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特許6264576半導体顔料及び金属微粒子を含む磁性流体にマイクロ波を照射し、混相電磁流体を作り、超流体状態のエネルギーを量子乱流現象によって増幅させる方法。
(19)【発行国】日本国特許庁(JP)
(12)【公報種別】特許公報(B2)
(11)【特許番号】6264576
(24)【登録日】2018年1月5日
(45)【発行日】2018年1月24日
(54)【発明の名称】半導体顔料及び金属微粒子を含む磁性流体にマイクロ波を照射し、混相電磁流体を作り、超流体状態のエネルギーを量子乱流現象によって増幅させる方法。
(51)【国際特許分類】
H02N 99/00 20060101AFI20180115BHJP
H05H 1/24 20060101ALI20180115BHJP
【ＦＩ】
H02N99/00
H05H1/24
【請求項の数】3
【全頁数】31
(21)【出願番号】特願2015-500343(P2015-500343)
(86)(22)【出願日】2014年2月7日
(86)【国際出願番号】JP2014053826
(87)【国際公開番号】WO2014126262
(87)【国際公開日】20140821
【審査請求日】2016年7月22日
(31)【優先権主張番号】特願2013-41199(P2013-41199)
(32)【優先日】2013年2月13日
(33)【優先権主張国】JP
(73)【特許権者】
【識別番号】599106204
【氏名又は名称】河野 武平
(73)【特許権者】
【識別番号】500398625
【氏名又は名称】河野 一人
(72)【発明者】
【氏名】河野 武平
(72)【発明者】
【氏名】河野 一人
【審査官】
土田 嘉一
(56)【参考文献】
【文献】
特表２０１１−５１８６５０（ＪＰ，Ａ）
(58)【調査した分野】（Int.Cl.，ＤＢ名）
Ｈ０２Ｎ ９９／００
Ｈ０５Ｈ １／２４
(57)【特許請求の範囲】
【請求項1】
常磁性体、反磁性体の元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、又は炭素素材、強磁性のＮｉ、Ｍｎ，Ｆｅ，Ｃｏ、Ｃｒの磁性を示さない酸化物の少なくともいずれか一つの微粒子に強磁性又はフェリ磁性の微粒子と混合し、赤ワイン、カシス酒、ブルーベリー酒、カシスジュース、グレープジュース、ブルーベリージュースのうちのいずれかの水溶液、すなわち、ポリフェノールを含有することを特徴とする水溶液又はリンゴ酸又はクエン酸を含有することを特徴とする水溶液の中に入れ、界面活性剤によって微粒子を分散させ、微粒子の表面電子による反応を活性化させ、外部からマイクロ波を照射すると常磁性及び反磁性の元素及び炭素素材、酸化物、化合物並びにその合金、ＭｎＯ４，ＣｒＯ７，Ｆｅ２Ｏ３，ＣｏＯ，ＮｉＯを含む強磁性のＮｉ、Ｍｎ，Ｆｅ，Ｃｏ、Ｃｒの磁性を示さない酸化物の微粒子は磁性反応を示し、外部から磁場を印加し及び、マイクロ波及び磁場の両方を同時に印加することにおいて、強磁性又はフェリ磁性の微粒子、強磁性のＮｉ，Ｍｎ，Ｃｒ，Ｆｅ、Ｃｏの磁性を示さない酸化化合物の微粒子が強磁性の構造に転換され、磁性共鳴が生じるボーズ−アインシュタイン凝縮の状態を示し、強磁性構造に転換された反磁性、常磁性の元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子にはスピンサイクロトロン共鳴及び微粒子の表面電子によるプラズモン共鳴の相互作用の結果、マグネトプラズモン共鳴が生じ、常温、常圧下でマイクロ波によって量子渦の生じる超流体現象、並びに炭素素材にあって炭素素材の微粒子の表面電子の放出によって非平衡な電磁場が形成され、カーボン繊維、活性炭の素材を含む炭素素材の微粒子の表面にプラズマが形成され、強磁性構造に転換された炭素繊維のスピンサイクロトロン共鳴との相互作用によってマグネトプラズモン共鳴が生じ、常温、常圧下でマイクロ波によって量子渦が生じた超流体現象にあって、マイクロ波及び磁場を印加した状態において、エキシトンすなわち励起子によって光増感度及び発光の生じるＩＩＩ−Ｖ族化合物半導体、ＩＩ−ＩＶ族化合物半導体、ＩＶ−ＶＩ族化合物半導体の半導体顔料を加え、半導体顔料とポリフェノールの液体と界面活性剤の接触界面において、酸化還元反応によって荷電物質を生成し、半導体顔料の界面の荷電物質と半導体顔料の電子と正孔が再結合し励起子を形成することによって、光増感度が生じ、マグネトプラズモン共鳴が生じ、電磁場が増強される、光及び電磁波と半導体顔料の固体表面電子との相互作用にあって、マグネトプラズモン共鳴の波長の位相関係による干渉効果によって、コヒーレントな状態となり量子効果が生じることにあって、アルフヴェーン波による量子ソリトン運動及び量子カオスが生じることによる量子乱流現象が生じ、超流体のエネルギーが増幅する方法。
【請求項2】
請求項１の超流体の状態に希ガスを加え、磁場を印加し、マイクロ波を照射することによって、希ガスからプラズマが形成され亜臨界流体の状態となることによって生じるプラズマ効果と請求項１の超流体状態のマグネトプラズモン効果によって量子プラズマ効果が生じアルフヴェーン波による量子ソリトン運動及び量子カオスが生じることによる量子乱流現象によって超流体状態のエネルギーが増幅される方法。
【請求項3】
請求項１、請求項２による超流体に、外部から磁場を印加し、磁場の勾配を加えること及び流路の構造によって超流体に勾配を加え、圧縮し拡散させることによって、電気伝導度、粘度、熱伝導度、密度、拡散速度が劇的に変化し周期的に変化する量子乱流によるソリトン運動が生じ超流体のエネルギーを大きく増幅させる方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【0001】
本発明は、磁性流体にマイクロ波帯を照射するにおいて、半導体顔料と金属微粒子の混相電磁流体を量子力学的に超流体の状態にし、量子カオスを発生させ、量子乱流現象によって、超流体のエネルギーを増幅させる方法である。【背景技術】
【0002】
感温磁性流体のなかにアルゴンガス、貴金属の金、銀、白金、白金ロジウム並びに、その合金の金属片、金属棒、微粒子を挿入し、外部から永久磁石によって、磁場を印加し、マイクロ波、ミリ波、高周波で加熱し、水で冷却し、感温磁性流体の磁力格差、並びに強磁性共鳴、アルゴンガス、貴金属の金、銀、白金、白金ロジウムによるプラズマ、プラズモン反応と感温磁性流体の磁場と磁性共鳴の相互作用による、感温磁性流体の駆動をフィンの付いた回転体によって回転させ発電装置とする発明は本願出願者によって特許文献１によって示されている。【先行技術文献】
【特許文献】
【0003】
【特許文献1】特許第４９０４５２８号
【0004】
反磁性、常磁性の金、銀、白金、プラチナ、銅、チタン、スズ、カーボン、ケイ素、炭素、アルミニウム等の元素の物理特性を強磁性特性に磁性を変換させることによって、元素の電気抵抗率、イオン化エネルギーの物理的特性を転換させ、新たな磁性素材として利用する方法は特許文献２によって示されている。特許文献
【特許文献2】特願２０１２−２５０６３９
【0005】
銅錯体が有機ポリフェノール中で、光を照射することによって磁性スピンが励起し、超交換相互作用によって、磁性が生じることは非特許文献１に示されている。【非特許文献】
【0006】
【非特許文献1】Ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｉｃ Ｄｅｍｏｎｓｔｒａｔｉｏｎ ｏｆ ａ Ｌａｒｇｅ Ａｎｔｉｓｙｍｍｅｔｒｉｃ Ｅｘｃｈａｎｇｅ Ｃｏｎｔｒｉｂｕｔｉｏｎ ｔｏ ｔｈｅ Ｓｐｉｎ−ｆｒｕｓｔｒａｔｅｄ Ｇｒｏｕｎｄ Ｓｔａｔｅ ｏｆ ａ Ｄ３ Ｓｙｍｍｅｔｒｉｃ Ｈｙｄｒｏｘｙｌ−Ｂｒｉｄｇｅｄ Ｔｒｉｎｕｃｌｅａｒ Ｃｕ（ＩＩ）Ｃｏｍｐｌｅｘ：Ｇｒｏｕｎｄ−ｔｏ−Ｅｘｃｉｔｅｄ Ｓｔａｔｅ ｓｕｐｅｒｅｘｃｈａｎｇｅ Ｐａｔｈｗａｙｓ Ｊｕｎｇｊｏｏ Ｙｏｏｎ，Ｌｉｖｉｕ Ｍ．Ｍｉｒｉｃａ，Ｔ．Ｄａｎｉｅｌ Ｐ．Ｓｔａｃｋ，Ｅｄｗａｒｄ Ｅ Ｓｏｌｏｍｏｎ，ｅｔ ａｌ Ｓｔａｎｆｏｒｄ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ Ｊ．ＡＭ．ＣＨＥＭ，ＳＯＣ．２００４ ｐａｇｅ１２５８６〜ｐａｇｅ１２５９５ 超伝導、超流動現象によって微視的な量子力学的効果が多数の粒子が存在することによって巨視的なレベルに増幅された量子力学的効果を持つことのメカニズムはボーズ−アインシュタイン凝縮によることは非特許文献２及び非特許文献３によって既に知られている。 非特許文献
【非特許文献2】Ｑｕａｎｔｕｍ Ｔｈｅｏｒｙ ｏｆ ｍａｎｙ ｐａｒｔｉｃｌｅ Ｓｙｓｔｅｍ，Ａｕｔｈｏｒ Ａｌｅｘａｎｄｅｒ Ｌ．Ｆｅｔｔｅｒ ａｎｄ Ｊｏｈｎ Ｄｉｒｋ Ｗａｌｅｃｋａ，Ｄｏｖｅｒ ｅｄｉｔｉｏｎ ｐａｇｅ４１３〜ｐａｇｅ４９５ 非特許文献
【非特許文献3】数理科学１２ ２０１０ 特集 物理における破れと調和 サイエンス社超伝導における自発的対称性の破れ 南部先生の慧眼 上田正仁著 ３頁〜２５頁 マイクロ波を磁性体に室温において、照射し、パラレルポンピングが生じると、超伝導、超流動と同じ、巨視的な量子効果を示す、ボーズ−アインシュタイン凝縮を示すことは非特許文献４に示されている。 非特許文献
【非特許文献4】Ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎ ｏｆ Ｓｐｏｎｔａｎｅｏｕｓ Ｃｏｈｅｒｅｎｔ ｉｎ Ｂｏｓｅ−Ｅｉｎｓｔｅｉｎ Ｃｏｎｄｅｎｓａｔｅ ｏｆ Ｍａｇｎｏｎｓ Ａｕｔｈｏｒ，Ｖ．Ｅ．Ｄｅｍｉｔｏｖ，Ｏ．Ｄｚｙａｐｋｏ，Ｓ．Ｏ．Ｄｅｍｏｋｒｉｔｏｖ，Ｇ．Ａ．Ｍｅｌｋｏｖ ａｎｄ Ａ．Ｎ．Ｓｌａｖｉｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｍｕｅｎｓｔｅｒ，Ｄｅｐａｒｔｍｅｎｔ ｏｆ ｐｈｙｓｉｃｓ Ｏａｋｌａｎｄ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ Ｆｅｂｒｕａｒｙ １，２００８ Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ ｌｅｔｔｅｒｓ ｐａｇｅ０４７２０５−１〜ｐａｇｅ０４７２０５−４ マイクロ波を磁性体に室温において、照射し、パラレルポンピングが生じるとソリトン波動が増幅されて生じることは非特許文献５に示されている。 非特許文献
【非特許文献5】Ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎ ｏｆ ｔｈｅ ａｍｐｌｉｆｉｃａｔｉｏｎ ｏｆ ｓｐｉｎ−ｗａｖｅ ｅｎｖｅｌｏｐ ｓｏｌｉｔｏｎ ｉｎ ｆｅｒｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｆｉｌｍｓ ｂｙ ｐａｒａｌｌｅｌ ｍａｇｎｅｔｉｃ ｐｕｍｐｉｎｇ，Ａｕｔｈｏｒ Ｂ．Ａ．Ｋａｌｉｎｉｋｏｓ，Ｎ．Ｇ．Ｋｏｖｓｈｉｋｏｖ， ａｎｄ Ｍ．Ｐ． Ｋｏｓｔｙｌｅｖ，Ｓｔ． Ｐｅｔｅｒｅｓｂｕｒｇ Ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｐ．Ｋａｂｏｓ ａｎｄ Ｃ．Ｅ．Ｐａｔｔｏｎ，Ｃｏｌｏｒａｄｏ Ｓｔａｔｅ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，１９９７ Ａｍｅｒｉｃａｎ Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ ｏｆ ｐｈｙｓｉｃｓ ｐａｇｅ３７１〜ｐａｇｅ３７５ 超伝導や超流動において、ボーズ−アインシュタイン凝縮が生じた、量子流体の超流体状態において、量子渦及び量子渦から量子乱流が生じることは非特許文献６において、示されている。 非特許文献
【非特許文献6】非線形科学シリーズ１ 中村勝弘 編 量子渦のダイナミクス／砂丘と風紋の動力学 坪田 誠／西森 択 著 培風館 ３頁〜１０５頁超流体現象は、強磁性流体のスピンの対称性の破れと電場によるスピンの軌道空間の破れが同時に生じた場合観察されることは、非特許文献７で既に知られている。 非特許文献
【非特許文献7】Ａｄｖａｎｃｅｄ ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ ｏｎ ｔｈｅ Ｎｏｂｅｌ Ｐｒｉｚｅ ｉｎ Ｐｈｙｓｉｃｓ，７ Ｏｃｔｏｂｅｒ ２００３ Ｋｕｎｇｌ．Ｖｅｔｅｎｓｋａｐｓａｋａｄｅｍｉｅｎ Ｔｈｅ ｒｏｙａｌ Ｓｗｅｄｉｓｈ ａｃａｄｅｍｙ ｏｆ ｓｃｉｅｎｃｅｓ Ｓｕｐｅｒｆｌｕｉｄｓ ａｎｄ ｓｕｐｅｒｃｏｎｄｕｃｔｏｒｓ：ｑｕａｎｔｕｍ ｍｅｃｈａｎｉｃｓ ｏｎ ａ ｍａｃｒｏｓｃｏｐｉｃ ｓｃａｌｅ ｐａｇｅ１〜ｐａｇｅ１５ 液体金属、電離プラズマによる電磁流体によるＭＨＤ発電装置において、流路の形状によって、圧縮性電磁流体となり、亜音速流、超音速流となることによって同じ、入り口速度、電界強度、及び磁束密度で動作する非圧縮性流体による発電装置と較べ４０％ほど増幅することは、非特許文献８に示されている。 非特許文献
