特許 6203055 光学ビームルーティング装置および方法

(19)【発行国】日本国特許庁(JP)

(12)【公報種別】特許公報(B2)

(11)【特許番号】6203055

(24)【登録日】2017年9月8日

(45)【発行日】2017年9月27日

(54)【発明の名称】光学ビームルーティング装置および方法

(51)【国際特許分類】

   G02F 1/31 20060101AFI20170914BHJP

   G02F 1/13 20060101ALI20170914BHJP

【ＦＩ】

   G02F1/31

   G02F1/13 505

【請求項の数】24

【全頁数】39

(21)【出願番号】特願2013-558499(P2013-558499)

(86)(22)【出願日】2012年3月7日

(65)【公表番号】特表2014-512569(P2014-512569A)

(43)【公表日】2014年5月22日

(86)【国際出願番号】GB2012050501

(87)【国際公開番号】WO2012123715

(87)【国際公開日】20120920

【審査請求日】2015年1月15日

(31)【優先権主張番号】1104235.5

(32)【優先日】2011年3月14日

(33)【優先権主張国】GB

(73)【特許権者】

【識別番号】501484851

【氏名又は名称】ケンブリッジ・エンタープライズ・リミテッド

【氏名又は名称原語表記】ＣＡＭＢＲＩＤＧＥ ＥＮＴＥＲＰＲＩＳＥ ＬＩＭＩＴＥＤ

(74)【代理人】

【識別番号】100108453

【弁理士】

【氏名又は名称】村山 靖彦

(74)【代理人】

【識別番号】100064908

【弁理士】

【氏名又は名称】志賀 正武

(74)【代理人】

【識別番号】100089037

【弁理士】

【氏名又は名称】渡邊 隆

(74)【代理人】

【識別番号】100110364

【弁理士】

【氏名又は名称】実広 信哉

(72)【発明者】

【氏名】ダピン・チュー

(72)【発明者】

【氏名】ニール・コリングス

(72)【発明者】

【氏名】ウィリアム・オールデン・クロスランド

(72)【発明者】

【氏名】モーラ・ミッシェル・レドモンド

(72)【発明者】

【氏名】ブライアン・ロバートソン

【審査官】 佐藤 宙子

(56)【参考文献】

【文献】 特表２００８−５１９２９８（ＪＰ，Ａ）

【文献】 特表２００８−５３６１７４（ＪＰ，Ａ）

【文献】 特表２００７−５１０９５７（ＪＰ，Ａ）

【文献】 APPLIED OPTICS，２００６年 ６月 １日，Vol.45,No.16，3783-3792

(58)【調査した分野】（Int.Cl.，ＤＢ名）

Ｇ０２Ｆ １／００−７／００

(57)【特許請求の範囲】

【請求項1】

光学ビームルーティング装置であって、
入力ビームを受け取るための少なくとも１つの光学入力部と、
複数の光学出力部と、
前記光学入力部と前記光学出力部との間の光学経路上の空間光変調器（ＳＬＭ）と、
キノフォームを前記ＳＬＭ上で表示して前記入力ビームを出力ビームに回折するための前記ＳＬＭのためのドライバであって、前記出力ビームは、複数の回折次数を備え、前記回折次数のうちの１つのルーティングされる回折次数は、少なくとも１つの選択された前記光学出力部に導かれる、ドライバと、
を備え、
当該装置は、前記出力ビームの波面の修正をして、前記出力ビームの前記回折次数と、前記出力ビームの他の回折次数と、の両方の前記ルーティングされる回折次数の前記選択された光学出力部への結合を低減する光学素子を備え、
前記キノフォームは、前記光学素子による前記波面の修正を選択的に補償して、前記出力ビームの前記他の回折次数と比較して、前記出力ビームの前記回折次数の前記ルーティングされる回折次数の前記低減された結合を補償し、それにより前記入力ビームから、前記光学出力部のうち、前記少なくとも１つの選択された光学出力部以外の光学出力部への他の回折光の結合を低減するように適合されている、
装置。

【請求項2】

少なくともπ／２、π、または２πの位相だけ前記波面の少なくとも一部を修正するように構成されている請求項１に記載の装置。

【請求項3】

前記他の回折光は、前記回折次数のうち、前記ルーティングされる回折次数以外の回折次数からなる請求項１または２に記載の装置。

【請求項4】

前記選択された光学出力部以外の前記光学出力部における前記回折次数のうちの前記他の回折次数のうちの１つの半値全幅（ＦＷＨＭ）のスポットサイズは、前記選択された光学出力部における前記ルーティングされる回折次数のＦＷＨＭのスポットサイズの少なくとも２倍である請求項３に記載の装置。

【請求項5】

前記波面の修正補償がない場合に、前記回折次数のうちの前記ルーティングされる回折次数が前記選択された光学出力部において焦点外れになるように構成され、前記キノフォームは、前記焦点外れを補償するレンズパワーを含む請求項１、２、３、または４に記載の装置。

【請求項6】

前記光学素子は、前記ＳＬＭと前記光学出力部との間の前記光学経路内にレンズまたはミラーを備え、前記光学出力部は、前記レンズまたはミラーによって画成される焦点面から離れるように変位され、前記キノフォーム内の前記レンズパワーは、前記焦点面から離れる前記変位を補償する請求項５に記載の装置。

【請求項7】

前記変位された焦点面に配置されて、前記ＳＬＭからの回折していない光を減衰する空間フィルターをさらに備える請求項６に記載の装置。

【請求項8】

前記光学素子は、前記出力ビームの前記波面を修正する位相マスクをさらに備え、前記キノフォームは、前記位相マスクを補償するように適合されている請求項１から７のいずれか一項に記載の装置。

【請求項9】

前記位相マスクは、レンズレットアレイからなる請求項８に記載の装置。

【請求項10】

前記位相マスクは、アキシコンアレイからなる請求項８または９に記載の装置。

【請求項11】

前記入力ビームからの光を複数の前記光学出力部に同時に導くように構成され、前記光学素子は、前記ＳＬＭと、異なる前記波面の修正がそれぞれの前記光学出力部に導かれる光に適用されるように構成された前記光学出力部との間の前記光学経路内の少なくとも１つの光学素子をさらに備え、前記キノフォームは、対応する前記波面の修正補償をそれぞれの選択された前記光学出力部に適用するように適合されている請求項１から１０のいずれか一項に記載の装置。

【請求項12】

前記光学素子は、異なる焦点距離のレンズレットのアレイからなる請求項１１に記載の装置。

【請求項13】

前記光学出力部は、光ファイバーの光キャリアへの光ファイバーの入力部を備え、前記光ファイバーの入力部は、３Ｄ空間領域にわたって分配される請求項１１または１２に記載の装置。

【請求項14】

前記ＳＬＭに対する前記ドライバは、ビーム選択データ入力部と、前記ＳＬＭに結合されたドライバ出力部と、前記キノフォームを前記ＳＬＭ上に表示して、入力ビーム選択データに応答して１つまたは複数の前記光学出力部を選択するためにキノフォームデータを提供する、前記ビーム選択データ入力部と前記ドライバ出力部との間に結合された不揮発性メモリおよびデータプロセッサのうちの一方または両方とを備える請求項１から１３のいずれか一項に記載の装置。

【請求項15】

ＲＯＡＤＭスイッチとして構成され、前記少なくとも１つの光学入力部および前記複数の光学出力部は光ファイバーを含み、前記ＳＬＭはＬＣＯＳ（液晶オンシリコン）ＳＬＭである、請求項１から１４のいずれか一項に記載の装置。

【請求項16】

波長分割多重（ＷＤＭ）光学スイッチとして構成され、前記ＳＬＭは、複数の前記キノフォームを、それぞれの波長について１つずつ表示し、前記ＳＬＭ上の異なる空間領域は、異なる前記キノフォームを表示する請求項１から１５のいずれか一項に記載の装置。

【請求項17】

前記ＳＬＭとの間の前記光学経路は、第１の線集束素子および第２の線集束素子を備え、それぞれの前記線集束素子は、光を実質的に線焦点に集束させるように構成され、前記第１の線集束素子および前記第２の線集束素子の前記線焦点は、実質的に相互に直交する請求項１６に記載の装置。

【請求項18】

波長分割多重（ＷＤＭ）光学スイッチであって、
入力ビームを受け取るための少なくとも１つの光学入力部と、
複数の光学出力部と、
前記光学入力部と前記光学出力部との間の光学経路上の空間光変調器（ＳＬＭ）と、
前記ＳＬＭとの間の前記光学経路上の少なくとも１つの波長分割マルチプレクサデマルチプレクサと、
前記ＳＬＭとの間の前記光学経路上の第１の線集束素子および第２の線集束素子であって、それぞれの前記線集束素子は、光を実質的に線焦点に集束させるように構成され、前記第１の線集束素子および前記第２の線集束素子の前記線焦点は、実質的に相互に直交し、前記第１及び第２の線集束素子の一方は、ＳＬＭ面上の異なる位置に異なる波長の前記入力ビームを集束させ、前記第１及び第２の線集束素子の他方は、収差を導入することによって波面符号化を実行する、第１の線集束素子および第２の線集束素子と、
複数のキノフォームを前記ＳＬＭ上に表示し、それぞれが前記入力ビームの波長を複数の回折次数からなる出力ビームに回折する前記ＳＬＭに対するドライバと、
を備え、
前記回折次数のうちのルーティングされる回折光は、少なくとも１つの選択された前記光学出力部に導かれ、前記キノフォームは、前記収差を補償するように適合されている波長分割多重（ＷＤＭ）光学スイッチ。

【請求項19】

前記ＳＬＭ上の異なる空間領域は、異なる前記キノフォームを表示する請求項１８に記載の波長分割多重（ＷＤＭ）光学スイッチ。

【請求項20】

光学ビームをルーティングする方法であって、
空間光変調器（ＳＬＭ）において少なくとも１つの入力光学ビームを受け取るステップと、
複数の回折次数を備える出力ビームを生成するようにキノフォームを前記ＳＬＭ上に表示することによって前記入力光学ビームを回折するステップであって、前記出力ビームの前記回折次数のルーティングされる回折次数は、複数の光学出力部のうちの少なくとも１つの選択された光学出力部に導かれる、ステップと、
を含み、
前記出力ビームの前記回折次数と、前記出力ビームの他の回折次数と、の両方の前記ルーティングされる回折次数の前記選択された光学出力部への結合を低減するように、前記出力ビームの波面を修正するステップと、
前記出力ビームの前記他の回折次数と比較して、前記出力ビームの前記回折次数の前記ルーティングされる回折次数の前記低減された結合を選択的に補償するように、前記キノフォームを使用して前記出力ビームの前記波面の修正を補償するステップであって、これにより、前記少なくとも１つの選択された光学出力部以外の光学出力部への前記出力ビームの前記他の回折次数の結合が低減される、ステップと、
をさらに含む方法。

【請求項21】

前記修正するステップは、前記光学出力部の焦点を外すステップを含み、前記キノフォームは、焦点外れを補償するようにレンズパワーを符号化するために使用される請求項２０に記載の方法。

【請求項22】

前記キノフォームは、波面の修正パターンを表示し、前記修正するステップは、前記波面の修正パターンに対する整合フィルターを形成するステップを含む請求項２０または２１に記載の方法。

【請求項23】

異なる前記光学出力部に対して異なる前記整合フィルターを形成するステップと、１つまたは複数の対応する前記光学出力部を選択するときに前記異なる整合フィルターのうちの１つまたは複数を補償するために前記キノフォームを使用するステップとをさらに含む請求項２２に記載の方法。

【請求項24】

前記整合フィルターは、レンズレットアレイおよびアキシコンアレイのうちの一方または両方からなる請求項２２または２３に記載の方法。

【発明の詳細な説明】

【技術分野】

【0001】

本発明は、ホログラフィー技術を使用する通信デバイスにおいて光学ビームをルーティングするための方法および装置に関するものである。本発明の態様は、LCOS(Liquid Crystal on Silicon)デバイス上にキノフォームを表示することに関係する。

