、γは係数である。このγを、０．７〜１．６まで変化させたときのＸを示している。

【0071】

図１９に示すように、各定格電圧Ｖ_rateでは、素子（ＩＧＢＴ）が定格電圧Ｖ_rateよりも１０％程度高い耐圧を持つように、安全設計をする。そして、オン電圧やターンオフ損失がそれぞれ十分低くなるように、図１９に示すような半導体基板の総厚（研削等によって薄くした後の仕上がり時の厚さ）とし、ｎ^-ドリフト層を平均的な比抵抗とする。平均的とは、ｎ⁺フィールドストップ層を含めたｎ^-ドリフト層全体の平均濃度および比抵抗である。定格電圧Ｖ_rateによって、定格電流密度Ｊ_Fも図１９に示したような典型値となる。定格電流密度Ｊ_Fは、定格電圧Ｖ_rateと定格電流密度Ｊ_Fとの積によって決まるエネルギー密度が、およそ一定の値となるように設定され、ほぼ図１９に示す値のようになる。これらの値を用いて上記（１）式に従い距離指標Ｌを計算すると、図１９に記載した値となる。最初に空乏層端が達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置の裏面からの距離Ｘは、この距離指標Ｌに対してγを０．７〜１．６とした値を半導体基板の厚さＷ₀から引いた値となる。

【0072】

これら距離指標Ｌおよび半導体基板の厚さＷ₀の値に対して、ターンオフ発振が十分抑えられるような、最初に空乏層端が達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置の裏面からの距離Ｘを定める係数γは、次のようになる。図１６は、電圧波形が振動を始める閾値電圧について示す特性図である。具体的には、図１６には、γに対する発振開始閾値Ｖ_RROの依存性を、典型的ないくつかの定格電圧Ｖ_rate（６００Ｖ、１２００Ｖ、３３００Ｖ）について示す。ここで、縦軸は、発振開始閾値Ｖ_RROを定格電圧Ｖ_rateで規格化している。３つの定格電圧ともに、γが１．５以下で発振開始閾値Ｖ_RROを急激に高くできることが分かる。

【0073】

前述のように、インバータ等の実機では、電圧Ｖとなる動作電圧（電源電圧Ｖ_CC）を定格電圧Ｖ_rateの半値程度とするため、電源電圧Ｖ_CCを定格電圧Ｖ_rateの半値とするときには、少なくともＩＧＢＴのターンオフ発振は生じないようにしなければならない。すなわち、Ｖ_RRO／Ｖ_rateの値は０．５以上とする必要がある。図１６から、Ｖ_RRO／Ｖ_rateの値が０．５以上となるのは、γが０．２以上１．５以下であるので、少なくともγを０．２〜１．５とすることが好ましい。

【0074】

また、図示しない６００Ｖ〜１２００Ｖの間（８００Ｖや１０００Ｖなど）、１２００Ｖ〜３３００Ｖの間（１４００Ｖ，１７００Ｖ，２５００Ｖなど）、および３３００Ｖ以上（４５００Ｖ、６５００Ｖなど）のいずれにおいても、図１６に示す３つの曲線からは大きく逸脱せず、これら３つの曲線と同様の依存性（γに対する発振開始閾値Ｖ_RROの値）を示す。図１６から、γが０．７〜１．４の範囲で、いずれの定格電圧Ｖ_rateも発振開始閾値Ｖ_RROを十分高くすることができる領域であると分かる。

【0075】

γが０．７より小さくなると、発振開始閾値Ｖ_RROは定格電圧Ｖ_rateのおよそ８０％以上であるものの、ｎ⁺フィールドストップ層がｐベース領域に近くなるため、素子のアバランシェ耐圧が定格電圧Ｖ_rateより小さくなる場合が生じる。そのため、γは０．７以上が好ましい。また、γが１．４より大きくなると、発振開始閾値Ｖ_RROは定格電圧Ｖ_rateの約７０％から急速に減少し、ターンオフ発振が発生し易くなる。したがって、γは１．４以下であるのが好ましい。より好ましくは、γが０．８〜１．３の範囲内、さらに好ましくはγが０．９〜１．２の範囲内であれば、素子のアバランシェ耐圧を定格電圧Ｖ_rateよりも十分高くしつつ、発振開始閾値Ｖ_RROを最も高くすることができる。