【非特許文献8】ＭＩＴコアカリキュラム 電気力学ＩＩＩ Ｒ．Ｈ．ウッドソン Ｊ．Ｒ．メルヒャー著 大越孝敬 二宮敬虎訳 産業図書 １８６頁〜２３７頁 低温プラズマの磁気流体モデルが磁界に垂直に伝搬するとき、アルフヴェーン波が生じソリトン波動が生じることは非特許文献９において、示されている。 非特許文献
【非特許文献9】Ｍｅｔｈｏｄｓ ｉｎ Ｎｏｎｌｉｎｅａｒ Ｐｌａｓｍａ ｔｈｅｏｒｙ Ｒｏｎａｌｄ Ｃ．Ｄａｖｉｄｓｏｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｍａｒｙｌａｎｄ Ｃｏｌｌｅｇｅ Ｐａｒｋ，Ｍａｒｙｌａｎｄ Ａｃａｄｅｍｉｃ Ｐｒｅｓｓ Ｖｏｌｕｍｅ ３７ ｉｎ ｐｕｒｅ ａｎｄ ａｐｐｌｉｅｄ ｐｈｙｓｉｃｓ Ａ ｓｅｒｉｅｓ ｏｆ Ｍｏｎｏｇｒａｐｈ ａｎｄ Ｔｅｘｔｂｏｏｋｓ Ｃｈａｐｔｅｒ ２．Ｔｈｅ Ｋｏｒｔｅｗｅｇ−ｄｅ Ｖｒｉｅｓ Ｅｑｕａｔｉｏｎ Ａ ｗｅａｋｌｙ Ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｔｈｅｏｒｙ ｏｆ ｉｏｎ ｓｏｕｎｄ ｗａｖｅｓ ｐａｇｅ１５ ｔｏ ｐａｇｅ３１ 圧縮性流体の電磁流体によるプラズマ理論に関しては、次のように説明されている。 圧縮性流体中の電磁流体には縦波が生じ、もし粒子の速度と波の電波方向が磁界に平行だと、通常の平面音波が起きる。それは磁界に並行な流体粒子のどのような運動も磁力線を乱さないからである。そのような波は流体中を通常の音の速度Ｃ０で進行してゆく、しかし、粒子の速度が伝搬方向へは並行だが磁界に垂直であると、磁圧の静圧と流体の通常の静圧が加わりあって、アルフヴェーンによって発見された第二の形の縦波の圧縮波が生じる。この場合波の速度は（Ｃ０＋μＨ０２／ρ）１／２となる。ことは非特許文献１０に示されている。 Ｃ０；音の速度 μ；透磁率、Ｈ０；磁界、ρ、密度 非特許文献
【非特許文献10】電磁流体力学プラズマ入門 Ｖ．Ｃ．Ａ．フェラロ Ｃ．プロンプトン 共著 桜井 明 他 共訳 東京電機大学出版部 １頁〜９７頁 非特許文献１０に示されているプラズマ理論によれば、磁界が非一様であることから、電磁流体が圧縮される場合、縦波及び同じ縦波のアルフヴェーン波が生じることによって、エネルギーは増幅される 超伝導の理論とプラズマの理論との関係は、超伝導の南部理論において示されている。 超伝導の南部理論の説明において、スピンがボーズ−アインシュタイン凝縮を示し、縦波の集団モードのプラズマが生じたとき、電磁場であるゲージ場が質量、すなわちエネルギーを獲得する現象について非特許文献３は示している。 半導体顔料のＣｄＳ及びＣｄＳｅは電子と正孔が再結合し励起子によってプラズマが生じる機構から光学的に励起され発光が生じることは非特許文献１１に示されている。 非特許文献
【非特許文献11】Ｄｙｎａｍｉｃｓ ａｎｄ ｍｅｃｈａｎｉｓｍ ｏｆ ｒｅｃｏｍｂｉｎａｔｉｏｎ ｏｆ ｅｌｅｃｔｒｏｎ−ｈｏｌｅ ｐｌａｓｍａ ａｎｄ ｈｉｇｈ−ｄｅｎｓｉｔｙ ｅｘｃｉｔｏｎｓ ｉｎ ＣｄＳ ａｎｄ ＣｄＳｅ Ｖ．Ｓ Ｄｎｅｐｒｏｖｓｋｉｉ，Ｖ．Ｉ．Ｋｌｉｍｏｖ，ａｎｄ Ｍ．Ｇ．Ｎｏｖｉｋｏｖ Ｍｏｓｃｏｗ Ｓｔａｔｅ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ Ｓｏｖ．ｐｈｙｓ．ＪＥＴＰ ７２（３）Ｍａｒｃｈ １９９１ １９９１ Ａｍｅｒｉｃａｎ Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ ｏｆ ｐｈｙｓｉｃｓ Ｐａｇｅ４６８〜Ｐａｇｅ４７６ 磁場を印加した半導体にマイクロ波を照射すると固体プラズマによって、アルフヴェーン波及びヘリコン波が励起することは、非特許文献１２に示されている 非特許文献
【非特許文献12】Ｐａｒａｍｅｔｒｉｃ ｅｘｃｉｔａｔｉｏｎ ｏｆ Ａｌｆｖｅｎ ａｎｄ ｈｅｌｉｃｏｎ ｗａｖｅｓ ｉｎ ａ ｍａｇｎｅｔｏａｃｔｉｖｅ ｃｏｍｐｅｎｓａｔｅｄ ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ ｂｙ ｍｉｃｒｏｗａｖｅ ｒａｄｉａｔｉｏｎ Ａ．Ａ．Ｍａｍｕｎ ａｎｄ Ｍ．Ｓａｌｉｍｕｌｌａｈ Ｄｅｐａｒｔｍｅｎｔ ｏｆ ｐｈｙｓｉｃｓ Ｊａｈａｎｇｉｒｎａｇａｒ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ Ｂ ｖｏｌｕｍｅ４４，Ｎｕｍｂｅｒ１６ １５Ｏｃｔｏｂｅｒ １９９１ Ｐａｇｅ８６８５〜Ｐａｇｅ８６９３ 半導体顔料ＣｄＳの微粒子が界面活性剤によって表面活性されると発光の量子効率が増幅することは非特許文献１３に示されている。 非特許文献
【非特許文献13】Ｐｈｏｔｏｃｈｅｍｉｓｔｒｙ ｏｆ ｃｏｌｌｏｉｄａｌ Ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ．２０．Ｓｕｒｆａｃｅ Ｍｏｄｉｆｉｃａｔｉｏｎ ａｎｄ Ｓｔａｂｉｌｉｔｙ ｏｆ ｓｔｒｏｎｇ Ｌｕｍｉｎｅｓｃｉｎｇ ＣｄＳ ｐａｒｔｉｃｌｅｓ Ｌｕｂｏｍｉｒ Ｓｐａｎｈｅｌ，Ｍａｒｋｕｓ Ｈａａｓｅ，Ｈｏｒｓｔ Ｗｅｌｌｅｒ ａｎｄ Ａｒｎｉｍ Ｈｅｎｇｌｅｉｎ Ｈａｈｎ−Ｍｅｔｉｎｅｒ−Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ Ｂｅｒｌｉｎ，Ｆｅｄｅｒａｌ Ｒｅｐｕｂｌｉｃ ｏｆ Ｇｅｒｍａｎｙ Ｊ．Ａｍ．Ｃｈｅｍ．Ｓｏｃ １９８７，１０９，Ｐａｇｅ５６４９−Ｐａｇｅ５６５５ 多相状態における化学物質が反応、拡散することによって、紋状の多相流体現象のソリトン運動と同一の永続的周期運動をすることは、ベルーソフ・ザボチンスキー反応として非特許文献１４によって、既に知られている。 非特許文献
【非特許文献14】セルオートマトン法 複雑系の自己組織化と超並列処理 加藤恭義、 光成友孝、築山洋 共著 森北出版株式会社 １４３頁〜１５３頁 量子カオスが発生する量子駆動回転装置において、量子ソリトン波動が生じる理論的考察は非特許文献１５に示されている。しかし具体的な実験的証明は示されていない。 非特許文献
【非特許文献15】Ｍａｎｉｆｅｓｔａｔｉｏｎｓ ｏｆ ｃｌａｓｓｉｃａｌ ａｎｄ ｑｕａｎｔｕｍ ｃｈａｏｓ ｉｎ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｗａｖｅ ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ Ｆｒａｎｃｅｓｃｏ Ｂｅｎｖｅｎｕｔｏ ａｎｄ Ｇｉｕｌｉｏ Ｃａｓａｔｉ Ｄｉｐａｒｔｉｍｅｎｔｏ ｄｉ Ｆｉｓｉｃａ ｄｅｌｌ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔａ Ｉｔａｌｙ Ａｒｋａｄｙ Ｓ．Ｐｉｋｏｖｓｋｙ Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ ｏｆ Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐｈｙｓｉｃｓ ６０３６００ Ｇｏｒｋｙ，Ｕ．Ｓ．Ｓ．Ｒ．Ｄｉｍａ Ｌ．Ｓｈｅｐｅｌｙａｎｓｋｙ Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ ｏｆ Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐｈｙｓｉｃｓ ６０３６００ Ｇｏｒｋｙ，Ｕ．Ｓ．Ｓ．Ｒ．Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ Ａ ｖｏｌｕｍｅ４４ ｎｕｍｂｅｒ６ １５Ｓｅｐｔｅｍｂｅｒ １９９１ Ｐａｇｅ３４２３〜Ｐａｇｅ３４２６ 半導体材料をモデルとして、磁場が印加されている状態で、量子カオスの発生によるプラズモンのゲージ場（電磁場）において、量子流体による量子渦が生じることから、量子乱流状態となり、量子流体のエネルギーが増幅される理論的考察は非特許文献１６に示されている。しかし具体的な実験的証明は示されていない。 非特許文献
【非特許文献16】Ｔｕｒｂｕｌｅｎｃｅ ａｎｄ Ｓｐａｔｉａｌ Ｃｏｒｒｅｌａｔｉｏｎ ｏｆ Ｃｕｒｒｅｎｔｓ ｉｎ Ｑｕａｎｔｕｍ Ｃｈａｏｓ Ｊｏｈｎ Ｒ．Ｅｖａｎｓ ａｎｄ Ｍａｒｋ Ｉ．Ｓｔｏｃｋｍａｎ Ｄｅｐａｒｔｍｅｎｔ ｏｆ Ｐｈｙｓｉｃｓ ａｎｄ Ａｓｔｒｏｎｏｍｙ：Ｇｅｏｒｇｉａ Ｓｔａｔｅ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ ｌｅｔｔｅｒｓ ｖｏｌｕｍｅ８１ Ｎｕｍｂｅｒ２１ ２３Ｎｏｖｅｍｂｅｒ １９９８ Ｐａｇｅ４６２４〜Ｐａｇｅ４６２７
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【0007】
常温、常圧下において、磁性流体にマイクロ波を照射し生じる超流体現象を実験によって実証し、理論的に解析し、超流体エネルギーを導き出した。超流体はボーズ−アインシュタイン凝縮による巨視的な量子効果であり、超流体の状態において、スピンによる量子渦が生じる。非特許文献４において、マイクロ波を磁性体に常温で照射すると、超伝導、超流動と同じ巨視的な量子効果を示す、ボーズ−アインシュタイン凝縮を示すことは記載されている。非特許文献３における、超伝導の南部理論の説明において、スピンがボーズ−アインシュタイン凝縮を示し、縦波の集団モードのプラズマが生じたとき、すなわち電磁場であるゲージ場が質量（エネルギー）を獲得する現象について示している。非特許文献６において、超伝導や超流動において、ボーズ−アインシュタイン凝縮が生じ、超流体状態となり、量子渦が生じることは記載されている。超流体現象は、強磁性流体のスピンの対称性の破れと電場によるスピンの軌道空間の破れが同時に生じた場合観察されることは、非特許文献７で既に知られている。従来の磁性流体は強磁性又はフェリ磁性の素材を微粉末にして利用されている。磁性流体にマイクロ波を照射することによって、超流体現象を生じさせるには、マイクロ波を全吸収する、強磁性体の磁性流体では、プラズモンの縦波の集団モードのプラズマ現象が生じず、ボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦が見られない。従来の強磁性又はフェリ磁性体とは異なる、磁化並びに、電磁波吸収率の異なる金属微粒子と強磁性、フェリ磁性体の磁性微粒子を混相させ、磁性流体を作成し、マイクロ波を照射し、外部から磁場を印加すると、プラズモンの縦波の集団モードのプラズマ現象が生じ、ボーズ・アインシュタイン凝縮によるマグネトプラズモン効果が生じ、量子渦が生じる超流体現象の状態を観察できた。
マグネトプラズモン効果を引き出すために、従来利用されていない、常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｓｂ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＭｎ，Ｎｉ，Ｃｒ，Ｆｅ，Ｃｏの磁性を示さない酸化化合物の微粒子に強磁性又はフェリ磁性微粉末に混合し、赤ワイン、カシス酒、ブルーベリー酒、カシスジュース、グレープジュース、ブルーベリージュース、すなわちポリフェノールを含有していることを特徴とする水溶液を入れ、界面活性剤において金属微粒子を均等に拡散させ、金属微粒子の表面電子の反応を活性化させ、外部からマイクロ波を照射すると常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＭｎ，Ｎｉ，Ｃｒ，Ｆｅ、Ｃｏの磁性を示さない酸化化合物の微粒子は磁性を示した。
非磁性（強磁性を示さない）元素、またはその化合物が磁性を示す例としては、銅錯体が有機ポリフェノールの中で、光を照射することによって、磁性が生じることは非特許文献１に報告されている。また、反磁性、常磁性の金、銀、白金、プラチナ、銅、チタン、スズ、カーボン、ケイ素、炭素、アルミニウム等の元素の物理特性を強磁性特性に磁性を変換させることによって、元素の電気抵抗率、イオン化エネルギーの物理的特性を転換させ、新たな磁性素材として利用する方法は特許文献２によって示されている。
従来、強磁性、フェリ磁性はｄ電子の不対電子によって磁性構造が転換するとされていた又ナノ粒子における常磁性体，反磁性体が磁性を持つ電子配列はｐ電子の不対電子対によって強磁性になるとされていた。金属粒子をナノ粒子構造にする場合とμｍの微粒子構造での経済的製造価格差は大きく、μｍの粒径で磁性反応を有する構造とした。
超流体現象は、強磁性流体のスピンの対称性の破れと電場によるスピンの軌道空間の破れが同時に生じた場合観察されることは、非特許文献７で既に知られている。