【背景技術】

【0002】

通信におけるホログラフィー技術の使用、特にキノフォーム(位相だけのホログラム)に関係する背景技術は、米国特許第5,617,227号、米国特許第5,416,616号、国際公開第03/021341号、米国特許第7,457,547号、米国特許第7,174,065号、英国特許第2,350,961A号、英国特許第2,456,170A号、米国特許出願第2006/0067611号名称「Wavelength Selective Reconfigurable Optical Cross-connect」、および位相シフトがリプレイフィールド(replay field)内に像を生じさせる入射波面の異なる領域に各位相シフトを付与し、リプレイフィールドとデバイスとの間の領域内にゼロ次光を集束させるためのデバイスを実現することを含む画像を形成する方法を説明している国際公開第2007/131649号名称「Method Of Forming An Image And Image Projection Device」に見られる。さらなる背景は、D. Gil-Leyva、B. Robertson、T.D. Wilkinson、C.J. Henderson、「Aberration correction in an adaptive free-space optical interconnect with an error diffusion algorithm」、2006年6月1日/第45巻、第16号/APPLIED OPTICS 3782頁、A. A. Neil、M. J. Booth、およびT. Wilson、「New modal wavefront sensor: a theoretical analysis」、J. Opt. Soc. Am. A、17、1098(2000)、Gil Leyva Zambada D.による「Holographic wave front optimisation on an adaptive optical free-space interconnect」、第7章、University of Cambridge PhD学位論文(http://search.lib.cam.ac.uk/?itemid=|depfacaedb|565372)、2005年6月、ならびに
W. A. Crossland、I. G. Manolis、M. M. Redmond、K. L. Tan、T. D. Wilkinson、M. J. Holmes、T. R. Parker、H. H. Chu、J. Croucher、V. A. Handerek、S. T. Warr、B. Robertson、I. G. Bonas、R. Franklin、C. Stace、H. J. White、R. A. Woolley、およびG. Henshall、「Holographic optical switching: the ROSES demonstrator」、J. Lightwave Techn. 18、1845(2000)に見られる。

【0003】

LCOSベースのスイッチにおいて光学入力ビームを出力ファイバーに偏向するために使用される、すでに説明されている回折格子パターンには、完全なSLMを加工し、理想的な位相パターンを表示する際の制限により、挿入損失およびクロストークから生じる弱点がある。この結果、かなりのパワーが望ましくない回折次数に回折される。これは、一部は、液晶材料の非理想的応答によるものであり、この特定の問題は、2011年2月16日に出願した本発明者らの同時係属中の英国特許出願1102715.8号において解消されている。

【先行技術文献】

【特許文献】

【0004】

【特許文献1】米国特許第5,617,227号

【特許文献2】米国特許第5,416,616号

【特許文献3】国際公開第03/021341号

【特許文献4】米国特許第7,457,547号

【特許文献5】米国特許第7,174,065号

【特許文献6】英国特許第2,350,961A号

【特許文献7】英国特許第2,456,170A号

【特許文献8】米国特許出願第2006/0067611号

【特許文献9】国際公開第2007/131649号

【特許文献10】英国特許出願第1102715.8号

【非特許文献】

【0005】

【非特許文献1】D. Gil-Leyva、B. Robertson、T.D. Wilkinson、C.J. Henderson、「Aberration correction in an adaptive free-space optical interconnect with an error diffusion algorithm」、2006年6月1日/第45巻、第16号/APPLIED OPTICS 3782頁

【非特許文献2】A. A. Neil、M. J. Booth、およびT. Wilson、「New modal wavefront sensor: a theoretical analysis」、J. Opt. Soc. Am. A、17、1098(2000)

【非特許文献3】Gil Leyva Zambada D.による「Holographic wave front optimisation on an adaptive optical free-space interconnect」、第7章、University of Cambridge PhD学位論文(http://search.lib.cam.ac.uk/?itemid=|depfacaedb|565372)、2005年6月

【非特許文献4】W. A. Crossland、I. G. Manolis、M. M. Redmond、K. L. Tan、T. D. Wilkinson、M. J. Holmes、T. R. Parker、H. H. Chu、J. Croucher、V. A. Handerek、S. T. Warr、B. Robertson、I. G. Bonas、R. Franklin、C. Stace、H. J. White、R. A. Woolley、およびG. Henshall、「Holographic optical switching: the ROSES demonstrator」、J. Lightwave Techn. 18、1845(2000)

【非特許文献5】PM BlanchardおよびAH Greenaway、「simultaneous multiplane imaging with a distorted diffraction grating」Applied Optics 38 6692 (1999)

【非特許文献6】H. M. OzaktasおよびD. Mendlovic、「Fractional Fourier optics」、J. Opt. Soc. Am. A、12、743〜748頁(1995)

【非特許文献7】L. M. Bernardo、「ABCD matrix formalism of fractional Fourier optics」、Opt. Eng. 35、732〜740頁(1996)

【非特許文献8】S. A. Collins、「Lens-System Diffraction Integral Written in Terms of Matrix Optics」、J. Opt. Soc. Am、60、1168〜1177頁(1970)

【非特許文献9】H. M. Ozaktas、O. Arikan、M. A. Kutay、およびG. Bozdagi、「Digital computation of the fractional Fourier transform」、IEEE Transactions on Signal Processing、44、2141〜2150頁(1996)

【非特許文献10】Y. Zhang、B. Z. Dong、B. Y Gu、およびG. Z. Yang、"Beam shaping in the fractional Fourier transform domain"、J. Opt. Soc. A、15、1114〜1120頁(1998)

【非特許文献11】Z. Zalevsky、D. Mendlovic、およびR. G. Dorsch、"Gerchberg-Saxton algorithm applied to the fractional Fourier or the Fresnel domain"、Optics Letters 21、842〜844頁(1996)

【非特許文献12】M. Testorf、「Design of diffractive optical elements for the fractional Fourier transform domain: phase-space approach」、Appl. Opt.45、76〜82頁(2006)

【非特許文献13】L. M. BernardoおよびO. D. Soares、「Fractional Fourier transforms and imaging」、J. Opt. Soc. Am. A、11、2622〜2626頁(1994)

【非特許文献14】H. M. Ozaktas、O. Arikan、M. A. Kutay、およびG. Bozdagi、「Digital computation of the fractional Fourier transform」、IEEE Transactions on Signal Processing、44、2141〜2150頁(1996)

【非特許文献15】H. M. Ozaktas、「The Fractional Fourier Transform: with Applications in Optics and Signal Processing」、John Wiley & Sons (2001)

【非特許文献16】A. W. Lohmann、「Image rotation, Wigner rotation, and the fractional Fourier transform」、J. Opt. Soc. Am A、10、2181〜2186頁(1993)

【非特許文献17】I. Moreno、J. A. Davis、およびK. Crabtree、「Fractional Fourier transform optical system with programmable diffractive lenses」、Appl. Opt. 42、6544〜6548頁(2003)

【非特許文献18】D. PalimaおよびV. R. Daria、「Holographic projection of arbitrary light patterns with a suppressed zeroth-order beam」、Appl. Opt. 46、4197〜4201頁(2007)

【非特許文献19】S-C PeiおよびM-H Yeh、「Two dimensional fractional Fourier transform」、Signal Processing 67、99〜108頁(1998)

【非特許文献20】X. Y. Yang、Q. Tan、X Wei、Y Xiang、Y. Yan、およびG. Jin、「Improved fast fractional-Fourier-transform algorithm」、J. Opt. Soc. Am. A、21、1677〜1681頁(2004)

【発明の概要】

【発明が解決しようとする課題】

【0006】

次に、波面符号化と称する技術に基づく、クロストークを軽減することを目的とする技術について説明する。

【課題を解決するための手段】

【0007】

したがって、本発明によれば、光学ビームルーティング装置が実現され、この装置は、入力ビームを受け取るための少なくとも1つの光学入力部と、複数の光学出力部と、前記光学入力部と前記光学出力部との間の光学経路上の空間光変調器(SLM)と、キノフォームを前記SLM上で表示して前記入力ビームを複数の回折次数からなる出力ビームに回折するための前記SLMのためのドライバであって、前記回折次数のうちの1つのルーティングされる次数は、少なくとも1つの選択された前記光学出力部に導かれる、ドライバとを備え、前記装置は、前記出力ビームの波面を修正して、前記選択された光学出力部への前記出力ビームの結合を低減するように構成され、前記キノフォームは、前記波面修正を補償して前記低減された結合を補償し、それにより前記入力ビームから、前記光学出力部のうち前記少なくとも1つの選択された光学出力部以外の光学出力部への他の回折光の結合を低減するように適合されている。

【0008】

大まかに言って、この技術の実施形態では、所定の仕方で波面を歪ませるピンぼけなどの収差が光学系に意図的に導入される。次いで、SLM上に表示されるキノフォームに補正を組み込み、意図的な収差を補正する。補正プロセスは、入力ビームから、選択された出力部以外の光学出力部への他の回折光の結合を低減する効果を有する。そこで、例えば、選択された回折次数、例えば、+1(または-1)次に対する補正の効果は、普通なら望ましくない次数が非選択出力部と重なるように出力部が規則正しい間隔で並ぶシステムにおいて特に、他の光学出力部への他の回折次数の結合を低減することである。1つの回折次数における波面歪みを補正する数学的計算は、非選択次数に対する「収差」を増大する効果を有する。キノフォームに対するデータは、必要に応じてSLMドライバのメモリに格納され、および/または計算されうる。諸実施形態では、1組のキノフォームを、光をそれぞれの光学出力部に導くのに1つずつ記憶することができる(キノフォームは、線形加算によって結合することができる)。

【0009】

キノフォームを使用して波面を補正するための技術は、Gil-Leyvaらの文献(前掲書)において説明されており、BlanchardおよびGreenawayの論文では、回折格子とレンズとを組み合わせることにより、それらの回折次数が異なる平面において集束する、すなわち、特定の出力クレーム(output claim)の例えば+1次に対して焦点を最適化することにより他の次数のピンぼけが生じることを実証している(PM BlanchardおよびAH Greenaway、「simultaneous multiplane imaging with a distorted diffraction grating」Applied Optics 38 6692 (1999))。しかし、後で説明するように、すべての光学出力部が共通平面内にある必要はない。

【0010】

実施形態では非選択光学出力部への望ましくない回折次数の結合を低減しているが、より概括的には、本発明で説明する技術の実施形態では選択された光学出力部の周りのノイズ場内に「穴」を効果的に配置する。(これは、例えば、後述のように、「ピンポン」タイプのアルゴリズムを使用して達成されうる)。これは、さまざまな理由から(理想ではなく)現実のSLMは非理想的位相パターンを表示するので有用である(SLMがピクセル化され、液晶の応答が非理想的であり、SLMミラーは不完全で、その結果、散光を生じる可能性があるなど)。したがってこの技術の実施形態は、より概括的には、ノイズを軽減するために使用することができる。(予備段階の結果から、クロストークは低減されえないが、それでも、ノイズ低減に関して利点を有する可能性があるマルチキャストシステムのサブセットについて後述する)。

【0011】

当業者であれば、装置またはキノフォームが波面を修正するものとして考えられるかどうか、また2つのうちのどちらが修正を補償するものと考えられるかに関してある程度任意であることを理解するであろう。そこで、例えば、デフォルトの非補正条件がシステムの焦点面から離れるように変位した光学出力部を有するように装置が構成され、これの補正を行うためキノフォームがレンズパワーを選択されたターゲットの回折次数に導入する、システムの実施形態について説明することにする。しかし、代替的配置構成において、キノフォームは、例えば、レンズパワーを選択された回折次数に導入することができ、装置は、これを補償するためにレンズ、またはより具体的には、レンズレットアレイを備えることができる。同様に、より概括的には、キノフォームは、位相マスクをシステム(例えばレンズパワーを符号化してもしなくてもよい)に導入することができ、光学系は、補償のため整合フィルター、例えば、回折光学素子を組み込むことができる。したがって、当業者であれば、装置およびキノフォームのうちの一方が、出力ビーム(または複数の出力ビーム)の波面を修正するように構成され、装置もしくはキノフォームのうちの他方が、この修正を補償するように構成されていることを理解するであろう。

【0012】

諸実施形態では、装置は、装置の動作波長において少なくともπ/2、π、または2πの位相の分だけ出力ビームの波面の一部または全部を修正するように構成されている。選択されたルーティングされる回折次数の半値全幅(FWHM)は、例えばω₀の寸法または直径を有することができ、その場合、非選択回折次数は、非選択出力部または複数の非選択出力部のところで少なくとも2または3×ω₀のスポットサイズを有することができる。ガウスビームでは、対応する条件がモード場直径に適用されうる。

【0013】

すでに述べているように、諸実施形態では、装置は、波長修正補償がない場合に、ルーティングされる回折次数は選択された光学出力部上でピンぼけになり、したがって、キノフォームはこのピンぼけを補償するレンズパワーを備えるように構成されている。例えば、装置は、ビームルーティング装置の光学出力部または出力平面が装置の焦点距離(諸実施形態では、装置の光学出力部とフーリエ変換レンズとの間の距離)の少なくとも0.5%、0.7%、1%、2%、5%、10%、または20%だけ変位するように構成されうる。例えば、一実施形態では、ピンぼけは25mm内で約310μmであり、別の例では、sの値(以下参照)は、fの値(以下参照)の20%であった。したがって、諸実施形態では、装置は、SLMと光学出力部との間の光学経路内にレンズもしくはミラーを備え、光学出力部は、このレンズもしくはミラーによって画成される焦点面からずらされ、キノフォームがこの変位を補償する。

【0014】

適宜、デフォルトでピンぼけとなるように構成されている装置では、空間フィルターを変位した焦点面に配置して、SLMからの無回折光を減衰させる、より具体的には、出力ビームのゼロ次領域を減衰させることができる。