【0076】

この図１６に示す本願発明の効果で重要な点は、いずれの定格電圧Ｖ_rateにおいても、発振開始閾値Ｖ_RROを十分高くできるγの範囲は、ほぼ同じ（例えば０．７〜１．４）ことである。これは、空乏層が最初に到達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置の裏面からの距離Ｘの範囲を、Ｗ₀−Ｌ（γ＝１）を中心とすることが最も効果的なためである。γ＝１．０を含むことが最も効果的なのは、パワー密度（定格電圧Ｖ_rateと定格電流密度Ｊ_Fとの積）が略一定（例えば１．８×１０⁵〜２．６×１０⁵ＶＡ／ｃｍ²）となることに起因する。つまり、ターンオフ等のスイッチング時に、素子の電圧が定格電圧Ｖ_rate相当になったときに、空間電荷領域端の距離（深さ）は上記（１）式で示す距離指標Ｌ程度となり、この距離指標Ｌの位置に裏面から最も深いｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置があれば（すなわちγが約１．０）、スイッチング時の発振を抑制することができる。そして、パワー密度が略一定なので、距離指標Ｌは定格電圧Ｖ_rateに比例するようになる。これにより、どの定格電圧Ｖ_rateにおいても、γ＝１．０を略中心に含む範囲とすれば発振開始閾値Ｖ_RROを十分高くでき、スイッチング時の発振抑制効果を最も大きくすることができる。

【0077】

以上より、最初に空乏層端が達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置の裏面からの距離Ｘを上記範囲とすることで、ターンオフ時にＩＧＢＴは蓄積キャリアを十分残存させることができ、ターンオフ時の発振現象を抑えることができる。したがって、いずれの定格電圧Ｖ_rateにおいても、最初に空乏層端が達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置の裏面からの距離Ｘは、距離指標Ｌの係数γを上述の範囲とすることがよい。これにより、ターンオフ時の発振現象を効果的に抑制することができる。

【0078】

また、図１９では、定格電圧Ｖ_rateが６００Ｖ以上において、上述のように裏面から最も深い１つ目（１段目）のｎ⁺フィールドストップ層の裏面からの深さをγ＝１程度とする場合、距離指標Ｌはいずれの定格電圧Ｖ_rateも２０μｍより深いことがわかる。すなわち基板裏面から最も深い１段目のプロトンピークを形成するためのプロトンの平均飛程Ｒｐを基板裏面から１５μｍよりも深く、２０μｍ以上とする理由は、まさにこの発振抑制効果を最も高くするためである。

【0079】

以上のように、良好なスイッチング特性を得るためには、半導体基板の裏面から少なくとも１５μｍよりも深い領域にｎ⁺フィールドストップ層を形成する必要がある。なお、上記の距離指標Ｌの考え方、およびγの好ましい範囲については、ＩＧＢＴだけでなく、ダイオードにおいても同様の範囲とすることが可能である。すなわち、ダイオードに適用する場合、ターンオフ時の発振現象を逆回復時の発振現象と置き換えて考えればよく、ダイオードにおける逆回復時の発振の起きやすさ、および抑制する作用効果についても、ＩＧＢＴのターンオフ時と類似している。

【0080】

図２０は、実施の形態１にかかる半導体装置のフィールドストップ層のエミッタ電極と基板おもて面との界面からの深さを示す説明図である。図２０（ａ）には、複数のｎ⁺フィールドストップ層を形成したＩＧＢＴの断面図を示す。図２０（ｂ）には、図２０（ａ）の切断線Ａ−Ａ’に沿ったネットドーピング濃度分布を、エミッタ電極７と基板おもて面との界面からの具体的な距離（深さ）を挙げて示す。ｎ^-ドリフト層１のｐ⁺コレクタ層９側の内部には、基板裏面からの深さの異なるｎ⁺フィールドストップ層１０を例えば３段形成している。基板裏面から最も深いｎ⁺フィールドストップ層１０（ｎ⁺層１０ａ）のピーク位置の、基板裏面からの距離Ｘは５０μｍである。これは、図１９に示す図表に基づいて距離指標Ｌを５８．２μｍとし、γを１．２とした場合である。また、図２０（ｂ）に図示したＬの矢印は、例えばｐベース領域２とｎ^-ドリフト層１との間のｐｎ接合１３からの距離（長さ）を示している。符号１２はｎバッファ層である。