従来の強磁性又はフェリ磁性体とは異なる、磁化並びに、電磁波吸収率の異なる金属微粒子と強磁性、フェリ磁性体の磁性微粒子を混相させ、磁性流体を作成し、マイクロ波を照射し、外部から磁場を印加すると、量子渦が生じる超流体現象の状態を観察できた。
磁性流体にカーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子を混合させた混合磁性流体に磁場を外部から加え、マイクロ波によって照射すると、磁性流体の液体中に、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子の表面電子の放出によって非平衡な電磁場が形成され、カーボン繊維、活性炭、カーボン微粒子の表面にプラズマが形成され、混相磁性流体にボーズ−アインシュタイン凝縮の状態の量子渦が生じる超流体状態が観察され、エネルギーが増幅される実験を行った。
環境負荷の少ない経済的な次世代エネルギーは量子的エネルギーによって解決でき、超流体エネルギーはその役割を担っている。
電磁波吸収効率の異なる２種類以上の微粒子を混合した、混相磁性流体の超流体のエネルギーを増幅させるには、強磁性体又はフェリ磁性体の微粒子に常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＭｎ，Ｎｉ，Ｃｒ，Ｆｅ，Ｃｏの磁性を示さない酸化化合物の微粒子に光増感度を高めるため、半導体顔料の微粒子を複数混合させ、マイクロ波（２．４５ＧＨｚ）による波長干渉効果の実験を行った。
電磁波または光と半導体材料、特にＣｄＳ及びＣｄＳｅとの相互作用の効果は非特許文献１１、非特許文献１２、非特許文献１３に示されている。
非特許文献１１において、半導体顔料のＣｄＳ及びＣｄＳｅは電子と正孔が再結合し励起子によってプラズマが生じる機構から光学的に励起され発光が生じることは示されている。
磁場を印加した半導体にマイクロ波を照射すると固体プラズマによって、アルフヴェーン波及びヘリコン波が励起することは、非特許文献１２に示されている。
半導体願料ＣｄＳの微粒子が界面活性剤によって表面活性されると発光の量子効率が増幅することは非特許文献１３に示されている。
半導体材料をモデルとして、磁場が印加されている状態で、量子カオスの発生によるプラズモンのゲージ場（電磁場）において、量子流体による量子渦が生じることから、量子乱流状態となり、量子流体のエネルギーが増幅される理論的考察は非特許文献１６に示されている。しかし具体的な実験的証明は示されていない。
多相状態における化学物質のカオスの発生によるソリトン運動の例としては、多相状態における化学物質が反応、拡散することによって、紋状の多相流体現象が生じ、カオスの発生の原理からソリトン運動と同一の永続的周期運動をすることは、非特許文献１４によって、ベルーソフ・ザボチンスキー反応として既に知られている。
量子カオスが発生する量子駆動回転装置において、量子ソリトン波動が生じる理論的考察は非特許文献１５に示されている。しかし具体的な実験的証明は示されていない。
量子駆動回転装置による発電装置の例としては、感温磁性流体のなかにアルゴンガス、貴金属の金、銀、白金、白金ロジウム並びに、その合金の金属片、金属棒、微粒子を挿入し、外部から永久磁石によって、磁場を印加し、マイクロ波、ミリ波、高周波で加熱し、水で冷却し、感温磁性流体の磁力格差、並びに強磁性共鳴、アルゴンガス、貴金属の金、銀、白金、白金ロジウムによるプラズマ、プラズモン反応と感温磁性流体の磁場と磁性共鳴の相互作用による、感温磁性流体の駆動をフィンの付いた回転体によって回転させ発電装置とする発明は本願出願者によって特許文献１によって示されている。
しかし、磁性流体に半導体顔料を混相した混相磁性流体の超流体現象における量子カオスの発生による量子乱流現象のエネルギーの増幅効果については記載されていない。
超流体状態の磁性流体に半導体顔料を混相した、混相電磁流体を作成した。半導体顔料とポリフェノールの液体と界面活性剤の接触界面において、酸化還元反応によって荷電物質を生成し、半導体顔料の界面の荷電物質と半導体顔料の電子と正孔が再結合し励起子を形成することによって、光増感度が生じ、マグネトプラズモン共鳴が生じ、電磁場が増強される、光及び電磁波と半導体顔料の固体表面電子との相互作用が生じる。マグネトプラズモン共鳴の波長の位相関係による干渉効果によって、コヒーレントな状態となり量子効果が生じることによって、アルフヴェーン波による量子ソリトン運動及び量子カオスが生じることによる量子乱流現象が生じ、永続的周期運動が生じることによって、超流体のエネルギーが増幅する方法を開発した。
【課題を解決するための手段】
【0008】
超流体とは、極低温下で流体抵抗が全くない状態で、永久に流体が流れる超流動の巨視的なボーズ−アインシュタイン凝縮による量子状態において表れる状態として知られている。混相電磁流体にマイクロ波を照射したことによる、超流体エネルギーは、強磁性、フェリ磁性の微粒子と金属微粒子のマグネトプラズモン効果によって、ボーズ・アインシュタイン凝縮が生じ、量子渦の生じる超流体現象によって発生する。超流体エネルギーは、半導体顔料とポリフェノールの液体と界面活性剤の接触界面において、酸化還元反応によって荷電物質を生成し、半導体顔料の界面の荷電物質と半導体顔料の電子と正孔が再結合し励起子を形成することによって、光増感度が生じ、マグネトプラズモン共鳴が生じ、電磁場が増強される、光及び電磁波と半導体顔料の固体表面電子との相互作用が生じる。マグネトプラズモン共鳴の波長の位相関係による干渉効果によって、コヒーレントな状態となり量子効果が生じることによって、アルフヴェーン波による量子ソリトン運動及び量子カオスが生じることによる量子乱流現象が生じ、超流体のエネルギーが増幅する方法を発明した。
超流体現象には、強磁性、フェリ磁性の微粒子に異なる元素又は酸化物、化合物、合金の金属微粒子を複数混合し、赤ワイン、カシス酒、ブルーベリー酒、グレープジュース、カシスジュース、ブルーベリージュース、すなわちポリフェノールを多く含有することを特徴とする水溶液、又はリンゴ酸、クエン酸の水溶液の耐熱容器に入れ、分散を安定化させるために界面活性剤を入れ、光増感度を高めた。耐熱容器の外部からマイクロ波を照射すると常磁性体のＴｉ，Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ，Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、ＭｎＯ４，ＣｒＯ７，Ｆｅ２Ｏ３，ＣｏＯ，ＮｉＯ微粒子は、磁化反応を示す。
これらの構造は、金属の結晶バンドに空孔又は格子の欠陥による不対電子が磁性共鳴によって励起されることによって自発磁化を示し、金属微粒子だけではなく、無機物のケイ素、炭化ケイ素、酸化ケイ素、炭素繊維、活性炭も磁化反応をしめした。
図１は銅微粒子が磁化反応を示し永久磁石に付いている写真である。図６はチタン微粒子が磁化反応を示し永久磁石に付いている写真である。図７はジルコニア微粒子が磁化反応を示し永久磁石に付いている写真である。図８−１は炭化ケイ素が磁化を示し永久磁石に付いている写真である。図８−２は酸化ケイ素が磁化を示し永久磁石に付いている写真である。図８−４は炭素繊維が磁化を示し永久磁石に付いている写真である。
非磁性（強磁性を示さない）元素、またはその化合物が磁性を示す例としては、銅錯体が有機ポリフェノール中で、光を照射することによって磁性スピンが励起し、超交換相互作用によって、磁性が生じることは非特許文献１に示されている。
ポリフェノールの中に、Ｍｎ−Ｚｎフェライトのミクロン微粒子及びＳ電子配置以外の常磁性体、反磁性体のミクロン金属微粒子を一定の比率で入れ、反磁性又は常磁性の金属微粒子の表面活性を改善するために、微量の界面活性剤を添加し、マイクロ波を２．４５ＧＨｚ，５００Ｗで照射すると常磁性体、反磁性体は超交換相互作用によって強磁性体に転換する。
この現象は、ポリフェノールの遊離電子の陰イオンと、マイクロ波によるＭｎ−Ｚｎフェライトの微粒子の電子スピンの励起反応で、常磁性体、反磁性体等のミクロン金属微粒子のｄ電子、ｐ電子、ｆ電子の電子配置の電子対がポリフェノール及びＭｎ−Ｚｎフェライトの微粒子において、酸化還元反応が誘導され、超交換相互作用が生じ、反磁性（Ｃｕ，Ｚｎ，Ｓｉ，Ａｇ，Ｃｄ，Ｓｅ，Ｓｎ，Ａｕ，Ｈｇ，Ｓｂ，Ｉｎ，Ｂｉ，Ｐ，Ｃ）、並びに常磁性（Ｔｉ，Ｖ，Ｐｔ，Ｓｎ，Ｗ，Ａｌ，Ｚｒ，Ｎｄ，Ｍｏ，Ｐｄ）は、強磁性を示す。
界面活性剤を添加することによって、反磁性又は常磁性の金属微粒子の表面電子の反応及びポリフェノールの遊離電子による陰イオンとＭｎ−Ｚｎ磁性微粒子表面のマイクロ波照射による電子スピンの反応はさらに活性化され、超交換相互作用による磁化は大きくなる。
超交換相互作用によって強磁性示す電子配置はｐ電子配置、ｄ−ｐ電子配置、ｆ−ｐ電子配置ｓ−ｐ電子配置である。ｓ電子配列だけの元素（Ｃａ、Ｋ、Ｎａ、Ｍｇ、Ｂａ）は単独では強磁性に転換できない。
マイクロ波のスピン励起による反磁性又は常磁性の金属微粒子の強磁性転換は、Ｍｎ−Ｚｎ磁性流体、反磁性又は常磁性の金属微粒子、ポリフェノールによって、金属原子間の電子的、磁気的相互作用が協同的に働き、ゼーマン効果並びに磁性共鳴によって、基底状態から相転移現象を起こし、マイクロ波励起状態、準安定状態となることによって生じる。
強磁性体、フェリ磁性の微粒子及び常磁性体のＴｉ，Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ，Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、半導体顔料、ＭｎＯ４，ＣｒＯ７，Ｆｅ２Ｏ３，ＣｏＯ，ＮｉＯ微粒子の粒度はｎｍサイズからμｍサイズにおいて、粒子のサイズに依存してマグネトプラズモンによる量子効果が大きくなる。これらの物質を含む磁性流体は、粒子のサイズに依存してエネルギーが変化し、大きなエネルギーの超流体現象を起こす。
磁性流体にマイクロ波帯を照射するにおいて、半導体顔料との混相電磁流体を量子力学的に超流体の状態にし、量子カオスの発生から、量子乱流現象によって、超流体のエネルギーを増幅させる理論を説明する。
マイクロ波を強磁性又はフェリ磁性の微粒子、強磁性転換された常磁性、反磁性の微粒子からなる混相電磁流体に照射すると、磁性共鳴が生じ、強磁性構造に転換された反磁性、常磁性の元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子にはスピンサイクロトロン共鳴及び微粒子の表面電子によるプラズモン共鳴の相互作用の結果、マグネトプラズモン共鳴が生じ、ボーズ−アインシュタイン凝縮の状態によって、極低温下の超伝導、超流動と同様に、常温、常圧下でマイクロ波によって量子渦の生じる超流体現象が生じる。炭素素材と強磁性又はフェリ磁性の微粒子、強磁性転換された常磁性、反磁性の微粒子を混相させ、マイクロ波を照射すると、炭素素材の微粒子の表面電子の放出によって非平衡な電磁場が形成され、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子の表面にプラズマが形成され、強磁性構造に転換された炭素繊維のスピンサイクロトロン共鳴との相互作用によってマグネトプラズモン共鳴が生じ、極低温下の超伝導、超流動と同様に、常温、常圧下でマイクロ波によってボーズ−アインシュタイン凝縮の状態による量子渦が生じる超流体現象が生じる。マイクロ波によって生じた超流体にエキシトン（励起子）によって光励起する半導体顔料の微粒子を混相した混相電磁流体において、半導体顔料とポリフェノールの液体及び界面活性剤の接触界面に、酸化還元反応によって荷電物質が生成され、半導体顔料の界面の荷電物質と半導体顔料の電子と正孔が再結合し励起子を形成することによって、光増感度が生じ、マグネトプラズモン共鳴が生じ、電磁場が増強される。その結果、光及び電磁波と半導体顔料の固体表面電子との相互作用にあって、マグネトプラズモン共鳴の波長の位相関係による干渉効果によって、コヒーレントな状態となり、量子効果が生じることから、アルフヴェーン波による量子ソリトン運動及び量子カオスが生じることによる量子乱流現象が生じ、超流体のエネルギーが増幅する。
室温においてマイクロ波を磁性体に、照射し、パラレルポンピングが生じると、超伝導、超流動
と同じ、巨視的な量子効果を示す、ボーズ−アインシュタイン凝縮を示すことは非特許文献４に示されている。
室温においてマイクロ波を磁性体に照射し、パラレルポンピングが生じるとソリトン波動が増幅されて生じることは非特許文献５に示されている。
低温プラズマの磁気流体モデルが磁界に垂直に伝搬するとき、アルフヴェーン波が生じソリトン波動が生じることは非特許文献９において示されている。
半導体顔料のＣｄＳ及びＣｄＳｅは電子と正孔が再結合し励起子によってプラズマが生じる機構から光学的に励起され発光が生じることは非特許文献１１に示されている。
磁場を印加した半導体にマイクロ波を照射すると固体プラズマによって、アルフヴェーン波及びヘリコン波が励起することは、非特許文献１２に示されている