【0015】

それに加えて、またはその代わりに、装置は、出力ビームの波面を修正する位相マスクを備えることができ、キノフォームは、この位相マスクを補償するように構成することができ、実際、一方が他方の整合フィルターとして働く。位相マスクは、レンズレットアレイ(回折光学素子として実装されうる)で構成されるか、またはレンズレットアレイからなるものとしてよい。それに加えて、またはその代わりに、位相マスクは、デフォルトで、出力ビームを光学出力部を中心とする円錐内に変位する(光学出力部を回避する)アキシコンアレイで構成されてもよい。

【0016】

当業者であれば、他の多くの代替的マスク構成も使用できることを理解し、例えば、1組の位相ホログラム素子を使用することができ、それぞれの光学出力部に1つのホログラム素子が随伴する。そこで、複数の光学入力部および光学出力部を波路デバイスを使用して実装することができ、レンズレットアレイが不要になる。例えば、(サブ)キノフォームは、+1または-1の次数が選択された光学出力部内に効率的に結合され、他の次数についてはピンぼけまたは収差を生じさせてクロストークを低減するように特定の波面誤差に適応させることができる。

【0017】

装置は、マルチキャストまたはブロードキャスト機能を実現する複数の光学出力部を有することができる。このような配置構成では、それぞれの光学出力部に導かれる光に異なる波面修正を施すことができる。キノフォームは、選択された回折次数、例えば、+1次数を複数の光学出力部に導くように構成され、またそれぞれの選択された光学出力部に対して対応する波面補償を(選択された回折次数に)施すように適合されている。異なる焦点距離のレンズのアレイを使用して、異なる波長修正を異なる光学出力部に施すことができる。適宜、複数の光学入力部を備えることもできる。

【0018】

当業者であれば、本明細書で説明している技術を、WDM(波長分割多重)ビームを切り替える装置に組み込むことができることを理解するであろう。

【0019】

諸実施形態では、光学入力部および光学出力部は、それぞれ、光ファイバー(光学入力部/光学出力部結合を有する)によって構成され、都合のよいことに、光ファイバーリボンの端部によって1組の光学出力部を構成することができる。諸実施形態では、複数の光ファイバーリボンを使用して、出力部を2D平面の上に分配することができるが、以下でさらに詳しく説明するように、光学出力部(光ファイバー入力部)を3D空間領域上に分配することが好ましい場合がある。そこで、例えば、1組の光ファイバーリボンの端部を、それぞれがSLMの平面に平行な異なる平面内にあるように食い違い配置にすることができ、したがって、実際、光ファイバーの端部が3D領域の上に分配される(ただし、光ファイバーの端部が配置されるSLMに関して傾斜させた2D平面を画成することが可能である場合がある)。より概括的には、光ファイバーの端部は、1組の異なる平面を画成し、光ファイバーの端部を3D内に分配するように配置構成することができる。当業者であれば、光学入力部および光学出力部を互いに関して横断する方向に変位させることができ、この場合、キノフォームは、1つまたは複数の入力ビームおよび出力ビームの間に角度変位を導入するように構成されうることも理解するであろう。(このような角度変位は、物理的くさびを用いて、くさび型位相プロファイルをSLMに適用するか、または2πを法とする位相プロファイルをキノフォームに適用することによって実装されうる)。

【0020】

諸実施形態では、SLMドライバは、キノフォームデータをドライブ出力部に供給してキノフォームをSLM上に表示するように構成されている。キノフォームは、例えば、Gerchberg Saxton型アルゴリズムを使用して、オンザフライで計算することができるが、代替的に、波面修正は、予め決定されているので、補償も予め決定され、適切なキノフォームが不揮発性メモリ内に格納されうる。そのため、SLMドライバは、1つまたは複数の光学出力部を選択するために入力されたビーム選択データを有することができ、これに応答して、データプロセッサが、不揮発性メモリから1つまたは複数のキノフォームを取り出して、入力ビームを選択された1つまたは複数の光学出力部に導き、それに加えて、適切な波面修正補償を施すことができる。不揮発性メモリは、例えば、フラッシュメモリを備えることができる(適宜、リモートで、プログラムするか、または再プログラムすることができる)。しかし、フラッシュメモリは、読み出し/書き込みサイクルに関する寿命に制限があるため(約100万)、強誘電体ランダムアクセスメモリ(FRAM(登録商標))または磁気ランダムアクセスメモリ(MRAM)などの、より信頼性の高いメモリを使用することが好ましいと思われる。データプロセッサは、ソフトウェア、専用ハードウェア、またはこれら2つの組み合わせで(一部はキノフォームがオンザフライで計算されるかどうかに応じて)実装することができる。

【0021】

この装置の好ましい一実装形態は、例えば波長逆多重化、スイッチング、および再多重化によりWDMシステムにおいて使用できるように適宜構成された、光ファイバーの入力部および出力部を備えるROADM(再構成可能光アドドロップマルチプレクサ)としてのものである。いくつかの好ましい実施形態では、SLMは、LCOS(Liquid Crystal On Silicon)SLMである。このようなSLMは、概して反射的であるが、SLMを透過モードで使用できるようにシリコンを十分に薄くすることが可能である。しかし、当業者であれば、その代わりに、SLMが例えばMEMS(微小電気機械システム)SLMであってもよいことを理解するであろう。

【0022】

装置のいくつかの好ましい実装形態は、SLMと光学入力部/出力部との間にフーリエ変換レンズを備えるが、これは本質的でない。例えば、フーリエ変換レンズを省き、フレネルレンズをSLM上に表示されるキノフォーム内に組み込むことができる。すでに述べたように、適宜、1つまたは複数の入力ファイバーは、出力ファイバーと比較して平面の外にあってもよい。

【0023】

この装置は、SLMが複数のキノフォームを波長毎に1つずつ表示し、SLM上の異なる空間領域が各異なる波長に対して異なるキノフォームを表示する、波長分割多重(WDM)光学スイッチとして構成されうる。本質的ではないが、異なる(サブ)キノフォームが実質的に重なり合わないことが好ましい。次いで、諸実施形態では、この装置は、SLMへの/SLM(都合のよいことに、SLMは反射型SLMである）からの光学経路内に、第1の線集束素子および第2の線集束素子を備えることができる。次いで、前記第1の集束素子および前記第2の集束素子の焦点を、実質的に相互に直交し、波面符号化を行えるように配置構成することができる。より具体的には、光マルチプレクサデマルチプレクサを(SLMからの経路内のこれらの素子の後の)SLMへの経路内の線集束素子の前に備えるとよい。次いで、線集束素子の一方が、異なる波長をSLM平面上の異なる位置に集束することを行い、他方の線集束素子が、収差(非点収差)を導入することによって波面符号化を実行する。この方法で、それぞれの異なる波長は、異なる選択された出力部にルーティングされ、対応する(サブ)キノフォームが(集束パワーを含むように)修正され、波面符号化(非点収差)に対する選択された、例えば+1の、次数を補償することができる。

【0024】

したがって、関係する一態様において本発明は波長分割多重(WDM)光学スイッチを実現し、この光学スイッチは、入力ビームを受け取るための少なくとも1つの光学入力部と、複数の光学出力部と、前記光学入力部と前記光学出力部との間の光学経路上の空間光変調器(SLM)と、前記SLMへの、および前記SLMからの前記光学経路上の少なくとも1つの波長分割マルチプレクサデマルチプレクサと、前記SLMとの間の前記光学経路において第1の線集束素子および第2の線集束素子とを備え、それぞれの前記線集束素子は、光を実質的に線焦点に集束させるように構成され、前記第1の集束素子および前記第2の集束素子の線焦点は、実質的に相互に直交する。

【0025】

諸実施形態では、このシステムは、複数のキノフォームをSLM上に表示し、それぞれのキノフォームが入力ビームの波長を複数の回折次数からなる出力ビームに回折するSLMに対するドライバも備えることができる。それぞれの波長について、ルーティングされる次数、例えば+1または-1は、選択された光学出力部に導かれ、対応するキノフォームは、線集束素子のうちの1つの線集束(つまり、非点収差)を補償するように適合されている。好ましい実装において、SLM上の異なる空間領域は、異なる(サブ)キノフォームを表示する。

【0026】

関係する一態様において本発明は光学ビームをルーティングする方法を提供し、この方法は、空間光変調器(SLM)のところに少なくとも1つの入力光学ビームを受け取ることと、前記入力光学ビームをキノフォームを前記SLM上に表示することによって回折し、前記回折ビームのルーティングされた回折次数を複数の光学出力部の少なくとも1つの選択された光学出力部に導くこととを含み、この方法は、前記装置を、前記ルーティングされた回折ビームの波面を修正して前記選択された光学出力部への前記回折ビームの結合を低減するように構成することと、前記キノフォームを使用して前記ルーティングされた回折ビームの前記波面修正を補償して前記低減された結合を、前記光学出力部のうち前記少なくとも1つの選択された光学出力部以外の光学出力部への前記回折光の結合が低減されるように補償することとをさらに含む。

【0027】

したがって、諸実施形態では、この装置は、ルーティングされるか、またはターゲットの回折ビーム、例えば、+1(または-1)の次数の波面に収差を生じさせるように構成され、キノフォームはこれに対して補正する。諸実施形態では、この構成は、光学出力部をピンぼけにすることを含み、キノフォームは、これを補償するようにレンズを符号化する。諸実施形態では、レンズは、軸外フレネルレンズである。より概括的には、この装置は、キノフォーム上に表示される波面修正パターンに対する整合フィルターを形成するように構成されている。

【0028】

マルチキャストシステムでは、それぞれの光学出力部に対して異なる整合フィルターが形成され、キノフォームは、選択された光学出力部に対応する整合フィルターを補償するように波面修正パターンを表示する。整合フィルターは、例えば、レンズおよび/またはアキシコンのアレイを含むことができる。

【0029】

本発明は、上述の方法を実装するための手段を備える装置をさらに実現する。

【0030】

本発明のこれらの態様および他の態様を、添付図面を参照しつつ、例のみを用いて、さらに説明することにする。

【図面の簡単な説明】

【0031】

【図1a】本発明の一実施形態による、完全にアライメントされたシステムを示す光学ビームルーティング装置の概略図である。

【図1b】本発明の一実施形態による、波面符号化を使用する焦点外れシステムを示す光学ビームルーティング装置の概略図である。

【図1c】本発明の一実施形態による、波面符号化を使用する例示的な光学ビームルーティング装置を示す光学ビームルーティング装置の概略図である。

【図2a】2つのSLMを使用する波長分割多重(WDM)光学スイッチの一例を示す図であり、システムは、直線的入力ファイバーアレイ/光学素子および逆多重化光学素子、空間スイッチとして機能する2つのSLMスイッチング平面および関係する光学素子、最大N個のまでの波長を再度組み合わせる多重化光学素子、ならびにスイッチからのデータを結合する直線的出力ファイバーアレイ/光学素子を備える。

【図2b】空間的に分離されたブレーズド回折格子がSLM上に表示される、WDMスイッチの第2の一例を示す図である。

【図2c】異なるスイッチングされた波長が異なるキノフォームを表示するSLM上の空間的に異なる領域によって回折される、本発明の一実施形態による波面符号化を使用するWDM光学スイッチを示す図である。

【図3】本発明の一実施形態による、焦点外しを使用するゼロ次フィルタリングを組み込んだ光学ビームルーティング装置を示す図である。

【図4】可視光を使用して波面および符号化をテストするための実験システムを示す図である。

【図5】測定データを0dBmの入力パワーに正規化した、位置4(-22.5μmの周期)に偏向するブレーズド回折格子に対するパワースペクトルを示すグラフである。

【図6】ブレーズド回折格子(左側バー)および等価な波面符号化パターン(右側バー)に対するそれぞれのターゲット位置への回折効率を示すグラフである。

【図7】12個すべてのブレーズド回折格子および波面符号化パターンに対してSLMが循環する位置12で得られた典型的な結果を例示する図6の実験に対する測定された性能(信号およびクロストーク)を示すグラフである(左側バーはブレーズド回折格子であり、右側バーは波面符号化である)。

【図8】ブレーズド回折格子および波面符号化パターンに対する12のターゲット位置のそれぞれにおける最大クロストークを示すグラフである(バーの塗りつぶし部分は波面符号化パターンに対応し、塗りつぶされていない部分はブレーズド回折格子パターンに対応している)。

【図9a】デバイスの全体を覆うブレーズド回折格子(1組の真っ直ぐな水平線)を示すLCOS SLM上に表示される例示的なキノフォームパターンを示す図である。

【図9b】500×500ピクセルの波面符号化パターン(1組の同心円のセグメントに類似する1組の円弧、図9aの水平線はここでは湾曲している)を示すLCOS SLM上に表示される例示的なキノフォームパターンを示す図である。