【0081】

図２１は、実施の形態２にかかる半導体装置のフィールドストップ層のアノード電極と基板おもて面との界面からの深さを示す説明図である。図２１（ａ）には、複数のｎ⁺フィールドストップ層を形成したダイオードの断面図を示す。図２１（ｂ）には、図２１（ａ）の切断線Ｂ−Ｂ’に沿ったネットドーピング濃度分布を、アノード電極３３と基板おもて面との界面からの具体的な距離（深さ）を挙げて示す。ｎ^-ドリフト層となる半導体基板３１のｎ⁺カソード層３５側の内部には、裏面からの深さの異なるｎ⁺フィールドストップ層３６を例えば３段形成している。また、基板裏面から最も深いｎ⁺フィールドストップ層３６（ｎ⁺層３６ａ）のピーク位置の、基板裏面からの距離Ｘは５０μｍである。これは、図１９に示す図表に基づいて距離指標Ｌを５８．２μｍとし、γは１．２とした場合である。また、図２１（ｂ）に図示したＬの矢印は、例えばｐ⁺アノード領域３２とｎ^-ドリフト層との間のｐｎ接合３８からの距離（長さ）を示している。

【0082】

（実施の形態４）
本発明にかかる半導体装置の製造方法におけるプロトンの加速エネルギーについて、実施の形態４として説明する。上記のγの範囲を満たすように、空乏層が最初に達するｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置が基板裏面からの距離Ｘを有するように当該ｎ⁺フィールドストップ層を実際にプロトン照射で形成するには、プロトンの加速エネルギーを、以下に示す図１８の特性図から決めればよい。図１８は、本発明にかかる半導体装置のプロトンの平均飛程とプロトンの加速エネルギーとの関係を示す特性図である。

【0083】

発明者らは鋭意研究を重ねた結果、プロトンの平均飛程Ｒｐ（ｎ⁺フィールドストップ層のピーク位置）と、プロトンの加速エネルギーＥとについて、プロトンの平均飛程Ｒｐの対数ｌｏｇ（Ｒｐ）をｘ、プロトンの加速エネルギーＥの対数ｌｏｇ（Ｅ）をｙとすると、下記（２）式の関係があることを見出した。

【0084】

ｙ＝−０．００４７ｘ⁴＋０．０５２８ｘ³−０．２２１１ｘ²＋０．９９２３ｘ＋５．０４７４ ・・・（２）

【0085】

図１８は、上記（２）式を示す特性図であり、プロトンの所望の平均飛程Ｒｐを得るためのプロトンの加速エネルギーを示している。図１８の横軸はプロトンの平均飛程Ｒｐの対数ｌｏｇ（Ｒｐ）であり、ｌｏｇ（Ｒｐ）の軸数値の下側の括弧内に対応する平均飛程Ｒｐ（μｍ）を示す。また、縦軸はプロトンの加速エネルギーＥの対数ｌｏｇ（Ｅ）であり、ｌｏｇ（Ｅ）の軸数値の左側の括弧内に対応するプロトンの加速エネルギーＥを示す。上記（２）式は、実験等によって得られた、プロトンの平均飛程Ｒｐの対数ｌｏｇ（Ｒｐ）と加速エネルギーの対数ｌｏｇ（Ｅ）との各値を、ｘ（＝ｌｏｇ（Ｒｐ））の４次の多項式でフィッティングさせた式である。