磁性流体、磁化を持った金属粒子、半導体顔料による流体に外部から磁場を印加し、マイクロ波を照射すると磁界に垂直に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ量子ソリトン運動が生じる。
磁性流体に外部から磁場を印加しながらマイクロ波を照射し、磁性流体に量子スピンによるボーズ−アインシュタイン凝縮によって、微視的なスピンの量子効果が磁性流体の多数の粒子による巨視的量子効果に増幅され、磁性流体のスピンによる共鳴、すなわち、磁性共鳴によって磁性流体のエネルギーがマイクロ波の入射エネルギーより増幅する。増幅した磁性流体のエネルギーは数式１によって表される。
【数1】
常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｓｂ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＮｉ，Ｍｎ，Ｆｅ，Ｃｏ，Ｃｒの磁性を示さない酸化化合物の微粒子が強磁性に転換したときのスピンサイクロトロン周波数ωｃは数式２で示される。
【数2】
常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｓｂ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＮｉ、Ｍｎ，Ｆｅ，Ｃｏ、Ｃｒの磁性を示さない酸化化合物の微粒子のプラズモン周波数ωｐは数式３で示される。
【数3】
数式２のスピンサイクロトロン周波数ωｃと数式３のプラズモン周波数ωｐを用いて、常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｓｂ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＮｉ、Ｍｎ，Ｆｅ，Ｃｏ、Ｃｒの磁性を示さない酸化化合物の微粒子のマグネトプラズモン周波数ωは数式４の解で表される。
【数4】
マグネトプラズモンの励起によるエネルギーＷは次の数式５で表される。
【数5】
【数6】
強磁性転換された反磁性又は常磁性の金属微粒子、ＣｄＳｅ化合物微粒子などの半導体顔料の微粒子のマグネトプラズモンの励起による電場のエネルギーは次の数式７で表される。
【数7】
Ｅｙ；ｙ方向の電場 Ｅｚ；ｚ方向の電場 ｉ；虚数単位 ｋ；マグネトプラズモン振動の波数 ω；マグネトプラズモン振動の周波数
Ｌ；マグネトプラズモンによって励起したｙ方向の電場の伝搬距離
Ｍｎ−Ｚｎ磁性流体の磁性共鳴によるエネルギーは数式１によって表される。
数式１を（ｘ，ｙ，ｚ）による３次元形式で表示する。
Ｂ（ｘ．ｙ．ｚ）＝Ｈ（ｘ．ｙ．ｚ）＋ｈ（ｓｉｎ ωｈｔ）
Ｐ（ｘ．ｙ．ｚ）＝２πγ（Ｍｓ＋Ｈ（ｘ．ｙ．ｚ））ｈｇμＢｎｋ＝２πγ（Ｍｓ＋Ｂ（ｘ．ｙ．ｚ）−ｈ（ｓｉｎωｈｔ））ｈｇμＢｎｋ
Ｂ（ｘ，ｙ，ｚ）；ｘ軸方向，ｙ軸方向，ｚ軸方向に印加されたすべての電磁場エネルギー
Ｈ（ｘ，ｙ，ｚ）；ｘ軸方向，ｙ軸方向，ｚ軸方向に印加された静磁場
Ｐ（ｘ，ｙ，ｚ）；ｘ軸方向，ｙ軸方向，ｚ軸方向のＭｎ−Ｚｎフェライト微粒子の励起エネルギー
Ｍｎ−Ｚｎ磁性流体の磁性共鳴によるエネルギーと強磁性転換された反磁性又は常磁性の金属微粒子、半導体顔料の微粒子のマグネトプラズモンの励起による電場が相互作用したときの量子力学的波動関数
は次の数式８で表される。
【数8】
【数9】
強磁性粒子のスピンの対称性の破れによって、磁性流体の現象は生じる。スピンの軌道空間が電場によって破れることから液晶の現象は生じる。
超流体現象は、強磁性流体のスピンの対称性の破れと電場によるスピンの軌道空間の破れが同時に生じた場合観察されることは、非特許文献７で既に知られている。
マイクロ波超流体はＭｎ−Ｚｎ磁性微粒子の数式１の磁性共鳴による強磁性粒子のスピンの対称性の破れと数式７の強磁性転換された反磁性又は常磁性の金属微粒子、半導体顔料の微粒子のマグネトプラズモンの励起による電場が相互作用し、強磁性粒子のスピンの対称性の破れと、強磁性転換された反磁性又は常磁性の金属微粒子、半導体顔料微粒子によるマグネトプラズモン効果の電場による、スピンの軌道空間の対称性の破れが同時に生じることは数式８によって表される。その結果マイクロ波超流体現象が生じ、マイクロ波超流体の量子エネルギーは数式９で表される。
量子力学的波動関数のエネルギー方程式によって、半導体材料をモデルとして、磁場が印加されている状態で、量子カオスの発生によるプラズモンのゲージ場（電磁場）において、量子流体による量子渦が生じることから、量子乱流状態となり、量子流体のエネルギーが増幅される理論的考察は非特許文献１６に示されている。
数式９の量子力学的波動関数のエネルギー方程式から、Ｍｎ−Ｚｎ磁性流体の磁性共鳴によるエネルギーと強磁性転換された反磁性又は常磁性の金属微粒子に半導体顔料の微粒子を混相した混相電磁流体の超流体状態において、量子カオスが発生し、量子乱流現象において、超流体のエネルギーが増幅されることが導出される。
マイクロ波超流体現象のエネルギーは、周波数の異なる電磁波、マイクロ波及び可視光の波長の電磁波並びに光を同時又は交互に強磁性粒子、強磁性転換された反磁性又は常磁性の金属微粒子、半導体顔料の微粒子による磁性流体に照射するとエネルギーは大きくなる。マイクロ波超流体のエネルギーはマイクロ波が、外部から磁場を印加されることによるマグネトプラズモン効果のボーズ−アインシュタイン凝縮によりエネルギー（質量）を獲得する法則によって決定される。マグネトプラズモン効果によってエネルギー（質量）を獲得する関係式を数式１０に示す。
【数10】
Ｌ；マグネトプラズモンによって励起したｙ方向の電場 λＤ；Ｄｅｂｙｅの長さ
ω；マグネトプラズモン振動の周波数
数式１０の右辺第２項は、マグネトプラズモン効果によって獲得された電磁場エネルギーのポテンシャル（湯川ポテンシャル）である。数式１０によって金属の微粒子の半径ｒを決定することによって、マイクロ波超流体現象における最適の粒子サイズは導かれる。
マイクロ波超流体現象は、アルフヴェーン波による量子ソリトン運動及び量子カオスが生じることによる量子乱流現象が生じ、超流体のエネルギーが増幅する。電磁流体にアルフヴェーン波が生じる原理は非特許文献１０に記載されている。
非特許文献１０によれば、圧縮性流体中の電磁流体には縦波が生じ、もし粒子の速度と波の電波方向が磁界に平行だと、通常の平面音波が起きる。それは磁界に並行な流体粒子のどのような運動も磁力線を乱さないからである。そのような波は流体中を通常の音の速度Ｃ０で進行してゆく、しかし、粒子の速度が伝搬方向へは並行だが磁界に垂直であると、磁圧の静圧と流体の通常の静圧が加わりあって、アルフヴェーンによって発見された第二の形の縦波の圧縮波が生じる。この場合波の速度は（Ｃ０＋μＨ０２／ρ）１／２となる。
Ｃ０；音の速度 μ；透磁率、Ｈ０；磁界、ρ、密度
実験１〜実験１８の超流体の量子渦において、磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子、半導体顔料において外部から磁場を加え、マイクロ波を照射した場合、磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子は電子スピンの量子効果によるアルフヴェーン波が生じる。半導体顔料は半導体顔料の界面の荷電物質と半導体顔料の電子と正孔が再結合しエキシトン（励起子）を形成し、エキシトン（励起子）によって生じた光増感度がマグネトプラズモン振動によってアルフヴェーン波が生じる。アルフヴェーン波によって、量子ソリトン運動が生じる。磁場を永久磁石において、下部と側部、２カ所から印加した場合。２カ所の磁石による磁界に垂直に２種類のアルフヴェーン波とそのソリトン運動が磁力線にそって生じる。２種類のアルフヴェーン波とそのソリトン運動が衝突することから、衝撃波が生じる状態が観察される。
磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子のアルフヴェーン波の速度は数式１１に示される。
【数11】
．
半導体顔料のアルフヴェーン波の速度は数式１２に示される。
【数12】
請求項１の超流体の状態に希ガスを加え、磁場を印加し、マイクロ波を照射することによって、希ガスからプラズマが形成され亜臨界流体の状態となり、超流体のエネルギーがプラズマによる、量子プラズマ効果による量子渦の量子乱流現象によって大きく増幅される。強磁性体又はフェリ磁性体の微粒子に常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＭｎ、Ｎｉ、Ｃｒ、Ｆｅ、Ｃｏの磁性を示さない酸化化合物の微粒子に半導体顔料の微粒子を加えたことによるマグネトプラズモン効果の量子現象から生じる超流体状態の電磁流体に、希ガスを注入すると、希ガスが電離しプラズマが生じる。超流体状態の電磁流体と電離したプラズマとの混相電磁流体による亜臨界流体の状態から生じるマグネトプラズモン効果及び希ガスが電離した量子プラズマ効果による電界の相互作用により、ローレンツ起電力が生じることによって、混相磁性流体のエネルギーが増幅する。
混相磁性流体の超流体状態において、希ガスが注入され電離し、プラズマ状態となり、量子プラズマ効果が生じ、量子渦による量子乱流現象が生じたときのローレンツ起電力Ｓは次の数式１３であらわされる。
【数13】
Ｊｐ；プラズマ密度， ｑｓ；プラズマの電荷（ｓ＝ｅ電子，ｓ＝ｉイオン）ｎｓ，プラズマの密度
（ｓ＝ｅ電子，ｓ＝ｉイオン）ｖｓ；プラズマの速度（ｓ＝ｅ電子，ｓ＝ｉイオン）
磁性流体に外部から磁場を印加しながらマイクロ波を照射し、磁性流体に量子スピンによるボーズ−アインシュタイン凝縮によって、微視的なスピンの量子効果が巨視的量子効果に増幅されると、磁性流体のスピンによる共鳴、すなわち、磁性共鳴によって磁性流体のエネルギーがマイクロ波の入射エネルギーより増幅する。磁性体又はフェリ磁性体の微粒子に常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＭｎ、Ｎｉ、Ｃｒ、Ｆｅ、Ｃｏの磁性を示さない酸化化合物の微粒子に半導体顔料の微粒子によるマグネトプラズモン効果及び希ガスが電離した量子プラズマ効果による電界の相互作用によって、入射したマイクロ波の電磁波エネルギーは、外部から磁場を印加していることによって、質量すなわちエネルギーを獲得し、ローレンツ起電力が生じる。
マイクロ波帯における金属微粒子の超流体現象を起こす光増感度と金属微粒子が有する可視光領域に関する反応性について実験によって証明した。
実験４、実験５、実験６において半導体顔料の銅元素の化合物において色素の違いによってボーズ・アインスュタイン凝縮による量子渦の紋様の挙動の確認を行った。その結果、量子渦の挙動は大きな違いが生じており、電子レンジの、２．４５ＧＨｚのマイクロ波周波数と銅微粒子の吸収波長、色素の相違による吸収反射による差がエネルギーの格差になっている。
実験４のＭｎ−Ｚｎフェライト微粒子、銅微粒子、ブルーの色調のアズライト（Ｃｕ３（Ｃｏ３）ＯＨ２）微粒子の実験では、図４−１に示すように、ブルーの可視光３４０ｎｍ〜４７０ｎｍの波長領域では、スピン励起せず、マグネトプラズモン効果が少ないことを示している。反対に実験３の半導体顔料のＣｄＳ・ＣｄＳｅの赤い色は可視光における波長は６００ｎｍ〜７４０ｎｍにあり、図９−２に示すように、吸収波長は３００ｎｍ〜６５０ｎｍに存在する。２．４５ＧＨｚのマイクロ波の波長は励起によって激しくマグネトプラズモン効果があることを示している。ＣｄＳ・ＣｄＳｅ半導体顔料とポリフェノールの液体と界面活性剤の接触界面において、酸化還元反応によって荷電物質を生成し、半導体顔料の界面の荷電物質と半導体顔料の電子と正孔が再結合し励起子を形成することによって、光増感度が生じ、マグネトプラズモン共鳴が生じ、電磁場が増強される、光及び電磁波と半導体顔料の固体表面電子との相互作用が生じる。マグネトプラズモン共鳴の波長の位相関係による干渉効果によって、コヒーレントな状態となり量子効果が生じることによって、量子渦が生じ、アルフヴェーン波による量子ソリトン運動及び量子カオスが生じることによって量子乱流現象が発生し、超流体状態のエネルギーが大きく増幅している。
実験５の、Ｍｎ−Ｚｎフェライト微粒子、銅微粒子、グリーンの色調のマラカイト（Ｃｕ２（Ｃｏ２）ＯＨ２）微粒子による実験において、グリーンの色は可視光では４５０ｎｍ〜５２０ｎｍの領域である。この領域においてもマイクロ波はマグネトプラズモン効果を示す。
実験６において、Ｍｎ−Ｚｎフェライト微粒子に、銅微粒子、ブルーの色調のアズライト（Ｃｕ３（Ｃｏ３）ＯＨ２）微粒子、グリーンの色調のマラカイト（Ｃｕ２（Ｃｏ２）ＯＨ２）微粒子の３種類の微粒子を混合した実験を行うと、図４−２に示すように、激しいボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様が確認できる。図４−２の激しい量子渦の挙動からマイクロ波における超流体エネルギーは光の干渉効果によって増幅することが説明できる。実験４、実験５、実験６、においても、図１０が示すように、外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験１と実験２において、激しい量子渦が生じた銅、金、量子渦が生じなかった銀の違いは、可視光線流域における波長の領域において、吸収及び反射率の違いである。