【図10】ターゲットファイバーは入力軸から35μm離れ、上側のプロットは図1aの配置構成を示し、下側のプロットは図1bに示されているタイプの波面符号化システムを示している、単一モードファイバーが回折次数m=0、±1、2、および3について+1の次数の焦点面(平面F₁または平面F₂)にそって平行移動するときの理論的結合効率変動を示すグラフである。

【図11】出力ビーム位置に対するスイッチの結合効率の依存関係を示す、ファイバー平面における単一ビームの位置(ミクロン単位)による結合効率(%)の変動を示すグラフである。

【図12】より高次の次数を強調するため10%の位相誤差の軸外レンズを表示する500×500ピクセルのSLMの+1の次数の焦点面における計算されたリプレイフィールドを示す図である(強度プロファイルは、10log₁₀(強度)としてプロットされる)。

【図13】Lohmann type I非整数次フーリエ変換光学系の数理解析で使用される幾何学および変数を示す図である。

【図14】等価な3レンズ光学的表現に基づくLohmann type I非整数次フーリエ変換光学系の数理解析で使用される幾何学および変数を示す図である。

【図15a】キノフォームを表示するために使用されるデバイス上に入射する非平面波面を有する非整数次フーリエ変換システムの数理解析で使用される幾何学および弁数を示す図である。

【図15b】キノフォームを表示するために使用されるデバイス上に入射する非平面波面を有する非整数次フーリエ変換システムの数理解析で使用される幾何学および弁数を示す図である。

【図16a】それぞれ、完全なリプレイ(下側曲線)および10%の位相誤差(上側曲線)を有するブレーズド回折格子のリプレイフィールド、および対応する位相プロファイルを示すGerchberg-Saxton(GS)アルゴリズムを使用して最適化された回折格子パターンを示すグラフである。

【図16b】それぞれ、完全なリプレイ(下側曲線)および10%の位相誤差(上側曲線)を有するブレーズド回折格子のリプレイフィールド、および対応する位相プロファイルを示すGerchberg-Saxton(GS)アルゴリズムを使用して最適化された回折格子パターンを示すグラフである。

【図17a】それぞれ、完全なリプレイ(下側曲線)および10%の位相誤差(上側曲線)を有するブレーズド回折格子のリプレイフィールド、および対応する位相プロファイルを示す修正GSアルゴリズムを使用して最適化された波面符号化システムに対する回折格子キノフォームパターンを示すグラフである。

【図17b】それぞれ、完全なリプレイ(下側曲線)および10%の位相誤差(上側曲線)を有するブレーズド回折格子のリプレイフィールド、および対応する位相プロファイルを示す修正GSアルゴリズムを使用して最適化された波面符号化システムに対する回折格子キノフォームパターンを示すグラフである。

【図18a】それぞれフーリエ平面における強度(これらのいずれかの側への2つのピークおよびクロストークに留意する)および対応するキノフォーム位相パターン(2つの重ね合わされたパターン)を示す、回折格子を使用するマルチキャストを示すグラフである。

【図18b】それぞれフーリエ平面における強度(これらのいずれかの側への2つのピークおよびクロストークに留意する)および対応するキノフォーム位相パターン(2つの重ね合わされたパターン)を示す、回折格子を使用するマルチキャストを示すグラフである。

【図19a】それぞれ図16aに類似のパターン、および対応するキノフォーム位相パターンを示す、FrFFT[E_Ｈ(x),a]を使用して計算された、リプレイ平面における強度分布を示す、「ピンポンアルゴリズム」を使用する波面符号化によるマルチキャストを示すグラフである(2つのピークに対応する2つの異なる斜面勾配と、符号化されたレンズパワーに対応する湾曲の組み合わせを示す)。

【図19b】それぞれ図16aに類似のパターン、および対応するキノフォーム位相パターンを示す、FrFFT[E_Ｈ(x),a]を使用して計算された、リプレイ平面における強度分布を示す、「ピンポンアルゴリズム」を使用する波面符号化によるマルチキャストを示すグラフである(2つのピークに対応する2つの異なる斜面勾配と、符号化されたレンズパワーに対応する湾曲の組合せを示す)。

【図20a】信号ビームを平面ではなく立体の中に偏向し、中間のレンズレットアレイを使用してファイバーアレイの対称性を破り、それぞれのレンズファセットはマルチキャストの際にクロストークを低減するため異なる焦点距離を有する、本発明の一実施形態によりマルチキャストを実装するための図1cの光学ビームルーティング装置の一修正形態を示す図である。

【図20b】信号ビームを平面ではなく立体の中に偏向し、中間のレンズレットアレイを使用してファイバーアレイの対称性を破り、それぞれのレンズファセットはマルチキャストの際にクロストークを低減するため異なる焦点距離を有する、本発明の一実施形態によりマルチキャストを実装するための図1cの光学ビームルーティング装置の一修正形態を示す図である。

【図21a】信号ビームを立体の中に偏向する、本発明の一実施形態によりマルチキャストを実装するための図1cの光学ビームルーティング装置の一修正形態を示す図である。

【図21b】信号ビームを立体の中に偏向する、本発明の一実施形態によりマルチキャストを実装するための図1cの光学ビームルーティング装置の一修正形態を示す図である。

【図22a】光をファイバーアレイ内に結合する、平面波面がレンズレットアレイの前に集束する対称システムを示す「錠と鍵」または整合フィルターでフィルタリングされた波面符号化を示す図である。

【図22b】波面に収差を意図的に引き起こし、したがって+1の次数がその対応するファイバー内に結合し、このレンズレットのみが収差を補正する(他の次数は焦点外れとなる)、システムの一実施形態を示す「錠と鍵」または整合フィルターでフィルタリングされた波面符号化を示す図であり、したがって、本発明によるマルチキャスト光学ビームルーティング装置の一実施形態を示す。

【発明を実施するための形態】

【0032】

位相変調空間光変調器を使用して通信信号をルーティングするときの主要な目標は、スイッチが挿入損失仕様を満たすこと、およびリプレイ平面内の他のファイバーに結合されたパワーが所望のクロストーク仕様を満たすことを確実にする十分な効率で、信号ビーム(+1の次数)を1つまたは複数の入力ファイバーから出力ファイバー平面内の特定の位置に偏向することである。ここで、クロストークを、1つまたは複数の他のファイバー位置に意図的でなく結合される意図されたファイバー位置に偏向したい光として定義する。

【0033】

波面誤差をシステム内に意図的に導入し、この誤差を、最適化されたキノフォームをSLM上に表示し、それにより、ファイバー内に結合される光の量を最大化することによって補正する技術について説明する。ホログラムの対称性条件により、+1の次数に対してこの収差を補正する場合、他のすべての次数はさらに収差を含む。その結果、スイッチ内のクロストークを低減することができる。

【0034】

空間可変および空間不変のスイッチング方式
LCOS技術に基づく光学スイッチは、空間不変光学的構成に基づく光学系を使用することができ、そこでは、入力アレイおよび出力アレイは共役フーリエ面、または平面の間で微小ビームが偏向される空間可変サブホログラムの2つの平面にあり、サブホログラムは回折格子パターンを表示する。

【0035】

第1の場合について説明するために、図1aに示されているような、入力/出力ファイバーアレイ102、レンズなどの集束素子104、および2f(または4f)システム内に配置構成されるLCOS SLM106に基づくLCOSスイッチ10について考察する。ファイバーから放射される光学ビームは、集束素子によってコリメートされ、周期Tの回折格子を表示する平面状(およびこの例では、反射型)SLMを照射し、これにより、sin(θ)=λ/Tとなる角度θに入射平行ビームを偏向する。レンズを通って戻る光回折行程は、ファイバー平面Q₁に集束し、F₁は光軸からの距離d=f×tan(θ)である(近軸光学理論が有効であると仮定する)。このことは、入力ファイバー平面または出力ファイバー平面の前のレンズレットアレイなどの後続の集束光学素子の追加、または円柱レンズなどのアナモルフィック光学素子の使用を排除しないことに留意されたい。アナモルフィック光学素子が使用される場合、1つの平面でしか偏向が生じず、この平面は波面が平面状である場合のものである。しかし、この平面内では、システムは、それでも空間不変である。回転対称集束素子および/またはアナモルフィック素子に基づくシステムの両方の場合において、LCOS位相パターンは、それでも本明細書で説明されているキノフォーム設計方法を使用して最適化されうる。

【0036】

一連の空間不変光学系から構成されるシステムは、回折格子、体積ホログラム、または薄膜ベースのフィルターなどの分散素子がビームの逆多重化および多重化を行うために使用されるWDM(波長分割多重化)システム、ならびに屈折光学素子と反対に反射体を使用するシステムにも使用することができる。

【0037】

そのため、第2のタイプのLCOSベースのスイッチ200では、光学系は、図2に示されているようなサブホログラム206、210の2つの平面を備える。ファイバーアレイ202から入射した光信号は、ある種の事前定義されたルーティングパターンに従って個別の微小ビームとして進行する。図2において、波長の異なるビームを、R、G、B、およびP(赤、緑、青、および紫を示す)のラベルを付けた異なる「色」で表す。入射WDMビームは、逆多重化光学素子204によって逆多重化され、1組のサブホログラムを、空間スイッチ光学素子208を介してSLM2 210上に偏向するSLM1 206上に照射する。次いで、SLM2は、それぞれのビームが多重化光学素子212によって多重化され、出力ファイバーアレイ214内に効率的に結合されうるように光を導く。入力段および出力段は、空間不変であるか、または空間可変のいずれかである。この設計では、すべての可能な入力波長/位置は、それ自体のサブホログラムを有し、中心の相互接続段は空間可変であり、任意の相互接続パターンを実装することができる。

【0038】

波面符号化の詳細
空間的に非周期的な位相パターンを表示する、キノフォームのアプローチを使用することで、2D平面ではなく3D立体への偏向が可能になり、諸実施形態では、これを波面符号化に使用する。このアプローチでは、光学系への焦点外れなどの波面誤差の意図的な導入を利用して、出力ポートに結合されるクロストークパワーの量を低減する。この収差を補正するために、動的ホログラム上に表示されるパターンは、所望の出力ポートへの+1の回折次数の最適な結合が確実に行われるように調節され、その結果、ノイズ次数の焦点外れが生じる。

【0039】

図1aおよび図1bは、焦点外れに基づく波面符号化の考え方を示している。図1aの2fの光学配置構成は、この例では、単一の入力ファイバー102aおよび複数の出力ファイバー102bを備える入力/出力ファイバーアレイ102を備える。アレイ102は、平面F₁に位置決めされ、装置は、反射型空間光変調器106、およびフーリエ変換レンズ104(すでに説明されているような)も備える。中心のファイバー102aを介してシステム内に入り始める、入力信号はコリメートされ、次いで、SLM106上に入射し、そこで量子化された位相のみのブレーズド回折格子が表示される。入射ビームは、多数の次数に回折され、それぞれにおけるパワーP_mは平面Q₁に集束する位相パターンの正確な性質に依存する。このシステムの対称性により、平面Q₁およびF₁は一致し、集束ビームは同じスポットプロファイルを有するが、ピーク強度は異なる。これは、クロストークをもたらす可能性があり、+1の次数を出力ファイバーの1つに導く場合、他の次数で残っている光は、他のファイバーの1つまたは複数の中に結合しうる。この問題に対処するために、ファイバーアレイを平面F₁から平面F₂まで距離sだけ意図的に戻し、レンズ機能を回折格子に加えることによって焦点外れ効果を補償する。これは、例えば、軸外レンズを表示することによって行うことができる。回折格子とレンズとを組み合わせると、結果として、回折次数が異なる平面に集束される。

【0040】

次に図1bを参照すると、本発明の一実施形態による波面符号化を使用する焦点外れ光学ビームルーティング装置100の概略図が示されている。図1aのものと似た素子は、類似の参照番号で示されている。図1bでは、キノフォームはレンズパワーを組み込み、したがって、真っ直ぐではなく湾曲した「フリンジ」を有する。そのため、入力ファイバー102aからの入力ビーム110は反射型LCOS SLM106によって回折され、出力ビーム112を発する。SLMパターン(キノフォーム)を、出力ビーム112aの+1の次数が平面F₂に集束されるように最適化する場合、その次数に対して最適な結合効率のみが得られ、他のすべての次数(一例としてゼロ次の次数112bの破線を参照)は、P₂に関してもはや同じ平面内にない、新しい表面Q₂上に集束され、すなわち、図1bでは平面Q₂は傾斜していることに留意されたい。ゼロ次の次数は、例えば、アレイ102の平面から離れる方向に変位された、位置114に焦点を有する。(当業者であれば、図1bの配置構成を使用することは本質的でないことを理解するであろう。ただし、SLMは、レンズ104の背後に1焦点距離だけ離れており、例えば、レンズ104はSLMに付着されていることも可能である。)