【0086】

なお、上記（２）式に示すフィッティング式を用いて所望のプロトンの平均飛程Ｒｐからプロトン照射の加速エネルギーＥを算出（以下、算出値Ｅとする）して、この加速エネルギーの算出値Ｅでプロトンをシリコン基板に注入した場合における、実際の加速エネルギーＥ’と実際に広がり抵抗（ＳＲ）測定法等によって得られた平均飛程Ｒｐ’（プロトンピーク位置）との関係は、以下のように考えればよい。

【0087】

加速エネルギーの算出値Ｅに対して、実際の加速エネルギーＥ’がＥ±１０％程度の範囲にあれば、実際の平均飛程Ｒｐ’も所望の平均飛程Ｒｐに対して±１０％程度の範囲に収まり、測定誤差の範囲内となる。そのため、実際の平均飛程Ｒｐ’の所望の平均飛程Ｒｐからのバラつきが、ダイオードやＩＧＢＴの電気的特性へ与える影響は、無視できる程度に十分小さい。したがって、実際の加速エネルギーＥ’が算出値Ｅ±１０％の範囲にあれば、実際の平均飛程Ｒｐ’は実質的に設定どおりの平均飛程Ｒｐであると判断することができる。あるいは、実際の加速エネルギーＥ’を上記（２）式に当てはめて算出した平均飛程Ｒｐに対して、実際の平均飛程Ｒｐ’が±１０％以内に収まれば、問題ない。

【0088】

実際の加速器では、加速エネルギーＥおよび平均飛程Ｒｐはいずれも上記の範囲（±１０％）に収まり得るため、実際の加速エネルギーＥ’および実際の平均飛程Ｒｐ’は、所望の平均飛程Ｒｐと算出値Ｅとで表される上記（２）式に示すフィッティング式にしたがっていると考えて、全く差支えない。さらに、バラつきや誤差の範囲が、平均飛程Ｒｐに対して±１０％以下であればよく、好適には±５％に収まれば、申し分なく上記（２）式に従っていると考えることができる。

【0089】

上記（２）式を用いることにより、所望のプロトンの平均飛程Ｒｐを得るのに必要なプロトンの加速エネルギーＥを求めることができる。上述したｎ⁺フィールドストップ層を形成するためのプロトンの各加速エネルギーＥも、上記（２）式を用いており、実際に上記の加速エネルギーＥ’でプロトンを照射した試料を周知の広がり抵抗測定法にて測定した実測値ともよく一致する。したがって、上記（２）式を用いることで、極めて精度よく、プロトンの平均飛程Ｒｐに基づいて必要なプロトンの加速エネルギーＥを予測することが可能となった。

【0090】

以上において本発明は、上述した実施の形態に限らず、フィールドストップ層を設けることができるさまざまな半導体装置に適用することが可能である。例えば、実施の形態１ではトレンチゲート型ＩＧＢＴを例に説明したが、プレーナゲート型ＩＧＢＴに適用してもよい。また、各実施の形態では、出力電極とのコンタクトとなる半導体層（コレクタ層、カソード層）を形成するための不純物導入方法は、イオン注入に限らず、種々変更可能である。また、各実施の形態では第１導電型をｎ型とし、第２導電型をｐ型としたが、本発明は第１導電型をｐ型とし、第２導電型をｎ型としても同様に成り立つ。

【産業上の利用可能性】

【0091】

以上のように、本発明にかかる半導体装置の製造方法および半導体装置は、コンバータやインバータなどの電力変換装置に使用される半導体装置に有用である。

【符号の説明】

【0092】

１ ｎ^-ドリフト層
２ ｐベース領域
３ ｎ⁺⁺エミッタ領域
４ トレンチ
５ ゲート絶縁膜
６ ゲート電極
７ エミッタ電極
８ 層間絶縁膜
９ ｐ⁺コレクタ層
１０ ｎ⁺フィールドストップ層
１０ａ〜１０ｃ ｎ⁺層
１１ コレクタ電極

【図1】

【図2】

【図3】

【図4】

【図5】

【図6】

【図7】

【図8】

【図9】

【図10】

【図11】

【図12】

【図13】

【図14】

【図15】

【図16】

【図17】

【図18】

【図19】

【図20】

【図21】