図９−１に示すように、銅元素は波長３７０ｎｍ〜５７０ｎｍに約５０％の吸収率があり、金元素は波長３００ｎｍ〜５５０ｎｍに５０％の吸収率がある。銀元素の吸収率のある波長は３２０ｎｍ〜３３０ｎｍの狭い領域で反射率は１０％〜２０％である。マイクロ波帯２．４５ＧＨｚにおいて、磁場が存在するとき、銅元素、金元素のマイクロ波帯の吸収と反射によってマグネトプラズモン効果が生じ、量子渦が生じる。２．４５ＧＨｚのマイクロ波を照射した場合の銅微粒子、金微粒子、銀微粒子の吸収波長による領域と吸収率及び反射率による差がマグネトプラズモン効果による量子渦が生じるエネルギー格差になっている。銀粒子の場合は、２．４５ＧＨ以上の高い周波数において、吸収波長の領域と同調したとき、マグネトプラズモン効果による量子渦が生じる。電磁波であるマイクロ波は、磁場を印加し、金属、半導体の顔料、磁性体及びその化合物の微粒子に照射した場合、吸収と反射によって、界面に沿って進む電磁波と、金属、半導体の顔料、磁性体とその化合物の微粒子の表面自由電子との結合によって振動現象が起こり、量子励起であるマグネトプラズモン効果が生じる。マグネトプラズモン効果によって金属、半導体、磁性体及びその化合物の微粒子の界面の電磁場が増強される。その場合、磁場を印加した場合の吸収率、反射率が３０％〜７０％程度において量子励起が生じる。金属微粒子が全吸収、又は全反射に近い条件の場合、マグネトプラズモン効果は生じない。マグネトプラズモン効果による電磁場の増強は、粒子の形状や粒径、粒子大きさに存在する周囲の溶媒の媒質によって異なる。
実験７は、実験１の銅微粒子に金微粒子を混合した実験である。図５に示すように、激しい量子渦が生じた。図９−１に示すように、銅元素は波長３７０ｎｍ〜５７０ｎｍに約５０％の吸収率があり、金元素は波長３００ｎｍ〜５５０ｎｍに５０％の吸収率がある、同位相関係にある銅及び金のマグネトプラズモン周波数どうしが相互干渉し、マグネトプラズモン効果による電磁場が相互干渉によってボーズ・アインシュタイン凝縮を示すことによって増幅したことが証明された。
実験８は、実験１の銅微粒子にビスマス微粒子を混合した実験である。量子渦の紋様が生じた。図９−３に示すように、ビスマスは波長４５０ｎｍ〜５５０ｎｍに約５０％の吸収率があり、磁場が存在するとき、２．４５ＧＨｚのマイクロ波でマグネトプラズモン効果が生じ量子渦が観察される。
実験９は、耐熱ガラスに赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、チタン微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した実験である。図６に示すように、量子渦の紋様が生じた。図９−３に示すように、チタンは波長３５０ｎｍ〜４３０ｎｍに約５０％の吸収率があり、磁場が存在するとき、２．４５ＧＨｚのマイクロ波でマグネトプラズモン効果が生じ量子渦が観察される。
実験１０は、耐熱ガラスに赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、バナジウム微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した実験である。量子渦の紋様が生じた。バナジウムは波長３５０ｎｍ〜４５０ｎｍに約５０％の吸収率があり、磁場が存在するとき、２．４５ＧＨｚのマイクロ波でマグネトプラズモン効果が生じ量子渦が観察される。
実験１１は、耐熱ガラスに赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、ジルコニア微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した実験である。図７に示すように、量子渦の紋様が生じた。ジルコニアは波長３５０ｎｍ〜４５０ｎｍに約５０％の吸収率があり、磁場が存在するとき、２．４５ＧＨｚのマイクロ波でマグネトプラズモン効果が生じ量子渦が観察される。
光のエネルギーは波長によって、エネルギーは異なり、常磁性体のＴｉ，Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ，Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｓｂ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、ＭｎＯ４，ＣｒＯ７，Ｆｅ２Ｏ３，ＣｏＯ，ＮｉＯ微粒子はそれぞれ固有の波長吸収率を有している。吸収波長の領域は可視光線の波長３８０ｎｍ〜７８０ｎｍであり、黒色は全電磁波吸収である。可視光線の青紫色は３８０ｎｍの近傍にあり、赤色が７８０ｎｍの近傍にある。光のエネルギーボルトは紫が２，７５５Ｖ、赤色は１，６５０Ｖ、約１．７倍のエネルギー格差がある。超流体エネルギーを生成するためには、強磁性体、フェリ磁性の微粒子及び常磁性体のＴｉ，Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ，Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｓｂ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、ＭｎＯ４，ＣｒＯ，Ｆｅ２Ｏ３，ＣｏＯ，ＮｉＯ微粒子の混相磁性流体に外部から磁場を印加し、マイクロ波を照射する。数式１による磁性流体の磁性共鳴による磁場の増強及び、常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｓｂ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＮｉ、Ｍｎ，Ｆｅ，Ｃｏ、Ｃｒの磁性を示さない酸化化合物の微粒子が、強磁性に転換したときに、数式２によるスピンサイクロトロン共鳴による磁場の増強。数式３による常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｓｂ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＮｉ，Ｍｎ，Ｆｅ，Ｃｏ，Ｃｒの磁性を示さない酸化化合物の微粒子のプラズモン共鳴によって電場は増強される。数式４によるマイクロ波の周波数並びに、外部磁場との同調による数式４によって導かれるマグネトプラズモン共鳴の周波数によって電磁場は増強され相互干渉作用が生じ、赤色が主成分の微粒子による混相磁性流体は２．４５ＧＨｚのマイクロ波によって、ボーズ−アインシュタイン凝縮による量子渦が生じ、超流体の状態が生成され、青紫色が主成分の混相磁性流体は２．４５ＧＨｚより高い周波数に同調したときに、例えば１９ＧＨｚ、２３ＧＨｚのマイクロ波によってボーズ−アインシュタイン凝縮による量子渦が生じ、超流体の状態が生成される。青紫色が主成分の混相磁性流体の方が赤色よりも主成分の微粒子による混相磁性流体より数式４の方程式によってマグネトプラズモン共鳴の周波数が大きく、超流体に生成されたエネルギーは数式５の方程式によって青紫色が主成分の混相磁性流体の方が赤色よりも主成分の微粒子による混相磁性流体より大きい
半導体顔料及び顔料は粒子の大きさによって色調が変化する。同じ元素による顔料においても、銅は、銅フタロシアニン、アズライトはブルー色、マラカイトはグリーン色で、銅色ではない。Ｃｄにおいてもイエローからオレンジ、紅いろと幅広く顔料として存在する。マイクロ波照射によって、生じるバンドギャップは色によって異なり、エネルギーボルトも同じ元素であっても色調によって異なる。
マイクロ波帯における超流体エネルギーは光増感度によってエネルギーが増幅する。光の干渉効果は、液体の色調、配合する常磁性体微粒子又は常磁性体微粒子の色調及び半導体顔料の微粒子の色調によってことなる。
Ａｇ、Ｚｎ、Ａｌ、Ｓｎは、マイクロ波の波長２．４５ＧＨｚにおいては、ボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様を示さないが、数式２、数式３、数式４に示すように、マイクロ波の周波数と印加された磁場によって、同調すればボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様を示す。
Ｗ及び炭素、及び活性炭、炭素繊維は黒色であり、光は全吸収である。実験１２において、耐熱ガラスに赤ワインを５０ｃｃ入れＭｎ−Ｚｎフェライトを５ｇ入れＷ及び炭素、及び活性炭、炭素繊維を各５ｇ入れ界面活性剤を入れ電子レンジで３０秒間照射し取り出した。耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加すると、光が全吸収である黒色のＷは量子渦による紋様は見られなかった。炭素及び活性炭、炭素繊維は電子レンジ照射中、プラズマ反応が観察され、電子レンジから取り出した後、耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加するとボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦が観察された。炭素及び活性炭、炭素繊維は電子レンジ照射によって、表面に非平衡な電磁場が生じプラズマ反応が観察され、ボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦が観察された。
実験１８において、耐熱ガラスに赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子（平均粒度２０μｍ）５ｇ、銅微粒子及びＣｄＳ．ＣｄＳｅ微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ界面活性剤５ｃｃを入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。電子レンジによる３０秒間のマイクロ波照射中、混相磁性流体中にカーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子の表面に非平衡な電磁場が生じ、プラズマの発光が確認できた。電子レンジから取り出した後、耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加するとボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が湧き上がり、激しい流体現象が確認できた。混相磁性流体の超流体状態において、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子を混合させた混合磁性流体に磁場を外部から加え、マイクロ波によって照射すると、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子は強磁性の構造に転換され、強磁性の構造を持つ、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子によって誘導されるスピンサイクロトロン共鳴及び、磁性流体の液体中に、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子の表面電子の放出によって非平衡な電磁場が形成され、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子の表面にプラズマが形成され電磁場が増強され混相磁性流体のエネルギーが増幅される。その混相磁性流体の中に常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｓｂ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＮｉ、Ｍｎ，Ｆｅ，Ｃｏ、Ｃｒの磁性を示さない酸化化合物の微粒子を配合し、マグネトプラズモン共鳴が生じ電磁場が増強され、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子の表面のプラズマ効果による非平衡な電場の増強作用との相乗効果によって混相磁性流体のエネルギーが増幅し、ボーズ−アインシュタイン凝縮の状態の量子渦が生じ、超流体の状態が生じる。