【0041】

幾何光学を使用することで、m次の焦点外れd(m)は、

【0042】

【数1】

【0043】

で与えられ、ただし、sは、焦点からの出力の変位であり、fは、フーリエ変換レンズの焦点距離であり、f_Hは、ホログラム(キノフォーム)上のレンズの焦点距離である。m=+1の次数がsの与えられた焦点外れの値に対して出力ファイバー平面に集束されるという条件は、

【0044】

【数2】

【0045】

である。

【0046】

ファイバー平面の+1のビームの位置p_Bは、軸外れレンズオフセットp_Lの関数として

【0047】

【数3】

【0048】

として示すことができる。

【0049】

図1cは、本発明による、波面符号化を使用する光学ビームルーティング装置150の単純だが実用的な実施形態を示している。ここでもまた、図1bのものと似た素子は、類似の参照番号で示されている。図1cの装置は、1つまたは複数の入力ビームの操縦先となる1つ(または複数)の出力部を選択するための出力部選択データを受け取る選択入力部162を有するデータプロセッサ160を備える。データプロセッサ160は、選択されたキノフォームデータでSLM106を駆動するドライブ出力部164、およびi)出力ビームを選択された出力部にルーティングするため、およびii)選択された出力部に対して波面修正補正を施すために表示用のキノフォームを格納する不揮発性メモリ166も備える。

【0050】

次に図2cを参照すると、これは、WDMスイッチング構造に施される、本発明で説明している波面符号化技術の一実施形態を示している。図2cの動作を説明するため、まず最初に図2bを考察するが、これは1つの入力ファイバーから多数の出力ファイバーに光をルーティングするため独立した空間的に分離されている周期的ブレーズド回折格子がSLM上に表示されるWDMスイッチ220を示している。

【0051】

このシステムは、直線単一モード入力/出力ファイバーリボンアレイ222、実質的に同一の焦点距離のファイバーアレイおよびレンズレットと同じピッチを有するレンズレットアレイ228、焦点距離f₁のコリメーティングレンズ230、WDM波長を角度に関して分散する静的透過型回折格子(マルチプレクサ/デマルチプレクサ)232、焦点距離(f₁)/2の円柱レンズ234、および反射型空間光変調器236を備える。

【0052】

図2bにおいて、それぞれの波長について、それ自体の部分回折格子238がSLM236上に表示される。これは、本質的に、フーリエ変換ベースの相互接続であり、入力/出力平面は、レンズの前焦点面に置かれ、SLMは後焦点面に置かれる。入力データ224は、出力部226にルーティングされ、入力データの異なる波長成分は、異なる選択された出力部にルーティングされうる。

【0053】

光は、中心のファイバーを介して左側から入り、対応するレンズレットが、入力モードフィールド半径をスイッチ入力平面P₁において5.2μmから50μmのビームウェストに変換する。このモード変換を行うのは、スイッチに入るビームが、SLMビーム操縦能力、静的逆多重化回折格子の制限された分散角度、および効率的な回折を行うのに十分な数のSLMピクセルをカバーする要件と整合する発散を有することを確実にするためである。入力ビームは、コリメーティングレンズによってコリメートされ、静的回折格子によって、角偏向を直ちに得られるSLM上の楕円ビームのアレイ内に円柱レンズによって集束される波長の線形拡散に逆多重化される。構成される一配置構成では、ビームは、y方向にピクセルを400個、x方向にピクセルを5個覆う。偏向は、yz平面内にある。次いでビームはそのステップを引き返し、回折格子によって多重化され、SLMで達成した角度変位が、レンズレットアレイにおける位置変位に変換される。次いで、光は、それぞれのファイバーの前のレンズレットによって下方に集束され、結合効率を最大化する。したがって、個別の波長は、最初の特許で説明されている技術を使用して、必要に応じてブレーズド回折格子を表示する(1つのファイバーにルーティングする)ことによって、またはホログラムによって、1つまたは複数のファイバーに独立してルーティングされる。

【0054】

好ましくは、確実にそれぞれのファイバー内に発射された光がそのファイバーの法線方向となるようにするために、およびSLM平面上に集束される波長がそれぞれの波長についてSLMの法線方向となるようにするために、光学素子が二重にテレセントリックになるようにシステムを配置構成する。このために、平面P₁からコリメーティングレンズまでの距離=f₁、コリメーティングレンズからSLM平面までの距離=f₁、コリメーティングレンズから円柱レンズまでの距離=(f₁)/2、したがって円柱レンズからSLMまでの距離=(f₁)/2である必要がある。

【0055】

円柱レンズは、それぞれの波長をx方向のビームウェストに集束し、その一方で光はy方向にコリメートされたままである。したがって、図2bのシステムは、回折次数がすべて平面に集束されるときに図1aに示されているシステムと似たクロストーク特性を有する。

【0056】

次に図2cを参照すると、これは、収差が第2の円柱レンズによって導入される、本発明の一実施形態による波面符号化を使用するWDMスイッチ250の一例を示す。

【0057】

クロストークを低減するために、光の意図的な焦点外れをzy平面内に、図2cに示されているように元の円柱レンズに直交するように整列された焦点距離f₂の第2の円柱レンズ252を置くことによって導入する。これは、xz平面内の光の集束には影響を及ぼさないが、第2の円柱レンズの厚さを補償するためにSLMの位置を局所的z方向にシフトする(第2の円柱レンズ252は第1の円柱レンズ234の前に置くこともできることに留意されたい)。しかし、yz平面内の光は、もはやコリメートされず、収束する。ブレーズド回折格子を表示したとすると、ファイバー平面に収束される光は、非点収差を有し、もはや出力ファイバー内に効率的に結合することはない。しかし、非周期的キノフォームを表示するのであれば、この場合、正しい焦点距離の軸外円柱レンズとして、ターゲットの次数は、もはや、非点収差を有せず、したがって、ターゲットのファイバー内に効率的に結合する。しかし、軸外円柱レンズの他の回折次数は、さらに収差を含み、結合は非効率的である。そこで、円柱レンズを加えて入力光に収差を入れ、補償されたキノフォームを表示することによって、スイッチ内のクロストークを低減することができる。それぞれの波長は、それ自体の個別の部分キノフォームを有する(およびこれらは、本発明者らの同時係属中の英国特許出願第1102715.8号で説明されている技術を使用して最適な性能となるように最適化されうる)。

【0058】

図3は、図1bのものと似た、ただし空間フィルター182を組み込んだ光学ビームルーティング装置180を例示している。これは、ゼロ次の焦点114の位置に光ブロックを構成してゼロ次を減衰する。当業者であれば、類似の空間フィルタリングを本発明の他の実施形態に組み込むことができることを理解するであろう。それに加えて、当業者であれば、このアプローチを使用することで、相互接続パターンの変更時に生じる一時的クロストークを低減することができることを理解するであろう。位相格子が周期T₁から周期T₂に再構成される場合、LCOS SLM上に表示される回折格子が変更されたパターンの周期性により変更されるときに光パワーがすべての出力位置に回折されうる。これは、ステップ毎の再構成を使用して軽減することが可能であるが(位相パターンはクロストークが最小になるように有限回数のステップで変更される)、これは全体的な再構成時間を増やすことになる。しかし、一時的クロストークは、波面符号化アプローチを使用すると軽減されうる。パターンは変化しつつあるが、パターンはスイッチングされるので対称性の欠如により出力ファイバーのところに光パワーの局在化はない。

【0059】

波面符号化の実験検証
図4は、波面符号化の概念をテストするために使用された実験システム400を示している。ファイバー結合674nmダイオードレーザー404からの平行ビーム402は、ビームスプリッタ408、およびレンズL₂(f=100mm)およびレンズL₃(f=150mm)を備える4fリレーシステムを介して反射型ネマチックLCOS SLM406上に入射した。これら2つのレンズは、本明細書で説明されている技術にとって必要なものではないが、テスト目的に使用され、ビームがSLM上に入射する位置を制御することが可能であった(レンズの同時平行移動によりデバイス上をビームでスキャンした)。レンズL₂およびレンズL₃により、中間平面410でSLM平面を撮像し、これらは、縮小光学素子を備える(回折光の角度発散を増大させる)。

【0060】

SLMの入射したビームは、2.4mmのガウスビーム半径(1/e²の強度)を有していた。入射光は、SLM上に表示された位相パターンによって回折され、この回折光の一部が、ビームスプリッタによって反射され、L₄(f=200mm)によってリプレイ平面に集束され、そこで、一度に1つの回折次数を通すために寸法120μm×155μmの矩形開口を使用し、また大面積の光検出器を使用して、結果として得られるパワーを測定した。SLMは、15μm×15μmのピクセルサイズを有し、デッドスペースは0.5μmであった。これらのパターンは、0から2πまでの範囲内の25個の離散位相レベルを使用して500×500のピクセルにわたって表示された。

【0061】

最初に、リプレイ平面F₁上の12個のターゲット位置のうちの1つに+1の次数を偏向した1組のブレーズド回折格子が画成された。理論的、および測定された、ビーム半径はそれぞれ26.8μmおよび31μmであった。これらのターゲット位置は、光軸から±200、±400、±600、±800、±1000、および±1200μmのところに配置された。ブレーズド回折格子に対して、偏向先位置δと周期Tとの関係は、(波長λに関して)

【0062】

【数4】

【0063】

で与えられる。

【0064】

ターゲットの数と物理的位置との間の関係をTable 1(表1)に示す。この関係では、リレーレンズL₂およびリレーレンズL₃の効果を考慮しており、これらは中間のSLM平面410にSLM位相パターンの縮小像を形成する。

【0065】

【表1】

【0066】

これらの非周期的回折格子を特徴付けるために、SLMを循環させて+1の次数を12個すべてのターゲット位置に偏向させてそれぞれのテスト位置におけるパワーを測定し、結果として12×12のパワー行列を形成した。図5は、そのような非周期的ブレーズド回折格子(周期=22.5ピクセル)に対する典型的なパワースペクトルを示している。これからわかるように、ターゲットの+1の次数以外の次数の著しい光がまだある。すでに述べているように、高いクロストーク値は、非理想的位相パターンを生じる位相量子化誤差、時間ゆらぎ、およびピクセルエッジ効果などの効果による。

【0067】

空間的に非周期的な位相パターンに基づく1組の波面符号化ホログラムも計算し、+1の次数を平面F₂内の同じ横断位置に偏向させた。このテストのため、パターンは、焦点距離f_H=1.0メートルの軸外レンズとして単純に定義され、距離p_Lでオフセットされた。この結果、+1の次数に対するリプレイ平面は、距離s=90mmだけL₄の方へシフトされた。

【0068】

図4では、レンズL_iは、焦点距離L_iを有する。再び前の式を参照すると、図4の配置構成において、L₄は、フーリエ変換レンズの焦点距離fに対応することがわかる。以下の式において、ホログラム平面内の軸外レンズのオフセット(変位)は、y_Hで表され、前の項p_Lに対応する。中間のSLM像面410において、対応する変位はy_H2で表され、ホログラムの実効焦点距離f_Hは、縮小後に、f_H2となる。その場合、m次の焦点外れd(m)および+1の次数の横断位置p_Bに対する幾何光学の設計方程式は、

【0069】

【数5】

【0070】

である。

【0071】

y_H2およびf_H2の項は、図4に示されている中間のSLM平面における縮小軸外レンズの実効焦点距離およびレンズオフセットを表し、元の軸外レンズ焦点距離f_Hおよびオフセットy_H(p_L)に

【0072】

【数6】

【0073】

および

【0074】

【数7】

【0075】

によって関係付けられている。

【0076】

したがって、リレーシステムレンズL₂およびL₃を考慮した場合、元のSLMキノフォームパターンの縮小は、焦点外れを増大する。テスト開口をこの新しい平面に移動して、測定を繰り返した。理論的(ガウスビームモデルを使用して計算される)ビーム半径および測定ビーム半径は、それぞれ、27.8μmおよび39.5μmである。

【0077】

図6は、ブレーズド回折格子または波面符号化パターンのいずれかを使用して12個のターゲット位置に偏向されたときに+1の次数で回折されるパワーの変動を示している。これからわかるように、回折効率に著しい変化はなく、ブレーズド回折格子の回折効率および波面符号化ホログラムの回折効率の測定値はそれぞれ86.5±4.0%および88.4±2.8%であった。図7は、サンプル偏向位置(位置12)に対するクロストーク行列を示している。これらの場合の1つを除くすべてにおいて波面符号化システムを使用する場合にクロストークパワー(SLMが光を別の位置に偏向するように構成されている場合に位置12に意図的でなく偏向される光)の著しい抑制がある。ここで、最悪のブレーズド回折格子の性能と波面符号化システムの性能との間の差として定義される、クロストーク抑制は、12.6dB(正確な値)を大幅に上回ることが観察される。