赤ワイン、赤ブドウジュース、ブルーベリー発酵酒、ブルーベリージュウス、カシスジュウス、カシス醗酵酒に含まれるポリフェノールは醗酵するとポリフェノール含有量は約１．５倍からそれ以上に増加する。常磁性体のＴｉ，Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ，Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｓｂ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、ＭｎＯ４，ＣｒＯ，Ｆｅ２Ｏ３，ＣｏＯ，ＮｉＯ微粒子をジュースに入れる場合と醗酵したワイン、ブルーベリー発酵酒、カシス酒に入れフェリ磁性体粉末と混合しマイクロ波照射したあとの磁化の変化は醗酵した液体に入れる方に磁化が強く、またボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様と駆動するスピードにおいても強い活動を示す、この現象から超流体に利用する液体はポリフェノールの総量が多いほど超流体エネルギーは高くなる。赤ワイン、カシス酒、ブルーベリー酒に共通したフラボノイドの種類はカテキン、アントシアニンとされている。
これらの実験結果から、マイクロ波帯における超流体エネルギーは光増感度によってエネルギーは増幅することが説明でき、実験１６，実験１７においても証明することが出来る。マイクロ波帯における超流体現象は、光増感度よって、エネルギーは光の干渉効果によって、増幅する。
超流体現象は、常温常圧下において、数種類の反磁性又は常磁性の金属微粒子に強磁性微粒子及び半導体顔料を配合し、ポリフォノールの液体に界面活性剤を含有した磁性流体に低出力のマイクロ波（２．４５ＧＨｚ，５００Ｗ）を４０秒間照射すると、ポリフェノールの液体と界面活性剤の接触界面において、反磁性又は常磁性の金属微粒子の表面の光電子反応が活性化される。その結果、反磁性又は常磁性の金属微粒子は強磁性転換された。強磁性転換された反磁性又は常磁性の金属微粒子及び強磁性微粒子、半導体顔料のプラズモン及びマグノンの励起によって、それぞれ異なる周波数のプラズモン振動、スピンサイクロトロン振動の相互作用が強磁性転換された金属微粒子、強磁性微粒子、半導体顔料の量子励起によって生じ、量子乱流現象が観察される。ポリフォノールの液体と界面活性剤を含有した半導体顔料の光電効果において、半導体顔料とポリフェノールの液体と界面活性剤の接触界面において、酸化還元反応によって荷電物質を生成し、半導体顔料の界面の荷電物質と半導体顔料の電子と正孔が再結合しエキシトン（励起子）を形成することによって、光増感度が生じる。エキシトン（励起子）によって生じた光増感度はマグネトプラズモン振動の励起による電磁場のエネルギーによって増幅される。その結果、磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子に半導体願料を加えた磁性流体では、金属表面の光学的干渉効果の結果、さらに大きな量子乱流現象が観察された。磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子、半導体顔料において外部から磁場を加え、マイクロ波を照射した場合、磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子は電子スピンの量子効果によるアルフヴェーン波が生じる。半導体顔料の界面の荷電物質と半導体顔料の電子と正孔が再結合しエキシトン（励起子）を形成し、エキシトン（励起子）によって生じた光増感度がマグネトプラズモン振動によってアルフヴェーン波が生じる。
その結果、磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子、半導体顔料の混相電磁流体の超流体現象において、量子カオスが生じ、量子乱流が生じることによって、超流体のエネルギーは増幅する。
一般的に、超流体のエネルギーを磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子、半導体顔料の混相電磁流体の超流体現象において、量子カオスが生じ、量子乱流が生じることによって、増幅するために、使用される半導体顔料の材料はエキシトン（励起子）によって光増感度及び発光の生じる半導体材料である。
半導体材料の例としては、（Ｂ，Ａｌ，Ｇａ，Ｉｎ）（Ｎ，Ｐ，Ａｓ，Ｓｂ）などの元素からなるＩＩＩ−Ｖ族化合物半導体、（Ｍｇ，Ｚｎ，Ｃｄ，Ｈｇ）（Ｏ，Ｓ，Ｓｅ，Ｔｅ）などの元素からなるＩＩ−ＩＶ族化合物半導体、（Ｓｎ，Ｐｂ）（Ｓ，Ｓｅ，Ｔｅ）
などの元素からなるＩＶ−ＶＩ族化合物半導体である。
請求項１の超流体の状態に希ガスを加え、磁場を印加し、マイクロ波を照射することによって、希ガスからプラズマが形成され亜臨界流体の状態となる。
液体金属、電離プラズマによる電磁流体によるＭＨＤ発電装置において、流路の形状によって、圧縮性電磁流体となり、亜音速流、超音速流となることによって同じ、入り口速度、電界強度、及び磁束密度で動作する非圧縮性流体による発電装置と較べ４０％ほど増幅することは、非特許文献８に示されている。
非特許文献９において、低温プラズマの磁気流体モデルが磁界に垂直に伝搬するとき、アルフヴェーン波が生じソリトン波動が生じることは示されている。
亜臨界流体である超流体状態の混相磁性流体の流路の構造によって非線形構造を作成し、印加磁場に勾配を加え、電磁場を非一様な状態にすることによって、超流体の圧縮性及び拡散性を高めると、圧縮性電磁流体の性質から、プラズマの縦波及び縦波の圧縮波であるアルフヴェーン波が生じ、マイクロ波による超流体状態におけるボーズ−アインシュタイン凝縮による量子スピンの量子渦、量子トンネル効果などの巨視的量子効果による増幅との相互作用によって電磁場のエネルギーは増幅し、エネルギーの増幅効率は高まる。また、強磁性共鳴による超流体及び、プラズマによるアルフヴェーン波において量子スピンの巨視的量子トンネル効果などの巨視的量子効果によってソリトン波動によってショック波が生じる。
多相状態における化学物質が反応、拡散することによって、紋状の多相流体現象のソリトン運動と同一の永続的周期運動をすることは、非特許文献１４によって、ベルーソフ・ザボチンスキー反応として既に知られている。
希ガスのプラズマ効果によって、亜臨界流体の状態となった超流体は、数式１３の方程式によって、電気伝導度、粘度、熱伝導度、密度、拡散速度が劇的に変化し、外部から印加する磁場及び流路の構造によって圧縮し拡散させることによって、周期的に変化するソリトン運動のエネルギーを大きく増幅させる。
実験の詳細を説明する。
実験１
耐熱ガラス（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、銅微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。
液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５４℃。
図１に示すように、耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加すると、銅が自発磁化を示し、流体現象を起こしており、ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が湧き上がり、上下に描くその挙動は連続し、９分間続いた。その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
図１の量子渦の紋様は１０秒間に平均し５回計測できた。
図１は銅微粒子の量子渦の紋様の写真である。
以下の実験では、全て同じ電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗの出力を利用し、界面活性剤は商品名リパール８６０Ｋ、ジ２エチルヘキシルスルホコハク酸ナトリウム／灯油／水のアニオン性液体を利用した。ネオジウム磁石は市販の直径５ｍｍ 厚さ５ｍｍの円柱形磁石を利用した。
実験２
耐熱ガラス（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、金微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。
液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５７℃。
図２に示すように耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加するとボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が湧き上がり、上下に描くその挙動は連続し、９分間続いた。紋様は１０秒間に平均し６回計測できた。その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
図２は金微粒子の量子渦の紋様の写真である
実験３
実験１と同じ耐熱容器（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、銅微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れた溶液の中に半導体顔料のＣｄＳ・ＣｄＳｅ微粒子、色調は赤（平均粒度２０μｍ）５ｇを入れ、攪拌し電子レンジ５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。
液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５３℃。
耐熱ガラス（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）の下から実験１と同じネオジウム磁石による配置で磁場の印加を行った。
図３が示すように、ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様は実験１並びに実験２よりも激しい。
量子渦は１０秒間に平均１０回以上の運動を計測できた。その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
量子渦の紋様は量子カオスの発生から量子乱流現象が生じ、周期的に１５分間以上継続した。図３は３秒間５枚ずつを１セットとした量子渦の連続写真である。Ｃｕ微粒子、ＣｄＳ・ＣｄＳｅ微粒子による大きな渦流の対流現象が生じている。外部から写真の上方と容器の底から、静止状態で磁場を印加している。写真の上方に存在する磁石の垂直方向にそって周期運動するアルフヴェーン波と写真の底に存在する磁石の垂直方向にそって周期運動するアルフヴェーン波が衝突し、衝撃波によるによる断層が生じている。
写真１から写真６０は３秒間５枚ずつを１セットとした連続写真である。写真１〜写真５，写真６〜写真１０，写真１１〜写真１５，写真１６〜写真２０，写真３１〜写真３５，写真３６〜写真４０，写真４１〜写真４５，写真５６〜写真６０，がそれぞれ５枚ずつ１セットである。写真撮影時間は約５分間である。
連続写真１〜１０において容器の底の磁場印加部分を中心に黒いＭｎ−Ｚｎ微粒子による大きな断層と上方の磁場印加部分によって量子渦による渦流と対流現象が生じている。実験１と比較して、大きなエネルギーの超流体が生じている。
連続写真１１〜２０において、断層と量子渦による渦流は中心部を渦流の吸引点として、右下に回転している。その結果、量子カオスが発生する。
連続写真１１〜２０の１分間後の、連続写真３１〜４０において容器の底から渦流による量子対流現象が生じ、容器の全体にまたがって、量子カオスの発生による量子乱流現象による大きな渦流が生じている。
連続写真４１〜４５において大きな紋様の、量子カオスの発生による量子乱流現象の大きな渦流状帯を経過し、連続写真５６〜６０を経過し、初期の大きさの渦流の状態に戻る。量子カオスの発生による量子乱流現象は周期的に繰り返す。連続写真３１〜４５において、超流体のエネルギーは量子カオスの発生による量子乱流現象によって大きく増幅し、量子カオス現象として、周期的に継続する。
実験４
実験１と同じ耐熱容器（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、銅微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れた溶液の中に銅微粒子と同じ元素である、半導体顔料の銅化合物のブルーの色調のアズライト（Ｃｕ３（Ｃｏ３）ＯＨ２）微粒子５ｇを入れ、攪拌し、電子レンジに入れ３０秒間照射し、取り出し、耐熱ガラスの底からネオジウム磁石で磁場を印加し、紋様の挙動を観察した。
液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５３℃。
その結果は実験１の状態よりも紋様の活動は小さく、上下の運動も１０秒間に２回であった。
実験結果を図４−１に示す。
その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験５