【0078】

図8は、ブレーズド回折格子パターンおよび等価な波面符号化パターンの両方に対するそれぞれのテスト位置における最大クロストークを示しており、これは焦点外れが施されるときにクロストークが常に抑制されることを意味している。実験的には、波面符号化システムは、等価なブレーズド回折格子パターンに比べて12.6dB低い最大クロストークを有する。しかし、スポットサイズは、27.3%だけ高いものとして測定されたが、それは、軸外レンズのより高い空間周波数を表示するのが困難であり、また出力平面におけるさまざまな次数の間に干渉があるからである。

【0079】

ファイバーベースのスイッチにおける波面符号化の適用
ファイバーの用途に対するこの技術の潜在的可能性を実証するために、図1に示されている設計に基づきモデルを構成した。これは、1550nmにおける5.2μmのガウスモード半径、25mmの焦点距離のレンズ、および位相のみのパターンが表示される反射型SLMを有する単一モードファイバーに基づくものであった。これらのパターン、1組のブレーズド回折格子、および焦点距離f_H=-1.0メートルの1組の空間的に非周期的である軸外回折レンズは、出力ポート分離距離35μmに対して最適化され、8個の出力ポートが入力部の周りに対称的に配置構成されている。これにより、導波路コンポーネントを使用してファイバーリボンの250μmのピッチを35μmに変換することが可能になった。したがって、波面符号化システムの場合、0.31mmの焦点外れsが、(1)〜(3)の設計方程式に基づき使用される。光のガウスビーム伝搬特性を考慮するためわずかな修正を加えることができる。

【0080】

ガウスビームの計算を使用して図1(b)のシステムの解析することができるが、ただし、η_mtは、t次のファイバーまたは導波路へのm次の(理論的)結合効率である。η_mtが、焦点外れにどのように依存しているかを示すために、レイトレーシングパッケージZemaxを使用してモードオーバーラップ積分解析を実行し、プローブファイバーが出力平面上に平行移動されるときにプローブファイバー内に回折次数がどのように結合するかを示した。これらの結果は、光軸から35μmのターゲット位置に+1の次数を偏向するように最適化されたホログラムについて図10にプロットされている。一番上および下側のサブプロットは、標準のシステムおよび波面符号化システムの各挙動を例示している。ブレーズド回折格子に基づくシステムの場合、それぞれの次数は、プローブファイバーがファイバー平面上でスキャンされるときに効率よく結合され、最大損失はテストファイバーが光軸から正確に±140μmであったときに-0.45dBである。波面符号化システムの場合、+1の次数のみが効率よく結合され、損失は-0.72dBである。8個の出力ファイバーすべてにわたる最大損失は、-0.77dBと計算された(図11)。これは、入射ビームがもはや焦点外れシステム内のファイバーの光軸に平行でないという事実と、非フーリエ変換配置構成におけるレンズを使用することによって導入される収差とを考慮する。この例では、波面符号化により、ノイズ次数に対するη_mtが少なくとも13.5dBだけ低減される。

【0081】

実際のクロストークパワーを計算するために、これらの次数における光パワーをさらに考慮すべきである。実験研究結果に基づき、波面符号化パターンの最大クロストークは、ゼロ次による(これは、全パワーの3.9%を含むが、これは相対的に、SLMが反射防止コーティングされていたからである)。これは、図8において検証されており、最高のクロストークは、ゼロ次に最も近い位置(位置6および位置7)で生じることがわかる。(しかし、好適な反射防止コーティングを使用すれば、ゼロ次のパワーが低減され、液晶材料特性を考慮した反復アルゴリズムを使用し(本発明者らの英国特許出願第1102715.8号)、および/または空間フィルタリング技術を使用することによって、図3を参照しつつ説明されているように、さらなる低減を得ることができる)。同じゼロ次のパワーを波面符号化ファイバースイッチに補外することによって、最大クロストークは、[10log₁₀(0.039)-13.5]dB=-27.6dBとなる。しかし、図10(b)および図12を見るとわかるように、ビーム焦点外れにより、光は平面P₂上ですべてのノイズ次数から拡散する。そのため、クロストークは、すべての次数のフィールドをコヒーレントに総和し、モードオーバーラップ計算を適用することによって決定されるべきである。それに加えて、ファイバースイッチの挿入損失も、ファイバーの基本モードに結合しているときに出力スポットサイズに依存する。674nmにおいて、27.3%の等価なブレーズド回折格子位相パターンと比較してスポットサイズの増大を測定した。1550nmで同じ広がりを仮定した場合、挿入損失は-0.3dBだけ上昇する。非整数次高速フーリエ変換(次のセクションで説明する)を使用してt次のファイバーまたは導波路内に結合されたパワーを計算し、ファイバー平面におけるパワー分布を決定することができる。モードオーバーラップ積分を適用すると、クロストークを決定することができる。非整数次高速フーリエ変換を使用するリプレイフィールドの計算例が、図12に示されている。

【0082】

キノフォームパターンの最適化
リプレイフィールドがレンズのフーリエ面に配置されたときにGerchberg-Saxtonルーチンなどの反復アルゴリズムを使用してビーム操縦スイッチ用にキノフォームを設計するためにフーリエ変換を使用することができる。焦点外れの意図的な導入に基づく波面符号化システムでは、リプレイフィールドはリプレイレンズのフーリエ面に位置決めされることはもはやないが、z₂=f+sとなるように距離sだけ縦方向にシフトされたいくつかの代替平面に位置決めされる。そのため、いくつかの他の変換を使用してキノフォーム平面のフィールドをリプレイ平面に関係付けるべきである。このようなアルゴリズムの1つが、非整数次フーリエ変換である。(代替的計算アプローチでは、1つまたは複数の光学出力部を点源とみなし、キノフォームに達するまで、これらから波を伝搬させて戻し、所望の位相および振幅を選択された平面において画定する)。

【0083】

非整数次フーリエ変換
数学的観点
非整数次フーリエ変換は、光学素子、信号処理、および量子力学において使用されているよく知られている関数である。純粋数学の観点から、これは

【0084】

【数8】

【0085】

と表すことができるが、ただし、

【0086】

【数9】

【0087】

である。

【0088】

項A_φは、単にシステム定数であり、a=1のときに標準のフーリエ変換となる。調べた後、式(9、10)の形式は、フーリエ変換に加えられる二次位相係数、レンズが光フィールドに与える同じ種類の係数によるものであると推論できる。

【0089】

光学の観点から
フーリエ変換は、入力フィールドをそのフィールドを構成する空間周波数成分に直接関連付ける。非整数次フーリエ変換を、同じ入力フィールドを空間素子と周波数素子との組合せを含むものとして記述されうる中間平面に関連付けるものとして説明する文献が多数ある(例えば、H. M. OzaktasおよびD. Mendlovic、「Fractional Fourier optics」、J. Opt. Soc. Am. A、12、743〜748頁(1995)、およびL. M. Bernardo、「ABCD matrix formalism of fractional Fourier optics」、Opt. Eng. 35、732〜740頁(1996)を参照)。

【0090】

入力平面、出力平面、および1組の光学素子を間に備える光学系は、ABCD行列を使用して表すことができる(レイトレーシングおよびガウスビーム伝搬理論で使用される)。S. A. Collins、「Lens-System Diffraction Integral Written in Terms of Matrix Optics」、J. Opt. Soc. Am、60、1168〜1177頁(1970)によれば、レンズ系を通る回折は、ABCD行列に関して定義することができ、その結果、入力フィールドおよびABCD行列係数に関する出力フィールドの全体的表現が

【0091】

【数10】

【0092】

として得られる。

【0093】

ABCD行列が、いくつかの対称条件を満たしている場合(前掲書、Collinsを参照)、式(13)を式(9〜12)と同じ形式に書き換えることができる。したがって、非整数次フーリエ変換が得られる。2つの標準的な構成、Lohmann type IとLohmann type IIの幾何学がある(A. W. Lohmann、「Image rotation, Wigner rotation, and the fractional Fourier transform」、J. Opt. Soc. Am A、10、2181〜2186頁(1993))。焦点外れを使用して波面符号化の表現に最も近くなった時点において、関心を持つ最初のもの(入力平面と出力平面との間の中程に位置決めされたレンズ)である。これは、SLMから集束レンズまでの距離、および集束レンズからリプレイ面(+1の次数の焦点面)までの距離は、両方ともf+sに等しいことを必要とし、fは集束レンズの焦点距離であり、sは焦点外れである。これがその場合であれば、φを

【0094】

【数11】

【0095】

として表すことができる。

【0096】

図13に示されているように、単一のレンズを備える非整数次フーリエ変換システムがあり、入力フィールドE_H(x,y)はこの平面の前の距離z₁のところに位置決めされ、出力平面はレンズの背後の距離z₂=z₁のところに位置決めされ、フィールドE_I(u,v)が生成されると仮定する。一般性に関して、z₁=f+sと設定する。変換x'=x/ξ、y'=y/ξ、u'=u/ξ、v'=v/ξを使用して入力フィールドおよびリプレイフィールドの横軸スケールをsに関連付ける、スケーリング係数ξ。これは値

【0097】

【数12】

【0098】

を有する。

【0099】

そこで、s=0ならば、a=1、ξ²=λfとなり、式(9)は簡素化されて、図1aのタイプの光学系に対する標準フーリエ変換関係が得られる。

【0100】

【数13】

【0101】

非整数次フーリエ変換を使用する利点の1つは、高速フーリエ変換に関して表すことができるということにあり、それにより、Ozaktasら、(H. M. Ozaktas、O. Arikan、M. A. Kutay、およびG. Bozdagi、「Digital computation of the fractional Fourier transform」、IEEE Transactions on Signal Processing、44、2141〜2150頁(1996))によって説明されているようにリプレイフィールドの高速な計算および最適化が可能になる。この高速非整数次フーリエ変換のアプローチによる回折素子の設計は、Zhangら、(Y. Zhang、B. Z. Dong、B. Y Gu、およびG. Z. Yang、"Beam shaping in the fractional Fourier transform domain"、J. Opt. Soc. A、15、1114〜1120頁(1998))、およびZalevskyら、(Z. Zalevsky、D. Mendlovic、およびR. G. Dorsch、"Gerchberg-Saxton algorithm applied to the fractional Fourier or the Fresnel domain"、Optics Letters 21、842〜844頁(1996))によって報告されている。これらの解析結果から、リプレイフィールドの正確な表現を確実に行えるようにするためにいくつかのサンプリング基準が満たされているべきであることがわかった。このような問題を回避するために、Testorf、(M. Testorf、「Design of diffractive optical elements for the fractional Fourier transform domain: phase-space approach」、Appl. Opt.45、76〜82頁(2006))によって開発された等価な光学系のアプローチを使用することができる。これにより、非整数次数に対するリプレイフィールドの計算が可能になる。Testorfの解析結果において、図13のLohmann type Iシステムは、図14に示されているような等価な3レンズ系で置き換えられた。入力平面は第1のレンズの直前にあり、出力レンズは最後のレンズの直後にある。第1のレンズから中央のレンズまでの距離はf_fであり、中央レンズからの距離も同様にf_fである。第1のレンズおよび最後のレンズは、f₁の焦点距離を有し、中央のレンズは、f_fの焦点距離を有する。このシステムは、f_Fおよびf₁に対する値を
f_F=f sin²φ (17a)

【0102】

【数14】

【0103】

のように設定した場合に適用される非整数次フーリエ変換に対する必要な対称性を持つABCD行列を有し、ただし、fは、図1bのレンズの焦点距離であり、φは、式(14)で与えられる。

【0104】

論文L. Bernardo、「ABCD matrix formalism of fractional Fourier optics」(前掲書)において、入力平面(SLM平面)を照射するビームが非整数次FFTに関して平面状でない光学系を記述する仕方が示されている。これは、上で説明されている焦点外れに基づく波面符号化システムに対する状況である。

【0105】

図1bのスイッチが透過システム内に展開されている状況を示し、光学系のパラメータが非整数次フーリエ変換の公式に及ぼす影響をより明確に関係付ける図15aを考察する。入力ファイバーは、平面P_INに位置決めされ、その一方で、出力ファイバーは、平面P_Rに位置決めされる(両方とも図1bのF₂に等価である)。レンズL₁およびレンズL₂は同一であり、fの焦点距離を有する。sが正でz₂=f+sである場合を考えよう。したがって、Σ_H上に入射する波面は、収束性を有し、ビームは、図示されているようにレンズから距離d₀のところに集束した。Σ_Hから焦点面までの距離は、d_H=d₀-z₁で与えられる。その結果、Σ_Hにおける入射ビームの曲率半径ρ_H=-d_Hは、

【0106】

【数15】

【0107】

で与えられ、ただし、ρ_Hは、ホログラムに入射するビームがΣ_Hの右に収束する場合に負であり、正は、仮想焦点からΣ_Hの左に来るように見える。式(18)は、薄いレンズの公式を図15bに適用することによって導かれる。BernardoおよびSoares、(L. M. BernardoおよびO. D. Soares、「Fractional Fourier transforms and imaging」、J. Opt. Soc. Am. A、11、2622〜2626頁(1994))の解析結果によれば、ホログラム平面が非平面波面によって照射されたときに非整数次フーリエ変換が有効となるように、z₂はz₁およびρ_Hに