実験１と同じ耐熱容器（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、銅微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れた溶液の中に、銅と同じ元素である、半導体顔料の銅化合物のグリーンの色調のマラカイト（Ｃｕ２（Ｃｏ２）ＯＨ２）微粒子を５ｇ入れ、攪拌し、電子レンジに入れ３０秒間照射し、取り出し、耐熱ガラスの底からネオジウム磁石で磁場を印加し紋様の挙動を観察した。
液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５３℃。
その結果は実験１の状態よりも紋様の活動派激しく、１０秒間に６回の上下の運動を計測した。その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験６
実験１の耐熱ガラス（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、銅微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れた溶液の中に、半導体顔料のアズライト微粒子、マラカイト微粒子を各５ｇずつ入れ、攪拌し、電子レンジに入れ、３０秒間マイクロ波を照射し、取り出し、耐熱ガラスの底からネオジウム磁石によって磁場を印加すると、図４−２に示すように量子渦の紋様の挙動を観察した。液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５３℃。
その結果は実験１，実験４の状態よりも紋様の挙動は激しく上下に運動を繰り返し、１０秒間に９回を計測した。異なる色素を持つ化合物を入れることで、干渉による効果である。はボーズ−アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様の写真である。その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験７
実験１と同じ耐熱容器（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、銅微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れた溶液の中に金微粒子を２ｇ入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。
液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５４℃。耐熱ガラスの下から実験１と同じネオジウム磁石による磁場の印加を行った。
図５はボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様の写真である。
図５に示すように、ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様は実験１よりも激しく上下の紋様は１５分続き、１０秒間に平均９回の運動を計測できた。
その構造を図１０に示す、外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験８
実験１と同じ耐熱容器（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、銅微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れた溶液の中にビスマス微粒子を２ｇ入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。耐熱ガラスの底からネオジウム磁石で磁場を印加した。液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５３℃。
ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が観察された。
ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様は１０秒間に平均６回の運動を計測できた。
その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験９
耐熱ガラス（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、チタン微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。
液体内の温度は、初期温度は、１８℃電子レンジ照射後は５４℃
耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加するとボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が湧き上がり、上下に描くその挙動は連続し、９分間続いた。
紋様は１０秒間に平均し４回計測できた。
図６はボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様
その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験１０
耐熱ガラス（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、バナジウム微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。
液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５４℃。
耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加するとボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が湧き上がり、上下に描くその挙動は連続し、９分間続いた。
紋様は１０秒間に平均し３回計測できた。
その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験１１
耐熱ガラスに赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、ジルコニア微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ、界面活性剤５ｃｃを入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。
液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５４℃。
図７に示すように、耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加するとボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が湧き上がり、上下に描くその挙動は連続し、９分間続いた。
紋様は１０秒間に平均し３回計測できた。
図７はボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様
その構造を図１０が示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験１２
耐熱ガラス（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワインを５０ｃｃ入れＭｎ−Ｚｎフェライトを５ｇ入れＷ及び炭素、及び活性炭、炭素繊維を各５ｇ入れ界面活性剤を入れ電子レンジで３０秒間照射し取り出した。耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加するとＷは量子渦による紋様は見られなかった。炭素及び活性炭、炭素繊維は電子レンジ照射中、プラズマ反応が観察され、電子レンジから取り出した後、耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加するとボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦が観察された。Ｗ、炭素、及び活性炭、炭素繊維は黒色であり、全吸収である。Ｗは量子渦による紋様は見られなかったが、炭素及び活性炭、炭素繊維は電子レンジ照射によって、表面に非平衡な電磁場が生じプラズマ反応が観察され、ボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦が観察された。
その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験１３
耐熱ガラス（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に赤ワインを５０ｃｃＭｎ−Ｚｎフェライトを５ｇ入れ、銀、アルミニウム、亜鉛、スズのそれぞれの微粒子を各別に５ｇ入れ、界面活性剤を入れ、電子レンジ５００Ｗで３０秒間照射し取り出した。銀、アルミニウム、亜鉛、スズは外部からの永久磁石を印加すると磁化反応を示すが、耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加すると銀、アルミニウム、亜鉛、スズは量子渦による紋様は見られなかった。
実験１４
赤ワイン、葡萄ジュース、カシス酒、カシスジュース、ブルーベリー酒、ブルーベリージュース、トマトジュウス、人参ジュース、リンゴジュース、リンゴ酸水溶液、クエン酸水溶液をそれぞれ耐熱グラス（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に５０ｃｃ入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト５ｇ、銅微粒子５ｇを入れ、界面活性剤において微粒子の分散を行い、電子レンジに入れ、５００Ｗで、それぞれ３０秒間照射しネオジウム磁石による磁化を印加しボーズ・アインシュタイン凝縮の紋様を観察した。液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５３℃。
強い挙動は赤ワイン、カシス酒、ブルーベリー酒は強い反応を示す、次には葡萄ジュース、カシスジュース、ブルーベリージュース、次がリンゴ酸水溶液、リンゴジュース、反応は少ないが次はクエン酸水溶液、トマトジュース、人参ジュースは全く反応を示さない。
ネオジウム磁石に５０ｇの鉄を付け、それぞれの耐熱グラスの下から、ぶら下げて磁力強度の対比を行った。赤ワイン、カシス酒、ブルーベリー酒は５０ｇの鉄板は落下せずにぶら下がっている。リンゴジュース、カシスジュース、ブルーベリージュースは４０ｇの鉄板は落下した。次に３０ｇの鉄板に入れ替えると落下せずにぶら下がっていた。リンゴジュース、リンゴ酸水溶液、クエン酸は共に２０ｇの鉄は落下した。１０ｇの鉄ではリンゴジュース、リンゴ酸水溶液は落下せずに留まったがクエン酸は１０ｇにおいても落下した。トマトジュース、人参ジュースはネオジウム磁石がＭｎ−Ｚｎフェライトに磁化を感じる程度で、耐熱ガラスに水を入れＭｎ−Ｚｎ粉末を入れた状態よりも磁化は低下している。トマトジュウスや人参ジュースは磁化が劣化することが判断でき、ポリフェノールの多い赤ワイン、カシス酒、ブルーベリー酒は磁化が増加する。
この現象からポリフェノールを多く含む場合は銅の表面電子を不対電子に転換していることが証明できる。赤ワイン、カシス酒、ブルーベリー酒に共通していることは、共にフラボノイドの中でもカテキン、アントシアニンの含有量が多いことが示されている。
次に赤ワインに界面活性剤のリパールを３ｃｃ入れ攪拌し磁化の変化を見た、その結果始めの実験よりも５ｇ多い重量５５ｇまでたえることがわかり、界面活性剤にも表面電子を不対にする効果がみられた。
以下の実験における磁化の強度の判断では、古典的な垂直加重に耐える重量の比較で行った。ネオジウム磁石は、直径５ｍｍ重量５ｇの円柱形磁石に各５ｇ、１０ｇの厚さ１ｃｍ鉄板を１０枚用意し、耐熱ガラスの底に沈殿している磁性と耐熱ガラスの外から底にネオジウム磁石を付けその下に各重量の鉄板を付けぶら下げ、重量の格差で判断した。
実験１５
実験１と同じ耐熱ガラスとＭｎ−Ｚｎフェライトを利用し液体は赤ワインによる産地別品質格差が生じないかをスペイン産赤ワイン、フランス産赤ワイン、イタリヤ産赤ワイン、日本産赤ワインを利用し磁化変化の性生じていないかを銅微粒子によって行った。
各赤ワインは５０ｇに５ｇずつのＭｎ−Ｚｎフェライト、銅微粒子を入れ界面活性剤を入れ、攪拌し電子レンジで３０秒間照射し取り出し、実験１４で行ったように磁化の違いがあるかを確かめた。液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５３℃。
その結果産地別の格差は見られなかった。以後の実験でスペイン産赤ワインを利用した。
実験１６
スペイン産赤ワインを耐熱ガラス（直径７５ｍｍ 底直径４５ｍｍ 高さ５５ｍｍ）に入れＭｎ−Ｚｎフェライト５ｇを入れ以下の各元素又はその化合物、又は酸化物、合金の磁化反応並びにボーズ・アインシュタイン凝縮の紋様実験を行った。