【0108】

【数16】

【0109】

によって関係付けられていなければならない。

【0110】

そこで、図15(a)のシステムが式(18)と式(19)とを組み合わせ、結果として得られる二次方程式を解いてz₁=f+2sを与えることによって非整数次フーリエ変換を実行するようにz₁の最適値を決定することができる。この条件を満たした場合、図15のシステム(SLM上に入射する非平面状ビーム)は、図13に示されている場合(SLM上に入射する平面上ビーム)に帰着する。しかし、z₁=z₂=f+2sが得られ、aは、

【0111】

【数17】

【0112】

の修正されたレンズの焦点距離f_pを使用して式(14)によって与えられる。

【0113】

このスケーリングされた焦点距離およびφの新しい値では、ホログラム平面上に入射する非平面状ビームの性質を考慮し、これらの新しいパラメータにより、すでに説明されている等価モデル表現を使用して波面符号化スイッチ内の量子化されたSLMのリプレイフィールドを計算することができる。図15(a)を参照すると、リプレイ平面に曲率半径-ρ_Hで入射波面を集束させるのに必要なホログラフィックレンズの焦点距離f_HはSLMを出る+1の次数の曲率の波面も-ρ_Hとなるような値でなければならない。これにより、SLMから回折される光は、出力ファイバー内に最適に集束されることが確実である。そこで、幾何光学から
f_H=-(1/2)ρ_H (21)
となる。

【0114】

上記の解析は、透過型SLMの場合に有効であることに留意されたい。図3の反射型SLMの場合には、必要な焦点距離は、式(21)を負にしたものである。

【0115】

キノフォームの最適化の観点から
例に示されているように、非整数次FFTは、「ピンポン」アルゴリズムに直接的に適応する。(大まかに言って、「ピンポン」アルゴリズムは、キノフォームに対する位相分布を、例えば、ランダムに、または初期ターゲットリプレイフィールドに基づき初期化することと、キノフォームのリプレイフィールドを計算することと、リプレイフィールドの振幅分布を修正するが位相分布を保持することと、この修正されたリプレイフィールドを更新されたキノフォームに変換することと、次いで、この計算および修正を繰り返して所望のターゲットリプレイフィールド上に収束させることとを含む)。

【0116】

フーリエ変換は、高速であり、したがって、リプレイフィールドの計算および標準フーリエ面システムにおけるキノフォーム位相パターンの最適化に適している。Ozaktasら、(H. M. Ozaktas、O. Arikan、M. A. Kutay、およびG. Bozdagi、「Digital computation of the fractional Fourier transform」、IEEE Transactions on Signal Processing、44、2141〜2150頁(1996))によれば、式(9〜12)を標準FFTおよびIFFTを使用する形式に変換することが可能である。波面符号化システムにおけるリプレイフィールドを計算するために使用することができる他のアルゴリズムがある(例えば、直接フレネル積分)。しかし、Ozaktasらによれば、フレネル積分に基づく解法を使用する場合は、O[N²]の計算を使用するが、その実装を使用すれば、O[N×log(N)]個のステップで済む。これは、幾何光学に対する関連する制限が許容されるのであれば他のアプローチに比べて高速である。

【0117】

Testorfによって開発されたのと同等の方法を使用して、4ステップのみ使用してリプレイフィールドE_I(u,v)を計算する。最初に、E_in(x,y)として表し、振幅プロファイルを考慮する平面の波面が、SLM上に入射する(図3に透過で示されている)。ピクセル化されたLCOS SLMは、α(x,y)、0≦α(x,y)<2πで表される位相のみのホログラムを表示すると仮定される。その結果得られる透過波面E_H(x,y)は、これらの2つの項の積である。ステップ2において、図13の第1のレンズf₁は、E_H(x,y)上に二次位相曲率を与える。ステップ3において、中心レンズf₁は、レンズf₁を出る波面にフーリエ変換を実行する。最後に、図13の最後のレンズf₂は、出力フィールドE_I(u,v)が

【0118】

【数18】

【0119】

で与えられるように波面上に二次位相曲率を付与し、ただし、f₁=f₂である。これをE₁(u,v)=FrFFT(E_H(x,y))と書き直す。実際の計算では、ステップ3に対してFFTを使用し、空間サンプリングはSLM平面のN×N個のピクセルに対応する。そのため、すべての平面におけるフィールドは、N×Nグリッド上で一様に空間的サンプリングされ、サンプリングされたu座標は、

【0120】

【数19】

【0121】

で与えられ、ただし、Δは、ピクセルサイズであり、nは、-N/2からN/2まで変化する整数である。同じスケーリング係数がvをyに関連付ける。図12に示されているように、この技術は、二次元キノフォームおよびリプレイ平面を取り扱うように修正されうる。

【0122】

図3のシステムの場合、入射ビームが非平面的である場合に、z₁=f+2sおよびz₂=f+sを設定する。これを図14のモデルに変換するために、実効焦点距離f_pを、式20を使用して計算する。f=f_pを設定し、式14、17a、および17bを使用してφ、f_F、およびf₁を計算する。これで、ホログラム平面における波面は、平面として処理されるが、振幅分布、例えば、ガウスは元のままである。これにより、キノフォームの最適化に必要に応じて、リプレイを計算することができる。

【0123】

非整数次フーリエ変換に関するさらなる背景情報については、H. M. Ozaktas、「The Fractional Fourier Transform: with Applications in Optics and Signal Processing」、John Wiley & Sons (2001)、A. W. Lohmann、「Image rotation, Wigner rotation, and the fractional Fourier transform」、J. Opt. Soc. Am A、10、2181〜2186頁(1993)、I. Moreno、J. A. Davis、およびK. Crabtree、「Fractional Fourier transform optical system with programmable diffractive lenses」、Appl. Opt. 42、6544〜6548頁(2003)、D. PalimaおよびV. R. Daria、「Holographic projection of arbitrary light patterns with a suppressed zeroth-order beam」、Appl. Opt. 46、4197〜4201頁(2007)、S-C PeiおよびM-H Yeh、「Two dimensional fractional Fourier transform」、Signal Processing 67、99〜108頁(1998)、ならびにX. Y. Yang、Q. Tan、X Wei、Y Xiang、Y. Yan、およびG. Jin、「Improved fast fractional-Fourier-transform algorithm」、J. Opt. Soc. Am. A、21、1677〜1681頁(2004)を参照されたい。非整数次高速フーリエ変換のコードは、1Dコードについてはウェブサイトwww2.cs.kuleuven.be/〜nalag/research/software/FRFT/、2Dコードについてはウェブサイトwww.ee.bilkent.edy.tr/〜haldun/fracF.mを参照されたい。

【0124】

ケース1 - Gerchberg Saxtonアルゴリズムを使用するフーリエ面システム内のキノフォームの最適化
図16aはリプレイフィールドを示し、図16bは、Gerchberg Saxtonアルゴリズムを使用して位相パターンを最適化するときの、その後のキノフォームパターンを示す。これは、「ピンポン」アルゴリズムの一例である。キノフォームを生成するために使用されるプログラムは、Matlabコードに基づいており、これは以下の基本形式を有する。
gin=入力フィールドの振幅分布(ガスプロファイルが仮定される)
grossout=所望の出力フィールド(ターゲット関数)。例えば、GN個のアドレッシング可能な出力点を有するならば、
grossout=zeros(GN);
grossout(位置1)=1;
grossout(位置2)=1;
2点を、等しい振幅を有し、他の点はゼロ振幅を有するように設定する
gprime=キノフォーム位相パターン
ite=1:200の場合、
ite==1ならば、
% 幾何学的レイトレーシングの結果から開始する(初期開始点、すなわち、入力フィールドのFFT)
ftg=fftshift(fft(fftshift(gin)));
そうでなければ、
% 他のすべての反復において、これを使用する(入力フィールドのFFT×exp(i*ホログラムの位相))
ftg=fftshift(fft(fftshift(gin.*exp(i.*gprime))));
終了
% ftgの位相を計算する(振幅情報をダンプする)
angle_ftg=angle(ftg);
% 次いで、ホログラムの位相を得るために、以下を乗算したターゲット関数のIFFTをとる
exp(i*angle_ftgの位相)
prime=angle(fftshift(ifft(fftshift(grossout.*exp(i.*angle_ftg)))));
終了

【0125】

この計算のために、SLMは、ピクセルサイズ15μmのピクセル400個からなる直線配列を含み、SLMは1550nmの波長のビーム半径2mmのコリメートされたガウスリプレイフィールドによって照射された。リプレイ位置は、光軸から-0.75mmのところに配置され、位相値は、0から2πまでの範囲内の値をとることが許された。

【0126】

図16aは、理想的なリプレイ(下側曲線)の状況、およびすべてのピクセルにわたって均一に適用されるブレーズド回折格子内に10%の誤差がある(上側曲線)場合を示している。これからわかるように、クロストークはより高い、対称的な次数に関連する位置で増大する。典型的には、ファイバーベースのスイッチでは、ファイバーは、均一なピッチの低コストのファイバーリボンが入手可能であるためこれらの配置に位置決めされる。

【0127】

ケース2 - 修正されたGerchberg Saxtonアルゴリズムを使用する焦点外れシステム内のキノフォームの最適化
FrFFT[field, a]と書かれる、次数aの非整数次FFTを使用してリプレイフィールドを最適化するために、Gerchberg Saxton「ピンポン」アルゴリズムを以下のように修正することができる(他のアルゴリズムも、特に他の「ピンポン」アルゴリズムも代替えとして使用することができる)。
gin=入力フィールドの振幅分布(ガスプロファイルが仮定される)
grossout=所望の出力フィールド(ターゲット関数)。例えば、GN個のアドレッシング可能な出力点を有するならば、
grossout=zeros(GN);
grossout(位置1)= 1;
grossout(位置2)=1;
2点を、等しい振幅を有し、他の点はゼロ振幅を有するように設定する
gprime=キノフォーム位相パターン
ite=1 :200である場合、
ite==1ならば、
% 幾何学的レイトレーシングの結果から開始する(初期開始点、すなわち、入力フィールドのFFT)
ftg=FrFFT(gin, a);
そうでなければ、
% 他のすべての反復において、これを使用する(入力フィールドのFFT×exp(i*ホログラムの位相))
ftg=FrFFT(gin.*exp(i.*gprime, a);
終了
% ftgの位相を計算する(振幅情報をダンプする)
angle_ftg=angle(ftg);
% 次いで、ホログラムの位相を得るために、以下を乗算したターゲット関数のIFFTをとる
exp(i*angle_ftgの位相)
gprime=angle(FrFFT(grossout.*exp(i.*angle_ftg), 2-a);

【0128】

ここで、非整数次フーリエ変換FrFFTは、市販のコードで利用可能な標準FFTを使用して実装することができる。ここでは、FrFFT[field, a]の逆FrFFTは、FrFFT[field, 2-a]を使用して計算できるという事実を使用する(例えば、Ozaktas,前掲書を参照)。

【0129】

図17aはリプレイフィールドを示し、図17bは、この修正されたアルゴリズムを使用して位相パターンを最適化するときの、その後のキノフォームパターンを示す。計算では、ケース1に対して使用されているのと同じシステムパラメータを仮定し、位相値は0から2πまでの範囲内の値をとる。これからわかるように、リプレイフィールドは、完全なパターンについてケース1の場合とほとんど同じである(青色曲線)。図17aは、キノフォーム内の10%の誤差がすべてのピクセルにわたって均一に適用される状況も示す(上側曲線)。これからわかるように、クロストークは増大するが、リプレイフィールド上で拡散される。どれくらいの光がファイバー内に実際に結合されるかを決定するために使用されるモードオーバーラップ積分を考慮する場合、クロストークは、数桁抑制されうる。

【0130】

FrFFTによるマルチキャスティング
図18は、図1aのシステムに適用されるマルチキャスティングを示しており、キノフォームはケース1のアルゴリズムを使用して最適化され、連続位相が0から2πまでの範囲内であると仮定している。図18(a)は、2つの離散位置にマルチキャストする場合のフーリエ面におけるリプレイフィールドを示している(光軸から-0.25mmおよび-0.5mm)。図18bは、キノフォームの対応する位相プロファイルを示している。図18aから、光はもっぱら所望の位置に偏向されるが、より高い次数の位置に著しいパワーが出現することがわかる。このパワーを低減するために、本発明者らの同時係属中の英国特許出願第1102715.8号で説明されているようなさらなる最適化技術を適用することができる。