実験では電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００ｗにおいて、界面活性剤によって拡散させ、行った。
液体内の温度は、初期温度は１８℃、電子レンジ照射後は５３℃。
常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、ＴｉＯ２、Ａｌ２Ｏ３、Ｖ２Ｏ５、Ｐｂ２Ｏ４，ＰｂＯ、ＳｉＯ２、ＳｉＣ、ＨｇＳ、Ｓｂ２Ｓ３、Ｆｅ２Ｏ３、ＣｏＯ ＭｎＯ４，ＣｒＯ７，ＮｉＯの微粒子（５μｍ〜３０μｍ）これらの元素微粒子、酸化物微粒子は全て、磁化反応を示し、磁性転換していることが示した。磁性の強さは、実験１２で行った方法を用い、磁石と鉄板のぶら下がり重量で判断した。強い磁性反応には一定した電子配列がみられ、ｄ電子配置を持つ元素Ｔｉ、Ｖ、Ｃｕ、Ｚｎ、Ｎｂ、Ｍｏ、Ｐｄ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｔａ、Ｗ、Ｐｔ、Ａｕ、Ｈｇで、弱い磁性反応は、ｐ電子、ｓ電子配置のＣ、Ａｌ、Ｓｉ、Ｐ、Ｓｎ、Ｐｄ、Ｓｂ、Ｂｉである。
Ｓ電子配置のみの元素は磁性反応を示さない。
ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様を示すことはなく、限られた元素のみ紋様を描く、強い紋様を描く元素はマイクロ波２．４５ＧＨｚの周波数に対して、Ｃｕ、Ａｕで次にＴｉ、Ｂｉ、Ｐｔである。酸化物のＴｉＯ２、Ａｌ２Ｏ３、Ｆｅ２Ｏ３、ＣｏＯ、Ｖ２Ｏ５、Ｐｄ２Ｏ４，ＰｄＯ，ＭｎＯ４，ＣｒＯ７，ＮｉＯ化合物のＨｇＳ、Ｓｂ２Ｓ３ 実験１，実験２，実験３，実験４，実験５の結果とボーズ・アインシュタイン凝縮の紋様が起きない物質との間に明確な根拠が見られた。
ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が起きる物質は全て可視光線赤からグリーンの色調に位置しており、吸収波長及び反射波長は、４５０ｎｍ〜７８０ｎｍの範囲である。図９−１に示されているように、強い挙動と紋様を描く銅、金のこの光領域に対する吸収と反射の割合は約５０％である。全く挙動を示さない、物質の共通した内容はＴａ、Ｗ、Ｃが黒色であり、全吸収又は銀色光沢を持つＶ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｎｂ、Ｍｏ、Ａｇ、Ｈｇ、Ａｌは反射の性格を持つ元素である。
実験の結果、光の吸収と反射の比率がボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様と密接な関係が解る。図９−１、に示されているように金、銅は波長３００ｎｍ〜５７０ｎｍの吸収と反射の比率は３０％〜７０％である。この事例から２．４５ＧＨｚの周波数では金又は銅と類似した吸収と反射の比率が最適とみられ、可視光線の領域３４０ｎｍ〜７８０ｎｍにおいて吸収と反射の比率が１０％〜９０％の比率においてボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が生じる物質である。マイクロ波の周波数によって、図９−１に示されているように、銀の反射と吸収範囲は、波長３００ｎｍ〜３８０ｎｍである。銀色光沢を持つＶ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｎｂ、Ｍｏ、Ｈｇはほぼ同様の吸収波長を有している。マイクロ波の波長を２．４５ＧＨｚよりも、もう少し大きい波長例えば１９ＧＨｚにすることで吸収波長は整合し、この場合は金属元素の色調もブルーを選択し、液体もブルーベリー酒を選択すると光の干渉効果によって、２．４５ＧＨｚの波長を利用したエネルギーよりも全体のエネルギーは大きくなる。
実験１７
実験１，２及び３で使用した、銅微粒子及び半導体顔料のＣｄＳ．ＣｄＳｅ微粒子の配合比率によるボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が生じる内容を実験した。
Ｍｎ−Ｚｎフェライトが１００％と赤ワインにおいては、ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様は生じない。Ｍｎ−Ｚｎフェライトの比率を８０％銅微粒子２０％では、紋様は小さく、上下運動は微小である。Ｍｎ−Ｚｎフェライト７０％銅微粒子３０％にして、上下の運動が激しく観察できる。反対にＭｎ−Ｚｎフェライト２０％銅微粒子８０％においては上下の運動は生じるが紋様は小さくなる。Ｍｎ−Ｚｎフェライトと銅微粒子との比率は５０％の時が最も激しい紋様が描かれる。
次にＭｎ−Ｚｎフェライトに銅微粒子と半導体顔料のＣｄＳ．ＣｄＳｅ微粒子の比率をＭｎ−Ｚｎフェライト１／３、銅微粒子１／３、半導体顔料のＣｄＳ．ＣｄＳｅ微粒子１／３とするとＭｎ−Ｚｎフェライトと銅微粒子との比率は５０％の時よりもさらに激しい紋様が描かれた。３種類の微粒子による異なったマグネトプラズモン共鳴の周波数の位相関係による光学的干渉効果によって最も激しい、ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が生じた。
その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験１８
耐熱ガラスに赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子（平均粒度２０μｍ）５ｇ、銅微粒子及びＣｄＳ．ＣｄＳｅ微粒子（平均粒度１０μｍ）５ｇ界面活性剤５ｃｃを入れ攪拌し電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。電子レンジによる３０秒間のマイクロ波照射中、混相磁性流体中にカーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の微粒子によるプラズマの発光が確認できた。
耐熱容器の下からネオジウム磁石で磁化を印加するとボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が湧き上がり、激しい流体現象が確認できた。
その構造を図１０に示す。外部の磁石の垂直方向に磁力線にそって、アルフヴェーン波が生じ、量子ソリトン運動によるアルフヴェーン波の周期運動が継続している。
実験１９
耐熱ガラスに赤ワイン５０ｃｃを入れ、Ｍｎ−Ｚｎフェライト（平均粒度２０μｍ）５ｇ、カーボン繊維、活性炭の素材であることを特徴とする炭素素材の繊維を入れ電子レンジ（２．４５ＧＨｚ）５００Ｗで３０秒間照射後に取り出した。炭素素材の繊維とＭｎ−Ｚｎフェライトの微粒子を分離した後、
炭素素材を磁石に近寄せると磁石に吸着し、炭素素材は強磁性の構造に転換していることが確認できた。その写真を図８−４に示す
【発明の効果】
【0009】
磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子、半導体顔料の混相電磁流体に量子プラズマ効果を生じさせるためアルゴンガスを注入し、マイクロ波又は光を連続的に照射し同時に外部から強磁場を印加すると、混相電磁流体は超流体の状態となり、量子カオスの発生による量子乱流現象によってエネルギーを増幅させる。量子カオスの発生による量子乱流現象によって増幅された混相電磁流体は、駆動機能として活用し回転運動に導くと、量子駆動回転装置として、電気エネルギーに転換することが出来る。超流体エネルギーは強磁性又はフェリ磁性の素材と従来磁性素材ではない、常磁性体のＴｉ、Ｖ、Ｐｔ、Ｓｎ、Ｗ、Ａｌ、Ｚｒ、Ｎｄ、Ｍｏ、Ｐｄ、反磁性体のＣｕ、Ｚｎ、Ｓｉ、Ａｇ、Ｃｄ、Ｓｅ、Ｓｎ、Ａｕ、Ｓｂ、Ｈｇ、Ｉｎ、Ｂｉ、Ｐの元素並びに、その酸化物、その元素が主成分となっている化合物並びにその合金の微粒子、強磁性のＭｎ，Ｃｒ，Ｆｅ、Ｃｏ，Ｎｉの磁性を示さない酸化物を利用し、液体にはポリフェノールの含有量の多い赤ワイン、カシス酒、ブルーベリー酒などである。初期のエネルギーは混相状態の磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子、半導体顔料にマイクロ波を照射し、永久磁石によって強磁場を印加することによって超流体エネルギーを導き出している。磁性微粒子、強磁性転換された金属微粒子、半導体顔料の混相電磁流体の超流体現象において、量子カオスが生じ、量子乱流が生じることによって、超流体エネルギーを増幅させる。超流体エネルギーを増幅させるために、使用される半導体顔料の材料はエキシトン（励起子）によって光増感度及び発光の生じる半導体材料である。半導体材料の例としては（Ｂ，Ａｌ，Ｇａ，Ｉｎ）（Ｎ，Ｐ，Ａｓ，Ｓｂ）などの元素からなるＩＩＩ−Ｖ族化合物半導体、（Ｍｇ，Ｚｎ，Ｃｄ，Ｈｇ）（Ｏ，Ｓ，Ｓｅ，Ｔｅ）などの元素からなるＩＩ−ＩＶ族化合物半導体、（Ｓｎ，Ｐｂ）（Ｓ，Ｓｅ，Ｔｅ）などの元素からなるＩＶ−ＶＩ族化合物半導体である。
主とする素材は全て、世界中で簡単に、そして安価に入手できる素材である。２１世紀のエネルギーの課題は、環境負荷を最低限度に抑え、資源の枯渇を抑え、自己充足が可能なエネルギーシステムの開発である。
超流体エネルギーは磁性流体発電システムの根幹に結びつき、設置場所、環境に左右されず、エネルギーが必要な位置に応じて、設計できる。燃焼させるエネルギーではなく、ＣＯ２の発生がなく、エネルギーの発生による環境負荷を与えず温暖化問題を回避できるエネルギーである。
エネルギー駆動によって減少する物質は、液体となる赤ワインの蒸発による減少、アルゴンガスなどの希ガス、磁化の経年劣化などで、機械的耐用年数以外に大きな減少はみられない。駆動によるエネルギーコスト従来のエネルギー越す隣も遙かに安い経済的エネルギーである。
【図面の簡単な説明】
【0010】
図１上方からの写真による、実験１のボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様永久磁石の印加によって生じるボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様が確認できる。図２上方からの写真による、実験２のボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様永久磁石の印加によって生じるボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様が確認できる。
図３ 上方からの写真による、実験３のボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様の連続写真。永久磁石の印加によって生じるボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様及び量子カオスの発生による量子乱流が確認できる。量子カオスの発生による量子渦と量子乱流の周期性が確認できる。
図４−１ 実験４のＭｎ−Ｚｎフライト微粒子、銅微粒子、銅アズライト微粒子の写真。ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様が生じていない。
図４−２ 実験６のＭｎ−Ｚｎフライト微粒子、銅微粒子、銅アズライト微粒子、銅マカライト微粒子の写真。ボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様。永久磁石の印加によって生じるボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様が確認できる。
図５ 上方からの写真による、実験７のボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様永久磁石の印加によって生じるボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様
図６ 上方からの写真による、実験９のボーズ・アインシュタイン凝縮の量子渦の紋様の写真。永久磁石の印加によって生じるボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様が確認できる
図７ 実験１１のボーズ・アインシュタイン凝縮の上方からの写真による、量子渦の紋様の写真。永久磁石の印加によって生じるボーズ・アインシュタイン凝縮による量子渦の紋様が確認できる
図８−１ 強磁性の構造となった、炭化ケイ素（ＳｉＣ）量子渦は生じていない
図８−２ 強磁性の構造となった、酸化ケイ素（ＳｉＯ２） 量子渦は生じていない
図８−３ 強磁性の構造となった、銅（Ｃｕ）
図８−４ 強磁性の構造となった、炭素素材の繊維
図９−１ 銅、金、銀の光の吸収波長のグラフ
図９−２ ＣｄＳｅ ＣｄＳ 半導体顔料の光の吸収波長のグラフ
図９−３ ＴｉＯ２Ｂｉ２Ｏ３ 半導体顔料の光の吸収波長のグラフ
図１０ 超流体におけるアルフヴェーン波発生の構造図
図１０−１ 図１０の側面図
図１０−２ 図１０の上面図