【0131】

図19は、ケース2のアルゴリズムを使用し、連続位相が0から2πまでの範囲内であると仮定して波面符号化パターンによりマルチキャスティングを実装するときの同様の性能を示す。システムパラメータは、すでに与えられているものであった(f=200mm、s=40mmなど)。図19aは出力平面におけるリプレイフィールドを示し、図19bはキノフォームの位相パターンを示す。これからわかるように、性能は、ほとんど同一である(図18aおよび19a)。したがって、波面符号化は、この状況では、クロストークがまだ同じ点で生じるときに利点をもたらさないと考えられる。本質的に、波面符号化キノフォームは、リプレイ体積(±1、±2、±3、…)の焦点面内の多数の平面において基礎となるマルチキャスティングパターンを複製している。しかし、非理想的SLMの場合、ここで説明している技術は、それでも、すでに述べたように、SLMのさまざまな非理想的な態様からの一般的な回折された光「ノイズ」を軽減しうる。

【0132】

錠と鍵のアプローチを使用するマルチキャスティング
上述の問題点を解消するために、平面ではなく、3D立体への相互接続を考えることができる。ファイバーリボンは平たく、ファイバーはぎっしり詰まっているので、1つのアプローチでは、「錠と鍵」のアプローチを実施するために図20に示されているようにそれぞれのレンズレットファセットが異なる焦点距離を有する平たいファイバーリボンおよびレンズレットアレイを使用する。

【0133】

図20を参照すると、これは、発明の一実施形態によるマルチキャスティング出力段800を実現する図1cの装置の出力部分の一修正形態を示している。出力段は、レンズレットアレイ804が光学出力部経路内で先行するファイバーアレイ802を備え、アレイのそれぞれのレンズは異なる焦点距離を有する。そこで、レンズレットアレイの前に+1の次数が集束される中間平面(P1、P2)を選択することによって、キノフォーム上に符号化された(軸外)レンズパワーを選択することによって、選択された出力部にだけ効率的結合がなされる。

【0134】

単一ファイバーおよび焦点距離f₁のレンズレット1考える。例示的なシステムでは、SLMからのビームは、レンズレットから距離z₁のところに集束し、w₁のビームウェストを有する。ファイバーからレンズレットまでの距離はdであり、出力ファイバーにおける所望のビームウェストはw_fである。z₁、f₁、およびw₁と出力ウェスト(z₂)およびウェストサイズ(w₂)の位置との関係は、よく知られている関数である。ビームのクリッピングがない場合(レンズレットの開口<ビームの直径)、

【0135】

【数20】

【0136】

である。最大結合効率に関して、z₂=d、およびw₂=w_fである。結合されるパワーの実際の割合は、ファイバーに対するモードオーバーラップ積分を使用して計算されうる。

【0137】

N個の出力ファイバーとN個の出力レンズレットファセットがあり、それぞれf_nの異なる焦点距離を有し、次いで、n番目のファイバー内に効率よく結合する場合、z₁(n)の所望の値のところに位置する入射ビームを有するべきである。これは、図20を参照することによって最もよくわかる。ここに、5つの入射ビームがあり、すべてレンズレットアレイの前の中間の平面P1に集束される。それぞれのレンズレットファセットは異なる焦点距離f_nを有するので、ビームは、ファイバーアレイに関して異なる位置に集束する(実線の光線)。その結果、1つのビームのみが効率よく結合される(一番上のチャネル)。しかし、SLMが異なる中間平面P2に光を集束する位相パターンを表示する場合(破線の光線)、底部チャネルは、高い効率で結合する。したがって、2つのファイバーnおよびn'にマルチキャストする場合には、2つの焦点外れ値z₁(n)およびz₁(n')を使用して、レンズレットの焦点距離f_nおよびf_n'を整合させる。ファイバーnおよびn'に接続するために、異なる焦点距離の2つのレンズ関数を使用する。基礎となる考え方は、より高い次数は、焦点外れのときに効率的に結合しないというものである。そのため、3D立体への相互接続および非対称的レンズレットアレイの使用は、マルチキャスティングのときにクロストークを低減するべきである(クリッピング損失を無視する)。また、ファイバーから実質的に完全に逸れる円形焦点に入射ガウスビームを変換するレンズレットアレイの後に位置決めされる他の部分、例えば、追加の回折アキシコンアレイ(アキシコンは円錐に等価な位相プロファイルを有する素子である)も考えることができる。

【0138】

図21は、開口の代替的実施形態900を示しており、アレイ802のファイバーの位置は、量Δx_ijだけ互いに関して食い違い配置になっており、例えば、2つの(または複数の)平面を画成する。ファイバーアレイのファイバーを食い違い配置にすることで、光学系の対称性が破られ、マルチキャスティングの際にクロストークが低減される。最適化されたキノフォームを使用して、+1(または-1)の回折次数を所望のターゲットファイバーに集束させる。ファイバーの縦方向の食い違い配置により、他の出力位置へのクロストークを最小化することができ、より具体的には、ファイバーの位置決めは、規則正しくなくてもよく、クロストークが最小になるように最適化することができる。このアプローチは、マルチキャスティングを行う用途にも有益である(複数の出力ファイバーにルーティングする)。それに加えて、レンズレットアレイまたは空間フィルターなどの中間光学素子を適宜使用して、クロストークの抑制を高めることができる。

【0139】

一般化された波面符号化
図22は、クロストークを軽減するために本特許においてすでに説明されているキノフォーム設計方法を使用してビーム操縦スイッチに対して焦点外れの意図的な適用をどのように行うかを示している。このアプローチは、円柱レンズまたはレンズレットアレイなどのアナモルフィック光学素子に基づくスイッチにも適用可能である。さらに、図20に例示されている波面符号化を実装するために焦点外れの代わりに任意の波面歪みを使用することができる。今まで、本発明者らの組み込みシステム収差として、最低次数の収差、すなわち焦点外れを使用してきた。例えば、ゼルニケ多項式の総和で表すことができる、より高次の収差または収差の組合せも使用することができる。例えば、光が単純に広がらず、ファイバーの芯から離れる方向にリダイレクトされるようにカスタム設計のレンズレットアレイとともに一般化された誤差を使用することができる。この方法を一般化された波面符号化技術として定義することができる。

【0140】

これを例示するために、図22aに示されているスイッチ900を参照する。図22aおよび図22bにおいて、すでに説明されているものと類似の要素は、類似の参照番号で示される。図22aのシステムは、入力/出力ファイバーアレイ902およびそれぞれのレンズレットは実質的に同一のパラメータを有する整合レンズレットアレイ904を備える出力段910、およびSLM 106を有する。この対称的システムでは、レンズレットは、ファイバーによって放射される光の発散を光学系と整合する値に変換するように設計される。

【0141】

図22bのシステム950は、図20を参照しつつ説明されているものと似ている出力段800を組み込むが、より概括的には、レンズレットアレイ804は、整合フィルターで置き換えることができる。したがって、図22bに示されているスイッチ950は、入力/出力ファイバーアレイ952およびレンズレットアレイ954を備える出力段960を有する。しかし、図22bでは、対称的なレンズレットアレイを、事前に計算した波面誤差が集束関数に加えられたレンズレットアレイ954で置き換える。この波面誤差は、位相マスク956を使用して実装され、誤差は、ファセット間で異なりうる。これは、キノフォーム上に表示される整合位相マスク(直線956で概念的に示されている)によって補償されうる。そこで、SLMからの回折光が特定のファイバー内に効率的に結合されようにするために、SLMでは、「錠と鍵」のアプローチでレンズレットの組み込まれた収差を相殺するように入射ビームに収差を生じさせるべきである。図22bでは、収差を含む+1の次数、無変更のゼロ次の次数、および+1の次数の複素共役は、それぞれ、参照番号954a、参照番号954b、参照番号954cによって示されている。諸実施形態では、それぞれのレンズレットは、ルーティングされた(+1)回折次数だけを集束させるように符号化される。

【0142】

他の可能な波面符号化のシナリオも企図され、これはフーリエ変換レンズの直前または後に置かれた静的または再構成可能な位相歪み発生マスクが波面を歪ませるために使用される幾何学的形状を含む。したがって、このような場合のビーム操縦ホログラムも、補償位相プロファイルを回折格子または軸外レンズパターンに加えて、最終的な信号ビームがガウスであることを保証すべきである。対称条件により、他のホログラムの次数はさらに収差を含む。

【0143】

要約
大まかに言って、焦点外れなどの、波面誤差を光学系の設計に意図的に導入することによってLCOS SLMに基づくWDMスイッチの性能を改善する方法について説明してきた。この設計収差を補償するために、組み込み誤差を補償し、それにより、+1の次数を所望の出力ファイバー内に効率よく集束させる最適化されたキノフォームを表示する。その一方で、より高い回折次数は収差を含み、ファイバー内に効率的に結合することに失敗する。この補償は、2πを法とするアルゴリズムを使用して計算されたキノフォームの形態をとる。限定はしないが焦点外れなどの、収差を光学系に意図的に導入することによって、前の方の、図3で示されているようにクロストークパワーを著しく低減することができる。本発明では、この技術を波面符号化と称し、全体的性能を改善するために収差または波面誤差を光学系に設計で特に組み込む。この誤差を補償するために、キノフォームを、波面誤差を相殺するように適合する。そうする際に、より高い回折次数はより多くの収差を含み、出力ファイバーへの結合の効率は低下し、それによりクロストークが減じる。波面符号化は、非周期的なのでキノフォーム位相パターンに適している。さらに、焦点外れを光学系に意図的に導入することによって、前の方の、図3に例示されているように、ゼロ次の次数の焦点面にブロックする開口を置くことによって残りのゼロ次の次数のパワーを除去することができる。やはり、これは、非周期的なのでキノフォーム位相パターンに適している。

【0144】

2D平面上ではなく3D立体内への相互接続を使用することについて説明してきたが、この場合、スイッチ内のそれぞれのビームは平面内の特定の点とは反対に空間内の特定の点に集束される。ファイバーアレイの前に位置決めされたレンズレットアレイを使用することによって、それぞれのレンズレットが異なる焦点距離を有する場合に、空間の体積内の特定の位置に集束される光のみが特定のファイバー内に効率的に結合されることを保証することができる。これにより、マルチキャスティングが円滑になる。この技術の実施形態は、収差回折パターンをレンズレットアレイの基本集束関数に加えることによって実施することもできる。

【0145】

さらに、諸実施形態では、動的効果によるクロストークの低減がある。限定はしないが焦点外れなどの、収差を光学系に意図的に導入することによって、ホログラフィックパターンが異なる相互接続パターンの間で切り替えられるときに生じるクロストークパワーを著しく低減することができる。

【0146】

諸実施形態では、ここで説明した技術は特に光信号ビームのルーティングに関するものであり、特に遠隔通信cバンド(1.5ミクロンの波長範囲)において、近赤外線で動作する通信デバイスを生産することができる。

【0147】

当業者であれば、多くの有効な代替的手段を思いつくであろうことは疑う余地がない。本発明は説明されている実施形態に限定されず、本明細書に添付の特許請求の範囲の範囲内に収まる当業者にとって明らかな修正形態を包含することは理解されるであろう。

【符号の説明】

【0148】

1 レンズレット
10 LCOSスイッチ
100 焦点外れ光学ビームルーティング装置
102 入力/出力ファイバーアレイ
102a 入力ファイバー
102b 出力ファイバー
104 集束素子
106 LCOS SLM
110 入力ビーム
112 出力ビーム
112a 出力ビーム
112b ゼロ次の次数
114 位置
150 光学ビームルーティング装置
160 データプロセッサ
162 選択入力部
164 ドライブ出力部
166 不揮発性メモリ
180 光学ビームルーティング装置
182 空間フィルター
200 第2のタイプのLCOSベースのスイッチ
202 ファイバーアレイ
204 逆多重化光学素子
206、210 サブホログラム
212 多重化光学素子
214 出力ファイバーアレイ
220 WDMスイッチ
222 直線単一モード入力/出力ファイバーリボンアレイ
224 入力データ
226 出力部
228 レンズレットアレイ
230 コリメーティングレンズ
232 静的透過型回折格子(マルチプレクサ/デマルチプレクサ)
234 円柱レンズ
236 反射型空間光変調器
238 部分回折格子
250 WDMスイッチ
252 第2の円柱レンズ
400 実験システム
402 平行ビーム
404 ファイバー結合674nmダイオードレーザー
406 反射型ネマチックLCOS SLM
408 ビームスプリッタ
410 中間平面
800 マルチキャスティング出力段
802 アレイ
804 レンズレットアレイ
900 スイッチ
902 入力/出力ファイバーアレイ
904 整合レンズレットアレイ
910 出力段
950 システム
952 入力/出力ファイバーアレイ
954 レンズレットアレイ
956 位相マスク
960 出力段

【図1a】

【図1b】

【図1c】

【図2a】

【図2b】

【図2c】

【図3】

【図4】

【図5】

【図6】

【図7】

【図8】

【図9a】

【図9b】

【図10】

【図11】

【図12】

【図13】

【図14】

【図15a】

【図15b】

【図16a】

【図16b】

【図17a】

【図17b】

【図18a】

【図18b】

【図19a】

【図19b】

【図20a】

【図20b】

【図21a】

【図21b】

【図22a】

【図22b】